원자핵

Atomic nucleus
양성자(빨간색)와 중성자(파란색)의 두 가지 핵자의 콤팩트한 다발로 나타내는 원자핵 모델.이 다이어그램에서 양성자와 중성자는 작은 공처럼 보이지만, 실제 핵은 이렇게 설명할 수 없고 양자역학을 통해서만 설명된다.특정 에너지 레벨(를 들어 지면 상태)을 차지하는 핵에서 각 핵자는 다양한 위치를 차지하고 있다고 할 수 있습니다.

원자핵1909년 가이거-마스덴 금박 실험을 바탕으로 어니스트 러더포드가 1911년 발견한 원자의 중심에 있는 양성자와 중성자로 이루어진 작고 조밀한 영역이다.1932년 중성자의 발견 이후, 양성자와 중성자로 구성된 핵의 모델은 드미트리[1] 이바넨코와 베르너 하이젠베르크[2][3][4][5][6]의해 빠르게 개발되었다.원자는 정전력에 의해 결합되는 음전하 전자 구름과 함께 양전하 핵으로 구성되어 있습니다.원자의 거의 모든 질량전자 구름의 아주 작은 기여와 함께 핵에 위치합니다.양성자와 중성자는 핵력에 의해 서로 결합되어 핵을 형성한다.

핵의 지름은 수소(단일 양성자 직경)의 경우 1.70fm(1.70×10m−15[7])에서 [8]우라늄의 경우11.7fm 범위이다.이러한 치수는 원자 자체의 직경(핵 + 전자 구름)보다 약 26,634(우라늄 원자 반지름은 약 156−12×10m)에서 약 60,250(수소 원자 반지름은 약 52.92pm)[9][a]까지 훨씬 작다.

원자핵의 구성과 결합력을 포함한 원자핵의 연구와 이해와 관련된 물리학 분야는 핵물리학이라고 불립니다.

서론

역사

핵은 1911년 톰슨의 원자 [10]"플럼 푸딩 모델"을 실험하려는 어니스트 러더포드의 노력의 결과로 발견되었다.전자는 이미 JJ에 의해 발견되었다. 톰슨.원자가 전기적으로 중성이라는 걸 알고 있어, J.J.톰슨은 양전하도 있을 것이라고 가정했다.톰슨은 매실 푸딩 모델에서 원자가 양전하의 구 안에 랜덤하게 흩어져 있는 음전자로 구성된다고 제안했다.어니스트 러더포드는 나중에 그의 연구 파트너인 한스 가이거와 함께 어니스트 마스든의 도움을 받아 얇은 금속 호일을 향한 알파 입자 (헬륨 핵)의 편향과 관련된 실험을 고안했다.그는 만약 J.J Thomson의 모델이 정확하다면, 양극으로 대전된 알파 입자는 경로의 편차가 거의 없이 쉽게 통과할 수 있을 것이라고 추론했다. 왜냐하면 음전하와 양전하가 매우 밀접하게 혼합되어 중성적으로 보일 경우 포일은 전기적으로 중성적인 역할을 해야 하기 때문이다.놀랍게도, 많은 입자들이 매우 큰 각도로 휘어져 있었다.알파 입자의 질량은 전자의 약 8000배이기 때문에, 거대하고 빠르게 움직이는 알파 입자를 비껴갈 수 있다면 매우 강한 힘이 존재해야 한다는 것이 명백해졌다.그는 플럼 푸딩 모델이 정확할 수 없으며 알파 입자의 편향은 양전하와 음전하가 분리되어야만 설명될 수 있으며 원자의 질량은 양전하의 집중점임을 깨달았다.이것은 양전하와 질량의 밀도가 높은 중심을 가진 핵 원자의 생각을 정당화했다.

어원학

핵이라는 용어라틴어 nucs(nut)에서 유래한 것으로, 수분이 많은 과일(복숭아 같은) 안에 있는 '알맹이' (즉, '작은 견과류')를 의미한다.1844년, 마이클 패러데이는 "원자의 중심점"을 지칭하기 위해 이 용어를 사용했다.현대의 원자적 의미는 1912년 [11]어니스트 러더포드에 의해 제안되었다.그러나 원자론에 "핵"이라는 용어가 채택된 것은 즉각적인 것은 아니었다.1916년, 를 들어, 길버트 N. 루이스는 그의 유명한 기사 The Atom and the Molecular에서 "원자는 커널과 외부 원자 또는 [12]껍데기로 구성되어 있다"고 말했다. 비슷하게, 커널을 뜻하는 kern은 독일어와 네덜란드어로 핵을 의미한다.

핵구성

헬륨-4 원자와 전자 구름을 회색으로 비유한 그림입니다.핵에서는 두 개의 양성자와 두 개의 중성자가 빨간색과 파란색으로 묘사된다.이 묘사는 입자가 분리된 반면, 실제 헬륨 원자에서는 양성자가 우주 공간에 중첩되어 핵의 가장 중심에서 발견될 가능성이 높으며, 두 중성자에 대해서도 마찬가지입니다.따라서, 네 개의 입자는 모두 정확히 같은 공간, 중심점에서 발견될 가능성이 높습니다.분리된 입자의 고전적인 이미지는 매우 작은 핵에서 알려진 전하 분포를 모델링하지 못합니다.보다 정확한 이미지는 헬륨핵 내 핵자의 공간적 분포가 허황된 핵 이미지보다 훨씬 작은 규모이지만 여기에 표시된 헬륨 전자 구름에 훨씬 더 가깝다는 것입니다.헬륨 원자와 그 핵은 둘 다 구형 대칭이다.

원자의 핵은 중성자와 양성자로 구성되는데, 이는 다시 쿼크라고 불리는 더 많은 소립자들이 나타나며, 핵 강력에 의해 결합되어 중입자라고 불리는 강입자의 특정한 안정된 조합에서 결합됩니다.핵 강력은 양전하를 띤 양성자 사이의 반발성 전기력에 맞서 중성자와 양성자를 결합할 수 있도록 각 바리온에서 충분히 멀리 뻗어 있습니다.핵강력은 매우 짧은 범위를 가지며, 기본적으로 핵의 가장자리 바로 너머에서 0으로 떨어집니다.양전하를 띤 핵의 집단 작용은 전기적으로 음전하를 띤 전자를 핵 주위의 궤도에 고정시키는 것입니다.핵 주위를 도는 음전하 전자의 집합은 궤도를 안정적으로 만드는 특정 구성 및 전자 수에 대한 친화력을 나타냅니다.원자가 어떤 화학 원소를 나타내는지는 핵 내의 양성자 수에 의해 결정됩니다. 중성 원자는 핵 주위를 도는 동일한 수의 전자를 가질 것입니다.개별 화학 원소는 전자를 공유하기 위해 결합함으로써 보다 안정적인 전자 구성을 만들 수 있습니다.즉, 전자 공유를 통해 핵에 대한 안정적인 전자 궤도를 만들 수 있다는 것입니다. 핵은 우리 거시 세계의 화학 물질로 보입니다.

양성자는 핵의 전체 전하와 그에 따른 화학적 동일성을 정의합니다.중성자는 전기적으로 중성이지만 양성자와 거의 같은 정도로 핵의 질량에 기여한다.중성자는 동위원소의 현상을 설명할 수 있다.중성자의 주된 역할은 핵 내부의 정전기적 반발을 줄이는 것이다.

구성 및 모양

양성자와 중성자는 강한 아이소스핀 양자수의 다른 값을 가진 페르미온이다. 그래서 두 개의 양성자와 두 개의 중성자는 동일한 양자 실체가 아니기 때문에 같은 우주파 함수를 공유할 수 있다.그것들은 때때로 같은 입자의 서로 다른 양자 상태, 즉 [13][14]핵자로 여겨진다.두 개의 양성자 또는 두 개의 중성자와 같은 두 개의 페르미온이나 양성자 + 중성자 (중성자)는 그들이 느슨하게 쌍으로 결합될 때, 정수 스핀을 가지고 있을 때 보손 행동을 보일 수 있습니다.

드물게는 1개 이상의 이상한 쿼크 및/또는 다른 특이한 쿼크를 포함하는 하이퍼론이라고 불리는 제3의 바리온도 파동 기능을 공유할 수 있다.하지만, 이런 종류의 핵은 극도로 불안정하고 고에너지 물리학 실험 외에는 지구에서 발견되지 않는다.

중성자는 0.3fm과 2fm 사이의 음전하를 보상하는 음전하로 둘러싸인 반경 θ 0.3fm의 양전하를 가진다.양성자는 평균 제곱 반경이 [15]약 0.8 fm인 약 기하급수적으로 감소하는 양의 전하 분포를 가진다.

핵은 구형, 럭비공 모양(프롤레이트 변형), 원반 모양(오목 변형), 삼축형(오목형 및 프롤레이트 변형 조합) 또는 배 [16][17]모양일 수 있습니다.

폭력

원자핵은 잔류강력(핵력)에 의해 결합된다.잔류 강력은 쿼크를 결합하여 양성자와 중성자를 형성하는 강한 상호작용의 작은 잔존력이다.중성자와 양성자 사이에서 이 힘은 중성자 내에서 대부분 중화되기 때문에 중성자와 양성자 사이에서 훨씬 약하다. 중성자 사이의 전자기력(를 들어 두 비활성 가스 원자 사이에서 작용하는 반데르발스 힘)이 원자의 일부를 내부적으로 유지하는 전자기력보다 훨씬 약하다(예를 들어,핵에 결합된 비활성 가스 원자의 전자를 고정하는 힘).

핵력은 전형적인 핵자 분리의 거리에서 매우 매력적이며, 이는 전자력에 의한 양성자 간의 반발을 압도하여 핵이 존재할 수 있게 한다.그러나 잔류 강력은 거리에 따라 빠르게 감소하기 때문에 범위가 제한된다(유카와 전위 참조). 따라서 특정 크기보다 작은 원자핵만 완전히 안정될 수 있다.완전히 안정된 것으로 알려진 가장 큰 핵(즉, 알파, 베타감마 붕괴에 안정적인 핵)은 총 208개의 핵자(중성자 126개와 양성자 82개)를 포함하는 납-208이다.이 최대값보다 큰 원자핵은 불안정하며, 더 많은 핵자가 있을수록 수명이 짧아지는 경향이 있습니다.그러나 비스무트-209는 베타 붕괴에도 안정적이며, 우주의 나이보다 10억 배 더 긴 것으로 추정되는 알려진 동위원소 중 알파 붕괴까지의 반감기가 가장 길다.

잔류 강력은 매우 짧은 범위(일반적으로 몇 개의 펨토미터(fm), 대략 1~2개의 핵자 지름)에 걸쳐 유효하며, 모든 핵자 쌍 사이에 흡인을 일으킨다.예를 들어 양성자와 중성자 사이에서 [NP] 중수소를 형성하고 양성자와 양성자 사이에서 중성자와 중성자를 형성합니다.

헤일로 핵과 핵력 범위 한계

핵력 범위의 유효 절대 한계(잔존 강력이라고도 함)는 리튬-11 또는 붕소-14와 같은 후광 핵으로 표시되며, 여기서 디뉴트론 또는 기타 중성자 집합은 약 10fm의 거리(우라늄-238 핵의 8fm 반경과 거의 유사)에서 궤도를 돈다.이 핵들은 최대로 밀도가 높은 것은 아니다.헤일로 핵은 핵종 도표의 끝 가장자리(중성자 드립 라인과 양성자 드립 라인)에서 형성되며, 모두 밀리초 단위로 측정된 짧은 반감기로 불안정하다. 예를 들어 리튬-11의 반감기는 8.8ms이다.

할로겐은 실질적으로 (반경 및 에너지 측면에서) 채워지지 않은 에너지 수준이 "아래"인 외부 양자 껍질에 핵자가 있는 들뜬 상태를 나타냅니다.후광은 중성자 [NN, NNN] 또는 양성자 [PP, PPP]로 구성될 수 있다.단일 중성자 후광을 가진 핵은 Be와 C를 포함한다.He, Li, B, B, C에 의해 2중성자 후광이 나타난다.두 개의 중성자 후광 핵은 두 개가 아닌 세 개의 조각으로 나뉘고, 이러한 행동 때문에 보롬 핵이라고 불립니다.8그와 Be는 둘 다 4중성자의 후광을 보여줍니다.양성자 후광을 가진 핵은 B와 P를 포함한다.Ne에 의해 2-프로톤 헤일로가 나타나며, S프로톤 헤일로는 과잉 프로톤(들)의 반발성 전자기력 때문에 중성자 예보다 더 드물고 불안정할 것으로 예상된다.

핵 모형

비록 물리학의 표준 모델이 핵의 구성과 행동을 완전히 설명하는 것으로 널리 알려져 있지만, 이론에서 예측을 도출하는 것은 대부분의 입자 물리학의 다른 분야보다 훨씬 더 어렵습니다.그 이유는 다음 두 가지입니다.

  • 원칙적으로 원자핵 내의 물리학은 양자색역학(QCD)에서 전적으로 도출할 수 있다.그러나 실제로는 원자핵과 같은 저에너지 시스템에서 QCD를 해결하기 위한 현재의 계산적, 수학적 접근법은 극히 제한적이다.이는 고에너지 쿼크 물질과 저에너지 강입자 물질 사이에서 일어나는 위상 전이 때문에 섭동 기술을 사용할 수 없게 되어 핵자 사이의 에 대한 정확한 QCD 파생 모델을 구축하는 것이 어렵다.현재 접근법은 Argonne v18 전위 또는 키랄 유효장 [18]이론과 같은 현상학적 모델로 제한됩니다.
  • 원자력이 잘 구속되어 있어도 원자핵의 특성을 정확하게 계산하기 위해서는 상당한 연산력이 필요하다.다체 이론의 발전은 많은 낮은 질량과 상대적으로 안정적인 핵에 대해 이것을 가능하게 했지만, 무거운 핵이나 매우 불안정한 핵에 대처하기 위해서는 계산 능력과 수학적 접근법 모두에서 추가적인 개선이 필요하다.

역사적으로, 실험은 필연적으로 불완전한 비교적 조잡한 모델과 비교되어 왔다.이 모델들 중 어느 것도 핵 [19]구조에 대한 실험 데이터를 완전히 설명할 수 없다.

핵반경(R)은 모든 모델이 예측해야 하는 기본 수량 중 하나로 간주된다.안정적인 핵(헤일로 핵 또는 기타 불안정한 왜곡 핵이 아님)의 경우 핵 반경은 핵 질량수(A)의 세제곱근에 거의 비례하며, 특히 많은 핵자를 포함하는 핵은 보다 구형 구성으로 배열되어 있다.

안정된 핵은 대략 일정한 밀도를 가지며, 따라서 핵 반지름 R은 다음 공식으로 근사할 수 있다.

여기0 A = 원자 질량 번호(양자 Z의 수, 중성자 N의 수) 및 r = 1.25 fm = 1.25 × 10−15 m.이 방정식에서 "상수0" r은 문제의 핵에 따라 0.2 fm씩 변화하지만 이는 상수와 20%[20] 미만의 변화이다.

즉, 핵에 양성자와 중성자를 채우는 것은 (대리석과 같은) 일정한 크기의 단단한 구를 꽉 찬 구형 또는 거의 구형 봉투에 채우는 것과 거의 같은 총 크기 결과를 얻을 수 있다(일부 안정된 핵은 구형이 아니지만 프롤레이트[21]것으로 알려져 있다).

핵구조 모델에는 다음이 포함된다.

액적 모형

핵의 초기 모델들은 핵을 회전하는 액체 방울로 보았다.이 모델에서 장거리 전자기력과 비교적 단거리 핵력의 균형은 서로 다른 크기의 액체 방울에서 표면 장력력과 유사한 행동을 일으킨다.이 공식은 크기와 구성 변화에 따라 변화하는 결합 에너지의 양과 같은 핵의 많은 중요한 현상을 설명하는데 성공적이지만(반경험적 질량 공식 참조), 핵이 양성자나 중성자의 특별한 "마법의 수"를 가질 때 발생하는 특별한 안정성은 설명하지 못한다.

많은 핵의 결합 에너지를 근사하는 데 사용할 수 있는 반경험적 질량 공식의 항은 다섯 가지 유형의 에너지의 합으로 간주된다(아래 참조).그리고 비압축성 액체 방울로서의 핵의 그림은 핵의 결합 에너지에서 관찰된 변화를 대략 설명한다.

Liquid drop model.svg

볼륨 에너지같은 크기의 핵자의 집합체가 가장 작은 부피로 함께 채워질 때, 각각의 내부 핵자는 그것과 접촉하는 다른 핵자를 일정 수 가지고 있다.이 핵에너지는 부피에 비례합니다.

표면 에너지핵 표면의 핵자는 핵 내부의 핵자보다 더 적은 수의 다른 핵자와 상호작용하기 때문에 결합 에너지가 적다.이 표면 에너지 항은 이를 고려하므로 음수이며 표면적에 비례합니다.

쿨롱 에너지핵에 있는 각 양성자 쌍 사이의 전기 반발은 결합 에너지를 감소시키는 데 기여합니다.

비대칭 에너지(Pauli Energy라고도 함).파울리 배타 원리와 관련된 에너지.쿨롱 에너지가 아니었다면, 핵물질의 가장 안정적인 형태는 양성자와 같은 수의 중성자를 가지고 있었을 것이다. 왜냐하면 중성자와 양성자의 수가 같지 않으면 한 유형의 입자에 대해 더 높은 에너지 레벨을 채우는 반면 다른 유형의 입자에 대해서는 더 낮은 에너지 레벨을 비워두기 때문이다.

페어링 에너지양성자 쌍과 중성자 쌍이 발생하는 경향에서 발생하는 보정 용어인 에너지.짝수의 입자가 홀수보다 안정적이다.

셸 모델 및 기타 양자 모델

원자 물리학 이론의 원자 궤도처럼, 핵자가 궤도를 차지하는 핵에 대한 많은 모델들이 제안되었습니다.이러한 파동 모델은 핵자가 잠재적 우물에서 시즈가 없는 점 입자이거나 "광학 모델"과 같이 잠재적 우물에서 마찰 없이 빠른 속도로 공전하는 확률파라고 상상합니다.

위의 모델에서 핵자는 페르미온이기 때문에 쌍으로 오비탈을 점유할 수 있으며, 이는 실험에서 잘 알려진 짝수/홀수 Z 및 N 효과를 설명할 수 있다.핵 껍데기의 정확한 성질과 용량은 원자 궤도에 있는 전자의 그것과 다르다. 왜냐하면 핵자가 움직이는 전위 우물(특히 더 큰 핵에서)은 원자에서 전자를 결합하는 중앙 전자기 전위 우물과는 상당히 다르기 때문이다.헬륨-4와 같은 작은 원자핵에서는 두 개의 양성자와 두 개의 중성자가 각각 헬륨 원자 내의 두 전자에 대해 1s 오비탈과 유사한 1s 오비탈을 차지하고 같은 이유로 비정상적인 안정성을 달성하는 것으로 볼 수 있다.5개의 핵자를 가진 핵자는 모두 극도로 불안정하고 수명이 짧지만, 3개의 핵자를 가진 헬륨-3은 닫힌 1s 궤도 껍질이 없어도 매우 안정적입니다.3개의 핵자를 가진 또 다른 핵인 삼중수소-3은 불안정하며 분리되면 헬륨-3으로 붕괴한다.1s 궤도에서 2개의 핵자 {NP}가 있는 약한 핵 안정성은 중수소-2에서 발견되며, 양성자와 중성자 전위 웰 각각에 하나의 핵자만 있다.각 핵자가 페르미온인 반면 {NP} 중수소는 보손이기 때문에 쉘 내에 근접 패킹을 위해 Pauli Exclusion을 따르지 않습니다.6개의 핵자를 가진 리튬-6은 닫힌 두 번째 1p 셸 궤도 없이 매우 안정적이다.총 핵자가 1~6인 가벼운 핵자의 경우, 5인 핵자만 안정성의 증거를 보여주지 않는다.닫힌 껍데기 바깥의 빛 핵의 베타 안정성에 대한 관찰은 핵 안정성이 양자와 중성자의 마법의 숫자를 가진 껍데기 궤도의 단순 폐쇄보다 훨씬 더 복잡하다는 것을 보여준다.

더 큰 핵의 경우, 핵자가 차지하는 껍질은 전자 껍질과 크게 달라지기 시작하지만, 그럼에도 불구하고, 현재의 핵 이론은 양성자와 중성자 모두에 대해 채워진 핵 껍질의 마법의 수를 예측한다.안정적인 껍데기의 폐쇄는 화학에서 거의 비활성화된 기체의 귀한 그룹과 유사한 비정상적으로 안정적인 구성을 예측합니다.예를 들어, 50개의 양성자의 닫힌 껍데기의 안정성은 주석으로 하여금 다른 어떤 원소보다 10개의 안정적인 동위원소를 가질 수 있게 해준다.마찬가지로 셸클로저로부터의 거리는 방사성 원소 43(테크네튬) 및 61(프로메튬)과 같이 안정적 수와는 거리가 먼 동위원소의 비정상적인 불안정성을 설명하고 있으며, 이들 동위원소는 각각 17개 이상의 안정적 원소가 선행 및 그 뒤를 잇는다.

그러나 밀폐형 쉘에서 멀리 떨어진 핵 특성을 설명하려고 할 때 쉘 모델에 문제가 있다.이로 인해 실험 데이터에 적합한 잠재적 우물의 모양이 복잡한 임시 변형을 일으켰지만, 이러한 수학적 조작이 실제 핵의 공간적 변형에 해당하는지 여부는 여전히 의문으로 남아 있다.셸 모델의 문제로 인해 일부는 핵자 클러스터를 포함한 현실적인 2체 및 3체 핵력 효과를 제안하고 이를 기반으로 핵을 구축했다.이러한 세 가지 클러스터 모델은 John Wheeler의 1936년 공명 그룹 구조 모델, Linus Pauling의 Close-Packed Spheron 모델 및 MacGregor의 [19]2D Ising 모델입니다.

모델 간 일관성

초유체 액체 헬륨의 경우와 마찬가지로 원자핵은 (1) 부피에 대한 "일반적인" 입자 물리적 규칙과 (2) 파동 유사 성질에 대한 직관적이지 않은 양자 역학적 규칙이 모두 적용되는 상태의 한 예이다.초유체 헬륨에서 헬륨 원자는 부피를 가지고 있으며 본질적으로 서로 접촉하지만 동시에 보스-아인슈타인 응축과 일치하는 이상한 부피 특성을 보입니다.원자핵의 핵자는 또한 파동과 같은 성질을 보이며 마찰과 같은 표준 유체 특성이 결여되어 있습니다.페르미온강입자로 만들어진 핵의 경우, 보스-아인슈타인 응축은 발생하지 않지만, 많은 핵 특성은 에르빈 슈뢰딩거의 양자수에 갇힌 물체의 파동 같은 거동의 마찰 없는 움직임 특징과 더불어 부피와 입자의 특성 조합에 의해서만 비슷하게 설명될 수 있다.m 궤도

「 」를 참조해 주세요.

메모들

  1. ^ 26,634는 오후 2 x 156 / 11.7142 fm, 60,250은 오후 2 x 52.92 / 1.7166 fm

레퍼런스

  1. ^ Iwanenko, D.D. (1932). "The neutron hypothesis". Nature. 129 (3265): 798. Bibcode:1932Natur.129..798I. doi:10.1038/129798d0. S2CID 4096734.
  2. ^ Heisenberg, W. (1932). "Über den Bau der Atomkerne. I". Z. Phys. 77 (1–2): 1–11. Bibcode:1932ZPhy...77....1H. doi:10.1007/BF01342433. S2CID 186218053.
  3. ^ Heisenberg, W. (1932). "Über den Bau der Atomkerne. II". Z. Phys. 78 (3–4): 156–164. Bibcode:1932ZPhy...78..156H. doi:10.1007/BF01337585. S2CID 186221789.
  4. ^ Heisenberg, W. (1933). "Über den Bau der Atomkerne. III". Z. Phys. 80 (9–10): 587–596. Bibcode:1933ZPhy...80..587H. doi:10.1007/BF01335696. S2CID 126422047.
  5. ^ 밀러 A.I. 초기 양자 전기역학: A 소스북, 캠브리지 대학 출판부, 1995, ISBN 0521568919, 84-88 페이지.
  6. ^ Fernandez, Bernard & Ripka, Georges (2012). "Nuclear Theory After the Discovery of the Neutron". Unravelling the Mystery of the Atomic Nucleus: A Sixty Year Journey 1896 — 1956. Springer. p. 263. ISBN 9781461441809.
  7. ^ Castelvecchi (November 7, 2019). "How big is the proton? Particle-size puzzle leaps closer to resolution". Nature. 575 (7782): 269–270. Bibcode:2019Natur.575..269C. doi:10.1038/d41586-019-03432-4. PMID 31719693. S2CID 207938065. Retrieved November 4, 2021.
  8. ^ Angeli, I., Marinova, K.P. (January 10, 2013). "Table of experimental nuclear ground state charge radii: An update" (PDF). Atomic Data and Nuclear Data Tables. 99 (1): 69–95. Bibcode:2013ADNDT..99...69A. doi:10.1016/j.adt.2011.12.006.{{cite journal}}: CS1 maint: 여러 이름: 작성자 목록(링크)
  9. ^ "Uranium" IDC 테크놀로지.
  10. ^ "The Rutherford Experiment". Rutgers University. Archived from the original on November 14, 2001. Retrieved February 26, 2013.
  11. ^ Harper, D. "Nucleus". Online Etymology Dictionary. Retrieved March 6, 2010.
  12. ^ Lewis, G.N. (1916). "The Atom and the Molecule". Journal of the American Chemical Society. 38 (4): 4. doi:10.1021/ja02261a002. S2CID 95865413.
  13. ^ Sitenko, A.G. & Tartakovskiĭ, V.K. (1997). Theory of Nucleus: Nuclear Structure and Nuclear Interaction. Kluwer Academic. p. 3. ISBN 978-0-7923-4423-0.
  14. ^ Srednicki, M.A. (2007). Quantum Field Theory. Cambridge University Press. pp. 522–523. ISBN 978-0-521-86449-7.
  15. ^ Basdevant, J.-L.; Rich, J. & Spiro, M. (2005). Fundamentals in Nuclear Physics. Springer. p. 155. ISBN 978-0-387-01672-6.
  16. ^ Battersby, Stephen (2013). "Pear-shaped nucleus boosts search for new physics". Nature. doi:10.1038/nature.2013.12952. S2CID 124188454. Retrieved November 23, 2017.
  17. ^ Gaffney, L. P.; Butler, P A; Scheck, M; Hayes, A B; Wenander, F; et al. (2013). "Studies of pear-shaped nuclei using accelerated radioactive beams" (PDF). Nature. 497 (7448): 199–204. Bibcode:2013Natur.497..199G. doi:10.1038/nature12073. ISSN 0028-0836. PMID 23657348. S2CID 4380776.
  18. ^ Machleidt, R.; Entem, D.R. (2011). "Chiral effective field theory and nuclear forces". Physics Reports. 503 (1): 1–75. arXiv:1105.2919. Bibcode:2011PhR...503....1M. doi:10.1016/j.physrep.2011.02.001. S2CID 118434586.
  19. ^ a b Cook, N.D. (2010). Models of the Atomic Nucleus (2nd ed.). Springer. p. 57 ff. ISBN 978-3-642-14736-4.
  20. ^ Krane, K.S. (1987). Introductory Nuclear Physics. Wiley-VCH. ISBN 978-0-471-80553-3.
  21. ^ Serway, Raymond; Vuille, Chris; Faughn, Jerry (2009). College Physics (8th ed.). Belmont, CA: Brooks/Cole, Cengage Learning. p. 915. ISBN 9780495386933.

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