플라즈마론

물리학에서 플라즈마론은 1967년 룬드크비스트에 의해 강한 플라즈마론-전자 ^[1][2]상호작용을 하는 계에서 발생하는 준입자로 제안되었습니다.원래 연구에서 플라스마론은 전자 가스의 광 방출 스펙트럼 함수에서 2차 피크(또는 위성)를 설명하기 위해 제안되었습니다.좀 더 정확하게 말하면, 이는 준정형 방정식$($ω -${\displaystyle }$ϵ${\displaystyle {}_{}}$H -${\displaystyle \mathrm{Re}}$ [${\displaystyle }$σ (${\displaystyle }$ω ) ] =${\displaystyle 0}$ )$${\$displaystyle (\omega -\epsilon$ _${H}$ - $Re[\Sigma (\omega$ )] = $0$의 추가 0으로 정의되었습니다.동일한 저자는 후속 연구에서 이 추가 솔루션이 사용된 ^[3]근사치의 아티팩트일 수 있다고 지적했습니다.

우리는 우리가 한 전자 스펙트럼에 대해 제공한 논의가 정점 수정이 작다는 가정에 기초하고 있다는 것을 다시 강조하고 싶습니다.다음 절에서 논의한 바와 같이, Langreth[29]의 최근 연구는 핵심 전자 문제의 정점 보정이 위성 구조의 형태에 상당히 큰 영향을 미칠 수 있는 반면, 준입자 특성에 미치는 영향은 작아 보인다는 것을 보여줍니다.우리 중 한 명(L.H.)의 예비 조사는 전도 대역 위성에 대한 비슷한 강력한 정점 효과를 보여줍니다.따라서 플라즈마론 구조의 세부 사항은 그리 심각하게 고려해서는 안 됩니다.

좀 더 수학적인 토론이 ^[4][5]제공됩니다.

플라즈마론은 또한 문헌의 ^[6]더 최근의 작품들에서도 연구되었습니다.플라스마론 에너지는 주파수에 의존하는 GW 자체 ^[7]에너지를 가진 다체 녹색 함수에 대한 다이슨 방정식의 해와 같이 스펙트럼 함수를 수치적으로 계산하는 데 사용되는 근사치의 아티팩트임이 수치적으로 입증되었습니다.이 접근법은 실험적으로 측정할 수 있는 플라즈몬 위성 대신 잘못된 플라즈마론 피크를 발생시킵니다.

이러한 사실에도 불구하고,^[8] 2010년 그래핀에 대해 플라즈마론의 실험적 관찰이 보고되었습니다.

또한 이전의 이론적 ^[9]연구에 의해서도 뒷받침됩니다.그러나 후속 연구에서는 플라즈마론이 다이슨 방정식과 함께 사용되는 GW 자체 에너지의 인공물에 불과하다는 사실과 일치하여 실험 측도의 이론적 해석이 ^[10]정확하지 않다고 논의했습니다.또한 벌크 ^[11]실리콘의 광방출 스펙트럼에 대한 실험적 시뮬레이션과 수치적 시뮬레이션의 비교를 통해 플라즈마론 피크의 인위적 특성이 입증되었습니다.플라즈마론에 관한 다른 작품들이 ^{[12][13][14][15]}문헌에 발표되었습니다.

플라스마론 피크의 관찰은 원소^[16] 비스무트의 광학 측정과 다른 광학 ^[17]측정에서도 보고되었습니다.

참고문헌

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