디락 문자열

물리학에서 디락 끈은 물리학자 폴 디락이 구상한 우주의 1차원 곡선으로, 반대 자기 전하를 가진 두 가상의 디락 단극 사이에서, 또는 하나의 자기 단극에서 무한대로 뻗어나간다. 게이지 전위는 디락 문자열에서 정의할 수 없지만 다른 모든 곳에서 정의된다. Dirac 문자열은 Aharonov-Bohm 효과에서 솔레노이드로 작용하며, Dirac 문자열의 위치를 관측할 수 없어야 한다는 요건은 Dirac 정량화 규칙을 암시한다$:$ 자기 전하와 전하의 곱은 항상 ${\displaystyle \mathrm{2\pi }}$ ${\displaystyle \hslash }$ {\$displaystyle 2\pi \hbar }$의 정수여야 한다$.$ 또한 positio의 변화.dirac 문자열의 n은 게이지 변환에 해당한다. 이는 디락 문자열이 게이지 불변성이 아님을 보여주는데, 이는 관측할 수 없다는 사실과 일치한다.

디락 끈은 끈의 내부를 따라 흐르는 자속이 그 유효성을 유지하기 때문에 맥스웰 방정식에 자기 단극을 통합하는 유일한 방법이다. 만약 맥스웰 방정식이 기본 수준에서 자기 전하를 허용하도록 수정된다면, 자성 단극은 더 이상 디락 단극이 아니며, 부착된 디락 현이 필요하지 않다.

세부 사항

디락 스트링에 의해 강요된 정량화는 공간 시간의 기본 다지관 위에 있는 게이지장을 나타내는 섬유다발의 코호몰로지 측면에서 이해할 수 있다. 게이지장 이론의 자기 전하가 섬유 번들 M에 대한$$ 공동호몰로지 그룹 ${\displaystyle {H\mathrm{}}^{}}$ $2{\displaystyle {}^{}}$( ${\displaystyle M}$) ${\displaystyle H^{2}(M)}$의 그룹 발생기라고 이해할 수 있다. 동일역학은 자기장 강도 F가 닫힌 ${\displaystyle \mathrm{형태}}$여야 한다는 점에서 모든 가능한 게이지장 $강도{\displaystyle }$ F${\displaystyle }$=${\displaystyle }$${\displaystyle d}$ ${\displaystyle A}$ ${\$$displaystyle$ $F$$=dA$$\}$을(를$)$ 분명하게 정확한 형태인 모든 가능한 게이지 변환을 분류한다는 생각에서 발생한다$.$ 여기서, A는 벡터 전위이고 d는 벡터 전위성을 나타낸다. 게이지 공변량 파생 모델 및 F 섬유 다발의 자기장 강도 또는 곡률 형태. 비공식적으로 Dirac 문자열은 D $F{\displaystyle }$= ${\displaystyle 0}$ ${\displaystyle dF=0}$이(가) 단극의 위치를 제외한 모든$$ ${\displaystyle 곳}$에 있기 때문에 F가 닫히는 것을 방지하는 "과도한 곡률"을 가지고 있다고 말할 수 있다.

참조

• Dirac, P.A.M. (September 1931). "Quantized Singularities in the Electromagnetic Field". Proceedings of the Royal Society A. 133 (821): 60–72. Bibcode:1931RSPSA.133...60D. doi:10.1098/rspa.1931.0130.