다음에서 최소까지의 초대칭 표준 모델

입자 물리학에서 NMSSM은 Next-to-Minimal 초대칭 표준 모델의 약자입니다.^[1]^[2]^[3]^[4]^[5] 이는 표준 모델에 대한 초대칭 확장으로, 싱글릿 키랄 슈퍼필드를 MSSM에 추가하고 $\mu$ μ {\ $displaystyle \mu}$ $\mu$ 을 $\mu$ 동적으로 생성하여 $\mu$ μ {\ $displaystyle \mu$ } - 문제를 해결하는 $\mu$ 데 사용할 수 있습니다.NMSSM에 관한 기사를 ^[6]^[7]참조할 수 있습니다.

최소 초대칭 표준 모델에서는 $\mu$ $\mu H_{u}H_{d}$ $\mu H_{u}H_{d}$ $\mu H_{u}H_{d}$ H $\mu H_{u}H_{d}$ { $displaystyle$ \ $mu }$ $\mu$ 가 $\mu$ 초잠재적 $\mu H_{u}H_{d}$ 인 이유를 설명하지 않습니다. $H_{d}}$ 는 $\mu H_{u}H_{d}$ 약전위 눈금입니다.Next-to-Minimal 초대칭 표준 모델의 이면에 있는 $아이디어는$ μ(\ $display\$ mu $)$ $\mu$ 를 $\mu$ 게이지 싱글릿 $슈퍼필드$ S(\ $displaystyle$ S)로 승격하는 것입니다 $.$ $싱글리노$ S(\ $display$ style $S$ S)의 스칼라 슈퍼파트너는 ${\hat {S}}$ S(\ $display$ style $S)$ 로 ${\hat {S}}$ 나타나며 s/1을 sing합니다.o Super Partner ${\tilde {S}}$ S ${\tilde {S}}$ ~ (\ $displaystyle {S})$ 는 ${\tilde {S}}$ 다음과 같습니다.NMSSM의 슈퍼 퍼텐셜은 다음과 같습니다.

\displaystyle W_{\text{NMSSM}}=W_{\text{Yuk}}+\lambda SH_{u}H_{d}+{\frac{kappa}{3}S^{3}}

$W_{\text{Yuk}}$ 서 W 육 $(\$ Yuk $}}}$ 는 $W_{{{\text{Yuk}}}}$ 표준 모델 페르미온의 유카와 커플링을 제공합니다.슈퍼 퍼텐셜의 질량 치수는 3이므로 커플링 $\lambda$ \ $lambda)$ 와 $\lambda$ $\kappa$ (\ $displaystyle \kappa)$ 는 $\kappa$ 치수가 없기 때문에 MSSM의 $\mu$ μ(\ $displaystyle \mu})$ $\mu$ 는 $\mu$ 스케일 불변인 NMSSM에서 해결됩니다. $"\displaystyle\lambda"$ $\lambda$ 의 역할은 $\mu$ 인 $\mu$ μ\ $displaystyle\mu}$ 용어를 $\lambda$ $\mu$ 생성하는 것입니다. ${\hat {S}}$ 은 싱글릿 S의 ${\hat {S}}$ 스칼라 컴포넌트 $({$ 를 ${\hat {S}}$ 사용하여 $\langle {\hat {S}}\rangle$ 진공 기대치는 $\langle {\hat {S}}\rangle$ S ^ ${\$ （\ $displaystyle$ \langle { $S}}$ \ $rangle$ 입니다. 즉,

\displaystyle \mu _{\text{s}}=\displayda \displayle \hat {S}\rangle }

$(\displaystyle \kappa$ ) 항이 $\kappa$ 없으면 초전위는 U(1)의 대칭인 이른바 Peccei-Qinn 대칭을 갖게 됩니다. Peccei-Qinn 이론을 참조하십시오.이 추가적인 대칭은 현상학을 완전히 바꿀 것이다. $§(\displaystyle \kappa)$ $\kappa$ 의 $\kappa$ 역할은 이 U(1)의 대칭을 깨는 것입니다. $【\$ $displaystyle$ \ $kappa 】$ 라는 $\kappa$ 는 $\kappa$ 【\ $displaystyle$ \kappa $】$ 가 $\kappa$ $\kappa$ 무차원적이 되도록 일찌감치 도입되었습니다.그러나 $\mathbb {Z} _{3}$ $($ 스타일 $\mathbb {Z} _$ 대칭이 남아 있으며, 이는 더욱 자연스럽게 ^[8]깨집니다.원칙적으로 이것은 도메인 벽의 문제로 이어집니다. $($ 스타일\ $mathbb {Z}_$ $\mathbb {Z} _{3}$ 은 약전위 ^[9]척도로 현상학을 변경하지 않고 깨질 수 있습니다.영역 벽 문제는 전기 약점 척도를 훨씬 벗어난 경우를 제외하고 수정 없이 이러한 방식으로 회피된다고 가정한다.

MSSM의 $\mu$ μ $(\displaystyle\mu)$ $\mu$ 를 $\mu$ 해결하는 다른 모델이 제안되었습니다. $\kappa$ 가지 아이디어는 ${\(\display \kappa)$ 용어를 $\kappa$ 초잠재력으로 유지하고 U(1)의 대칭성을 고려하는 것입니다.이 대칭이 국소적이라고 가정하면 이 모델에서는 UMSSM이라고 하는 추가 $Z$ µ { $displaystyle$ Z $'}$ ^{[citation needed]} 게이지 $Z'$ 보손이 예측됩니다.

현상학

싱글트 S(\ $display style$ S $S$ 가 추가됨에 따라 NMSSM은 일반적으로 MSSM과 비교하여 힉스 섹터와 뉴트럴리노 섹터의 현상학을 변경합니다.

힉스 현상학

표준 모델에서는 물리적 힉스 입자가 하나 있습니다.MSSM에서는 물리적인 힉스 입자가 ^{[citation needed]}5개 있습니다.NMSSM에 ${\hat {S}}$ S $^(\$ { $S})$ 가 ${\hat {S}}$ 추가되어 힉스 보손이 ^{[citation needed]}2개 더 생겼습니다. 즉, 총 7개의 물리적 힉스 보손입니다.따라서 힉스 부문은 MSSM 부문보다 훨씬 풍부합니다.특히 힉스 전위는 일반적으로 CP 변환에서 더 이상 불변하지 않습니다. CP 위반을 참조하십시오.일반적으로 NMSSM의 힉스 보손은 질량이 증가하는 순서로 표시됩니다. $H_{1},H_{2},...,H_{7}$ , $H_{1},H_{2},...,H_{7}$ $(\$ }, $H_{$ 2}...)로 $H_{1},H_{2},...,H_{7}$ 됩니다. $H_{7$ $({$ 이 $H_{1}$ 가장 가벼운 힉스 입자입니다.CP 보존 힉스 전위의 특수한 경우 $H_{1},H_{2},H_{3}$ 짝수 $H_{1},H_{2},H_{3}$ $보손$ H1, $H_{1},H_{2},H_{3}$ , $H_{1},H_{2},H_{3}$ CP 홀수 $A_{1},A_{2}$ $,$ $A_{1$ }, $A_{$ 2}, 그리고 H_ $A_{1},A_{2}$ 2}의 세 쌍이 충전되어 있습니다.힉스 입자는 항상 표준 모델과 같기 때문에 그 생산과 붕괴는 대략적으로 알려져 있습니다.NMSSM에서 가장 가벼운 힉스는 매우 가벼울 수 있으며(1GeV^{[citation needed]} 정도라도) 지금까지 검출되지 않았을 수 있습니다.또한 CP 보존의 경우, 힉스 보손이라도 가장 가벼운 CP는 MSSM에 ^{[citation needed]}비해 강화된 하한을 가진다.이것이 최근 NMSSM이 많은 관심을 받고 있는 이유 중 하나이다.

뉴트리노 현상학

스핀 1/2 ${\tilde {S}}$ S $~(\$ 는 ${\tilde {S}}$ MSSM의 네 가지 중성미자와 비교하여 다섯 번째 중성미자를 제공합니다.싱글리노는 게이지 보손, 게이지 보손의 상위파트너, 렙톤, 슬리톤, 쿼크 또는 스쿼크(쿼크의 상위파트너)와 결합하지 않습니다.예를 들어 LHC에서 싱글리노가 캐스케이드 붕괴에서 누락되어 검출이 회피되는 등 초대칭 파트너 입자가 충돌기에서 생성된다고 가정합니다.단, 싱글리노가 가장 가벼운 초대칭입자(LSP)일 경우 모든 초대칭 파트너 입자는 싱글리노로 붕괴됩니다.이 LSP는 R 패리티 보존에 의해 안정되어 있습니다.이러한 방식으로 검출기에서 누락된 횡방향 에너지를 통해 싱글리노를 검출할 수 있었다.

레퍼런스

^ Fayet, P. (1975). "Supergauge invariant extension of the Higgs mechanism and a model for the electron and its neutrino". Nuclear Physics B. 90: 104–124. Bibcode:1975NuPhB..90..104F. doi:10.1016/0550-3213(75)90636-7.
^ Dine, M.; Fischler, W.; Srednicki, M. (1981). "A simple solution to the strong CP problem with a harmless axion". Physics Letters B. 104 (3): 199. Bibcode:1981PhLB..104..199D. doi:10.1016/0370-2693(81)90590-6.
^ Nilles, H. P.; Srednicki, M.; Wyler, D. (1983). "Weak interaction breakdown induced by supergravity". Physics Letters B. 120 (4–6): 346. Bibcode:1983PhLB..120..346N. doi:10.1016/0370-2693(83)90460-4.
^ Frere, J. M.; Jones, D. R. T.; Raby, S. (1983). "Fermion masses and induction of the weak scale by supergravity" (PDF). Nuclear Physics B. 222 (1): 11–19. Bibcode:1983NuPhB.222...11F. doi:10.1016/0550-3213(83)90606-5. hdl:2027.42/25159.
^ Derendinger, J. P.; Savoy, C. A. (1984). "Quantum effects and SU(2)×U(1) breaking in supergravity gauge theories". Nuclear Physics B. 237 (2): 307. Bibcode:1984NuPhB.237..307D. doi:10.1016/0550-3213(84)90162-7.
^ Maniatis, M. (2010). "The Next-To-Minimal Supersymmetric Extension of the Standard Model Reviewed". International Journal of Modern Physics A. 25 (18–19): 3505–3602. arXiv:0906.0777. Bibcode:2010IJMPA..25.3505M. doi:10.1142/S0217751X10049827. S2CID 118352843.
^ Ellwanger, U.; Hugonie, C.; Teixeira, A. M. (2010). "The Next-to-Minimal Supersymmetric Standard Model". Physics Reports. 496 (1–2): 1–77. arXiv:0910.1785. Bibcode:2010PhR...496....1E. doi:10.1016/j.physrep.2010.07.001. S2CID 118845956.
^ Zeldovich, 응. B;Kobzarev, 나. Y, 오쿤, L.B(1974년).Zhurnal Éksperimental'noĭ 나는 Teoreticheskoĭ Fiziki.67:3.{{ 들고 일기}}:Translated( 도와 주)Zel'Dovich, 응. B;Kobzarev, 나. 유에서 또는 빈 실종 title=.;오쿤의, L.B(1977년)."분리된 대칭의 자발적인 파괴의Cosmological 결과".소련 물리 제트 추진 방식의. 40:1.Bibcode:1975JETP...40....1Z.
^ Panagiotakopoulos, P.; Tamvakis, K. (1999). "Stabilized NMSSM without domain walls". Physics Letters B. 446 (3–4): 224. arXiv:hep-ph/9809475. Bibcode:1999PhLB..446..224P. doi:10.1016/S0370-2693(98)01493-2. S2CID 17655776.

[1] Fayet, P. (1975). "Supergauge invariant extension of the Higgs mechanism and a model for the electron and its neutrino". Nuclear Physics B. 90: 104–124. Bibcode:1975NuPhB..90..104F. doi:10.1016/0550-3213(75)90636-7.

[2] Dine, M.; Fischler, W.; Srednicki, M. (1981). "A simple solution to the strong CP problem with a harmless axion". Physics Letters B. 104 (3): 199. Bibcode:1981PhLB..104..199D. doi:10.1016/0370-2693(81)90590-6.

[3] Nilles, H. P.; Srednicki, M.; Wyler, D. (1983). "Weak interaction breakdown induced by supergravity". Physics Letters B. 120 (4–6): 346. Bibcode:1983PhLB..120..346N. doi:10.1016/0370-2693(83)90460-4.

[4] Frere, J. M.; Jones, D. R. T.; Raby, S. (1983). "Fermion masses and induction of the weak scale by supergravity" (PDF). Nuclear Physics B. 222 (1): 11–19. Bibcode:1983NuPhB.222...11F. doi:10.1016/0550-3213(83)90606-5. hdl:2027.42/25159.

[5] Derendinger, J. P.; Savoy, C. A. (1984). "Quantum effects and SU(2)×U(1) breaking in supergravity gauge theories". Nuclear Physics B. 237 (2): 307. Bibcode:1984NuPhB.237..307D. doi:10.1016/0550-3213(84)90162-7.

[6] Maniatis, M. (2010). "The Next-To-Minimal Supersymmetric Extension of the Standard Model Reviewed". International Journal of Modern Physics A. 25 (18–19): 3505–3602. arXiv:0906.0777. Bibcode:2010IJMPA..25.3505M. doi:10.1142/S0217751X10049827. S2CID 118352843.

[7] Ellwanger, U.; Hugonie, C.; Teixeira, A. M. (2010). "The Next-to-Minimal Supersymmetric Standard Model". Physics Reports. 496 (1–2): 1–77. arXiv:0910.1785. Bibcode:2010PhR...496....1E. doi:10.1016/j.physrep.2010.07.001. S2CID 118845956.

[8] Zeldovich, 응. B;Kobzarev, 나. Y, 오쿤, L.B(1974년).Zhurnal Éksperimental'noĭ 나는 Teoreticheskoĭ Fiziki.67:3.{{ 들고 일기}}:Translated( 도와 주)Zel'Dovich, 응. B;Kobzarev, 나. 유에서 또는 빈 실종 title=.;오쿤의, L.B(1977년)."분리된 대칭의 자발적인 파괴의Cosmological 결과".소련 물리 제트 추진 방식의. 40:1.Bibcode:1975JETP...40....1Z.

[9] Panagiotakopoulos, P.; Tamvakis, K. (1999). "Stabilized NMSSM without domain walls". Physics Letters B. 446 (3–4): 224. arXiv:hep-ph/9809475. Bibcode:1999PhLB..446..224P. doi:10.1016/S0370-2693(98)01493-2. S2CID 17655776.

[1]

[2]

[3]

[4]

[5]

[6]

[7]

[8]

[9]

v t 초대칭성
일반적인 토픽	초대칭성 초대칭 게이지 이론 초대칭 양자역학 초끈 이론 초중력 슈퍼기하학 초벡터 공간
구조물들	초공간 슈퍼 민코프스키 공간 슈퍼미폴드 슈퍼대게브라 거짓말 초대칭 슈퍼 푸앵카레 대수 초정식 대수 초대칭 대수 (거짓말) 슈퍼그룹 슈퍼멀티플릿
초대칭 양자장 이론	웨스-주미노 모델 초대칭 양-밀스 N = 4 초대칭 양-밀스 이론 슈퍼 QCD 세이버그-비튼 이론 최소 초대칭 표준 모형 다음에서 최소까지의 초대칭 표준 모델 6차원(2,0) 초정식 장 이론 ABJM 초정식 장 이론
정리	콜먼-만둘라 정리 하그-우푸스잔스키-소니우스 정리
연구자	이안 애플렉 조너선 배거 마조리 배첼러 펠릭스 베레진 마이클 디네 피에르 파예 짐 게이츠 존 일리오풀로스 케네스 침입자 압두스 살람 네이선 세이버그 워런 시겔 마르틴 로체크 앨리스 로저스 에드워드 위튼 줄리어스 웨스 브루노 주미노
관련된	전기-자기 이중성

Search

다음에서 최소까지의 초대칭 표준 모델

네임스페이스

더

목차

현상학

힉스 현상학

뉴트리노 현상학

레퍼런스