딜라톤

입자물리학에서 가상의 딜라톤 입자는 스칼라장$\delta {\displaystyle }$(\$displaystyle \varphi)$의 입자이며, 압축된 치수의 부피가 변화할 때 추가 차원으로 이론에서 나타난다.칼루자-클레인 이론의 추가 차원 콤팩트화에서 방사선으로 나타난다.브랜스-다이크 중력 이론에서 뉴턴의 상수는 일정하다고 추정되지 않지만 1/G는 스칼라장$\delta {\displaystyle }$(\$displaystyle \varphi)$로 대체되며 관련 입자는 딜라톤이다.

박람회

칼루자-클레인 이론에서, 차원 감소 후, 유효 플랑크 질량은 압축된 공간의 부피의 어느 정도에 따라 변화한다.이것이 부피가 저차원 유효 이론에서 확장으로 나타날 수 있는 이유이다.

끈 이론이 최초로 딜라톤을 도입한 칼루자-클레인 이론을 자연스럽게 통합하지만, I형 끈 이론, II형 끈 이론, 그리고 이질적인 끈 이론과 같은 섭동 끈 이론들은 이미 10차원의 최대 수로 딜라톤을 포함하고 있다.단, 11차원의 M이론은 압축되지 않는 한 스펙트럼에 팽창을 포함하지 않는다.유형 IIA 끈 이론의 딜라톤은 원에 걸쳐 압축된 M 이론의 방사선과 평행하며, E × E₈ 끈 이론의₈ 딜라톤은 호아바-위튼 모델에 대한 방사선과 평행하다. (딜라톤의 M 이론 원점에 대한 자세한 내용은 참조).

끈 이론에서, 또한 월드시트 CFT – 2차원 등각장 이론의 확장이 있다.진공 기대치의 지수는 결합 상수 g와 오일러 특성 θ = 2 - 2g을 가우스-보넷 정리에 의한 콤팩트 월드시트에 대해$\delta$ R $=$ $2$ $\delta$ ${textstyle \int$ R=$2\pi \chi$}로서 결정한다. 여기서 g속은 핸들 수와 그에 따라 기술된 현의 상호 작용에 의한 루프의 수를 센다.fic 월드 시트

$(\displaystyle g=\exp(\displayle \varphi \rangle)}$

그러므로 끈 이론에서 동적 변수 결합 상수는 양자장이론이 일정한 곳에서 대조됩니다.초대칭성이 깨지지 않는 한 이러한 스칼라 필드는 임의의 값 모듈리를 취할 수 있습니다).그러나 초대칭 파괴는 일반적으로 스칼라장에 대한 잠재적 에너지를 생성하고 스칼라장은 원칙적으로 끈 이론에서 계산해야 하는 최소 위치에 가깝게 국소화한다.

딜라톤은 현 스케일과 딜라톤 장에 따라 유효한 플랑크 스케일이 달라지는 브랜스-딕케 스칼라처럼 작용한다.

초대칭에서 딜라톤 또는 여기서 딜라티노의 슈퍼파트너는 축과 결합하여 복잡한 스칼라장을^{[citation needed]} 형성한다.

양자 중력의 팽창은

이 딜라톤은 중력과 전자기력을 결합한 5차원 이론인 칼루자-클레인 이론에서 처음 등장했다.끈이론에 나오는 거죠하지만, 그것은 로만 재키우의 필드 이론적인 접근에 기초한 저차원 다체 중력^[2] 문제의 중심이 되었다.이러한 자극은 공변량 N-체계의 메트릭에 대한 완전한 분석 솔루션이 일반 상대성 이론에서 이해하기 어려운 것으로 입증되었다는 사실에서 비롯되었다.문제를 단순화하기 위해 차원 수를 1 + 1 – 공간 차원 하나와 시간 차원 하나로 낮췄다.일반 G = T 이론과 달리 R = T ^[3]이론으로 알려진 이 모델 문제는 램버트 W 함수의 일반화 측면에서 정확한 해법에 적응할 수 있었다.또한, 슈뢰딩거 방정식으로 미분 기하학에서 파생된 딜라톤을 지배하는 필드 방정식은 양자화에 ^[4]적응할 수 있다.

이것은 중력, 양자화, 그리고 심지어 기본적인 물리 이론의 유망한 요소인 전자기 상호작용을 결합합니다.이 결과는 일반 상대성 이론과 양자 역학 사이에 이전에 알려지지 않은 그리고 이미 존재하는 자연적 관계를 밝혀냈다.이 이론의 3+1차원 일반화는 명확성이 결여되어 있다.그러나 오른쪽 좌표 조건 하에서 3+1 차원으로 최근에 도출된 것은 응축물질 물리학과 초유체에서 볼 수 있는 로그 슈뢰딩거^[5] 방정식에 의해 지배되는 확장장인 이전의 1+1과 유사한 공식입니다.필드 방정식은 1중력자 ^[6]과정을 포함하는 것과 같이 그러한 일반화를 수용할 수 있으며, d차원에서 정확한 뉴턴 한계를 산출하지만, 오직 확장자를 사용한다.게다가 일부에서는 딜라톤과 ^[7]힉스 입자의 외관상 유사성에 대해 추측하고 있다.그러나 이 두 입자의 관계를 해결하기 위해서는 더 많은 실험이 필요하다.마지막으로, 이 이론은 중력, 전자기, 그리고 양자 효과를 결합할 수 있기 때문에, 그들의 결합은 잠재적으로 우주론과 실험을 통해 이론을 시험하는 수단으로 이어질 수 있다.

딜라톤 작용

딜라톤 중력 작용은

${\displaystyle \int d^{D}x,{\sqrt {-g}}\left[{\frac {1}{2\kappa}}}\left(\Phi R-\Omega \left[\])Phi \right]{\frac {g^{\mu \nu }\partial _{\mu }\Phi \partial _{\nu }\Phi }{\frac }Phi }}\right)-V [\Phi ]\right.}$

이것은 팽창 잠재력이 있다는 점에서 진공 상태의 브랜스-다이크보다 더 일반적이다.

「 」를 참조해 주세요.

• CGHS 모델
• R = T 모델
• 양자 중력

인용문

레퍼런스

• Fujii, Y. (2003). "Mass of the dilaton and the cosmological constant". Prog. Theor. Phys. 110 (3): 433–439. arXiv:gr-qc/0212030. Bibcode:2003PThPh.110..433F. doi:10.1143/PTP.110.433. S2CID 119396089.
• Hayashi, M.; Watanabe, T.; Aizawa, I.; Aketo, K. (2003). "Dilatonic Inflation and SUSY Breaking in String-inspired Supergravity". Modern Physics Letters A. 18 (39): 2785–2793. arXiv:hep-ph/0303029. Bibcode:2003MPLA...18.2785H. doi:10.1142/S0217732303012465. S2CID 7974289.
• Alvarenge, F.; Batista, A.; Fabris, J. (2005). "Does Quantum Cosmology Predict a Constant Dilatonic Field". International Journal of Modern Physics D. 14 (2): 291–307. arXiv:gr-qc/0404034. Bibcode:2005IJMPD..14..291A. doi:10.1142/S0218271805005955. S2CID 119530947.
• Lu, H.; Huang, Z.; Fang, W.; Zhang, K. (2004). "Dark Energy and Dilaton Cosmology". arXiv:hep-th/0409309.
• Wesson, Paul S. (1999). Space-Time-Matter, Modern Kaluza-Klein Theory. Singapore: World Scientific. p. 31. ISBN 978-981-02-3588-8.
• 왕, C. H.-T.; 로드리게스, D. P. F. (2018년)"양자 공간과 시간의 갭을 좁히는 것은 다음과 같습니다.중력 게이지 구조(conformally enged guage structure.물리 D 98, 124041
• 왕, C. H.-T.; Stankiewicz, M. (2020년)"규모 불변 루프 중력을 통한 시간과 빅뱅의 양자화"신체. 레트. B 800, 135106