에타와 에타 프라임 중간자

Eta and eta prime mesons
에타와 에타 프라임 중간자
구성.
  • : : + d - 2 {\ ) { \ \ } {\ { 6 } } \ {} + {d}} { \ right} }

  • η :
    1u + d d + s{\ ) { \ \ } {\{3} } \ ( bar { + d bar { d }} + secright { }}
통계 정보보소닉
가족중간자
상호 작용, , 중력, 전자파
기호.
,,

반입자자신
발견된아이후드 페브너 외 (1961년)
종류들2
덩어리: : 547.862±0.018MeV2/
c
[1]

: 957.78±0.06MeV2/
c
[1]
평균 수명
θ
: (5−19.0±0.
3)×10초,
θ:
(3−21.2±0.2)×10초
Decays into
Electric charge0 e
Spin0
Isospin0
Hypercharge0
Parity-1
C parity+1

The eta (
η
) and eta prime meson (
η′
) are isosinglet mesons made of a mixture of up, down and strange quarks and their antiquarks. The charmed eta meson (
η
c
) and bottom eta meson (
η
b
) are similar forms of quarkonium; they have the same spin and parity as the (light)
η
defined, but are made of charm quarks and bottom quarks respectively. The top quark is too heavy to form a similar meson, due to its very fast decay.

General

The eta was discovered in pionnucleon collisions at the Bevatron in 1961 by A. Pevsner et al. at a time when the proposal of the Eightfold Way was leading to predictions and discoveries of new particles from symmetry considerations.[2]

The difference between the mass of the
η
and that of the
η′
is larger than the quark model can naturally explain. This “ η–η′ puzzle ” can be resolved[3][4][5] by the 't Hooft instanton mechanism,[6] whose
1N realization is also known as the Witten–Veneziano mechanism.[7][8] Specifically, in QCD, the higher mass of the
η′
is very significant, since it is associated with the axial UA(1) classical symmetry, which is explicitly broken through the chiral anomaly upon quantization; thus, although the "protected"
η
mass is small, the
η′
is not.

Quark composition

The
η
particles belong to the "pseudo-scalar" nonet of mesons which have spin J = 0 and negative parity,[9][10] and
η
and
η′
have zero total isospin, I, and zero strangeness, and hypercharge. Each quark which appears in an
η
particle is accompanied by its antiquark, hence all the main quantum numbers are zero, and the particle overall is "flavourless".

The basic SU(3) symmetry theory of quarks for the three lightest quarks, which only takes into account the strong force, predicts corresponding particles

그리고.

첨자는 홑겹1(완전 반대칭)에 속하고8 홑겹은 옥텟의 일부임을 나타내는 라벨입니다.그러나 쿼크의 한 맛을 다른 맛으로 바꿀 수 있는 전기상호작용으로 인해 고유 상태의 "소량"이 발생하므로(혼합 각도 θP = -11.5°),[11] 실제 쿼크 구성은 이러한 공식의 선형 조합이다.즉, 다음과 같습니다.

(왜냐면 ⁡ θ P− 죄 ⁡ θ P죄악 ⁡ θ Pcos ⁡ θ P)(η 8η 1))(η η ′){\displaystyle \left({\begin{배열}{cc}\cos \theta_{\mathrm{P}}&-\sin \theta_{\mathrm{P}}\\\sin \theta_{\mathrm{P}}&~~\cos \theta_{\mathrm{P}}\end{배열}}\right)\left({\begin{.arr _ _{lefts {

미스크립트명 refers
실제로 관찰되어 η에8 가까운 실입자를 말합니다.
δ는
[10]δ에1 가까운 관측 입자입니다.

「」입자와
「」
입자는, 보다 잘 알려진 중성 파이온0
밀접하게 관련지어져 있습니다.

실제로 θ0
, θ1 및 θ는8 쿼크쌍 uu





, dd


ss의 서로 직교하는 3개의 선형 조합으로 모든 주요 양자수가 0인 중간자의[9][10] 의사 스칼라 노넷의 중심에 있다.

γ중간자

중간자(
「」)
는, 「」와 달리
, 플레이버 SU(3) 싱글트입니다.
이것은 위에서 설명한 것과 같이 에타 중간자
(),)
와 같은 쿼크의 다른 중첩이며, 질량이 더 크고 붕괴 상태가 다르며 수명이 더 짧다.

기본적으로, 이는 3개의 가벼운 쿼크 사이의 대략적인 SU(3) 맛 대칭의 직합 분해에 의해 하며 × 3 + 8{\ {\=\{1}=
여기서 1은 약간의 혼합 쿼크가 생성되기 전에 생성된다1.

「 」를 참조해 주세요.

레퍼런스

  1. ^ a b 나타난 것처럼 가볍고 맛없는 중간자Olive, K. A.; et al. (PDG) (2014). "Review of Particle Physics". Chinese Physics C. 38 (9): 090001. arXiv:1412.1408. doi:10.1088/1674-1137/38/9/090001.
  2. ^ Kupść, A. (2007). "What is interesting in
    η
    and
    η′
    Meson Decays?". AIP Conference Proceedings. 950: 165–179. arXiv:0709.0603. Bibcode:2007AIPC..950..165K. doi:10.1063/1.2819029.
  3. ^ Del Debbio, L.; Giusti, L.; Pica, C. (2005). "Topological Susceptibility in SU(3) Gauge Theory". Physical Review Letters. 94 (3): 032003. arXiv:hep-th/0407052. Bibcode:2005PhRvL..94c2003D. doi:10.1103/PhysRevLett.94.032003. PMID 15698253.
  4. ^ Lüscher, M.; Palombi, F. (2010). "Universality of the topological susceptibility in the SU(3) gauge theory". Journal of High Energy Physics. 2010 (9): 110. arXiv:1008.0732. Bibcode:2010JHEP...09..110L. doi:10.1007/JHEP09(2010)110.
  5. ^ Cè, M.; Consonni, C.; Engel, G.; Giusti, L. (2014). Testing the Witten–Veneziano mechanism with the Yang–Mills gradient flow on the lattice. 32nd International Symposium on Lattice Field Theory. arXiv:1410.8358. Bibcode:2014arXiv1410.8358C.
  6. ^ 't Hooft, G. (1976). "Symmetry Breaking through Bell-Jackiw Anomalies". Physical Review Letters. 37 (1): 8–11. Bibcode:1976PhRvL..37....8T. doi:10.1103/PhysRevLett.37.8.
  7. ^ Witten, E. (1979). "Current algebra theorems for the U(1) "Goldstone boson"". Nuclear Physics B. 156 (2): 269–283. Bibcode:1979NuPhB.156..269W. doi:10.1016/0550-3213(79)90031-2.
  8. ^ Veneziano, G. (1979). "U(1) without instantons". Nuclear Physics B. 159 (1–2): 213–224. Bibcode:1979NuPhB.159..213V. doi:10.1016/0550-3213(79)90332-8.
  9. ^ a b Wikipedia 중간자 기사는 중간자의 SU(3)
    의사 스칼라 논셋에 대해 설명하고
    있다.
  10. ^ a b c Jones, H. F. (1998). Groups, Representations and Physics. IOP Publishing. ISBN 978-0-7503-0504-4. 페이지 150 에서는
    , 「」
    및 「」를 포함한 중간자의 SU(3) 의사 스칼라 논셋에 대해 설명하고 있습니다.
    페이지 154는, 「」와1「」를 정의하고8, 혼합(「」와
    「」
    로 이어지는)에 대해 설명합니다.
  11. ^ Quark Model Review는 에 기재되어 있습니다.

외부 링크