자발적 대칭 깨짐

양자장론
파인만 도표
역사
배경 필드 이론 전자기학 약한 힘 강한 힘 양자역학 특수상대성이론 일반상대성이론 게이지 이론 양밀스 이론
대칭 양자역학에서의 대칭성 C대칭성 P대칭성 T대칭성 로렌츠 대칭 푸앵카레 대칭 게이지 대칭 명시적 대칭 파괴 자발적 대칭 깨짐 노에테르 전하 위상 전하
도구들 이상 백그라운드 필드 방식 BRST 양자화 상관 함수 건널목 효과적인 조치 유효장론 기대치 파인만 도표 격자장론 LSZ 환원식 파티션 함수 전파자 양자화 정규화 재규격화 진공 상태 윅의 정리
방정식 디랙 방정식 클라인-고든 방정식 프로카 방정식 휠러-드윗 방정식 바르그만-위그너 방정식
표준 모델 양자 전기 역학 전약 상호작용 양자 색역학 힉스 메커니즘
불완전한 이론 끈 이론 초대칭성 테크니컬러 만물의 이론 양자 중력
과학자 앤더슨 앤셀름 아티야 바르그만 베치 벨라빈 벤더 베테 비요켄 블루어 보고리유보프 브로드스키 브루트 갈색 부흐홀츠 캘런 캐스웰 콜먼 코네스 대심 디윗 디락 도플리셔 다이슨 영어 파디예프 파딘 페르미 파인만 피어즈 폭 프레드하겐 프리츠히 프뢰리히 털로 덮인 글래쇼 글림 겔판드 겔만 골드스톤 그리보프 징그러워 굽타 구랄니크 하그 하이젠베르크 헤프 힉스 하겐 '호프트 없음' 일리오풀로스 잇지슨 이바넨코 재키우 재페 요나 라시니오 조던 조스트 케렌 카플란 카스트라 켄달 키블 클레바노프 콘체비치 쿠라에프 새끼 양 란다우 이씨 이씨 레만 르페 리파토프 낮다 뤼더즈 마이아니 마요라나 말라세나 미그달 밀스 뮐러 나이마크 남부 네베우 니시지마 오메 오펜하이머 오스터발더 파리시 파울리 폴리처 폴랴코프 포메란추크 포포브 프로카 루바코프 루엘레 살람 슈바르츠 슈윙거 시갈 세이베루 세메노프 쉬르코프 스카이르메 스토라 슈투켈베르크 수다르산 시만지크 삼키다 토모나가 튜틴 벨트만 비라소로 워드 와인버그 바이스코프 웬첼 웨스 베테리히 와일 윅 와이트먼 위그너 빌체크 윌슨 위튼 양 유카와 자몰로드치코프 자몰로드치코프 짐머만 진 쥐스틴 주버 주미노
v t

통계역학
열역학 운동 이론
입자 통계 스핀 통계 정리 동일 입자 맥스웰-볼츠만 보스-아인슈타인 페르미-디락 패러스타틱스 애니닉 통계 땋은 통계
열역학 앙상블 하지 않다 마이크로캐논ical NVT 표준 § VT 그랜드 캐노니컬 NPH 아이소엔탈픽-이소바릭 NPT 등온-등압
모델 데비 아인슈타인 이징 포트
가능성 내부 에너지 엔탈피 헬름홀츠 자유 에너지 깁스 자유 에너지 그랜드 퍼텐셜 / 란다우 프리 에너지
과학자 맥스웰 볼츠만 깁스 아인슈타인 에렌페스트 폰 노이만 톨만 데비 페르미 보스
v t

자발적 대칭 파괴는 대칭 상태의 물리적 시스템이 비대칭 ^[1][2][3]상태가 되는 자발적인 대칭 파괴 과정입니다.특히, 운동 방정식이나 라그랑지안이 대칭에 따르는 시스템을 설명할 수 있지만, 가장 낮은 에너지 진공 해법은 동일한 대칭을 나타내지 않습니다.시스템이 진공 해법 중 하나로 이동하면, 전체 라그랑지안이 그 대칭을 유지하더라도 그 대칭성은 진공 주변의 섭동에 의해 깨집니다.

개요

정의상, 자발적 대칭 파괴는 대칭 변환(변환 또는 회전 등) 하에서 불변하는 물리적 법칙(예: 양자 역학)의 존재를 요구하며, 따라서 변환에 의해서만 다른 결과 쌍은 동일한 확률 분포를 갖는다.예를 들어, 서로 다른 두 위치에서 관측 가능한 측정값이 동일한 확률 분포를 갖는 경우 관측 가능한 값은 변환 대칭성을 가집니다.

이 관계가 깨질 때 근본적인 물리적 법칙이 대칭을 유지하는 동안 자발적인 대칭 깨짐이 발생합니다.

반대로, 명시적 대칭 파괴에서, 두 개의 결과를 고려하는 경우, 결과 쌍의 확률 분포는 다를 수 있다.예를 들어 전계에서는 하전입자에 가해지는 힘이 다른 방향으로 다르기 때문에 이 대칭을 가지지 않는 전계에 의해 회전대칭이 명시적으로 파괴된다.

결정, 자석, 재래식 초전도체와 같은 물질의 상은 단순한 상전이를 자발적인 대칭 파괴로 설명할 수 있습니다.주목할 만한 예외로는 분수 양자 홀 효과와 같은 물질의 위상들이 있다.

일반적으로 자발적인 대칭 깨짐이 발생하면 시스템의 관측 가능한 특성은 여러 가지 방식으로 변경됩니다.예를 들어, 액체가 고체가 되면 밀도, 압축성, 열팽창 계수 및 비열이 변화할 것으로 예상됩니다.

예

솜브레로 퍼텐셜

아래쪽을 도는 트로프가 있는 대칭 상향 돔을 생각해 보십시오.돔의 꼭대기에 공을 놓으면 시스템은 중심축을 중심으로 한 회전에 대해 대칭이 됩니다.하지만 공은 돔을 아래로 굴려 에너지가 가장 낮은 지점인 트로프로 자연스럽게 이 대칭을 깨뜨릴 수 있다.그 후, 공은 주변 어느 고정된 지점에 멈췄다.돔과 볼은 각각 대칭을 유지하지만 시스템은 대칭을 유지하지 않습니다.^[4]

가장 단순한 이상화된 상대론 모델에서, 자발적으로 깨진 대칭은 예시적인 스칼라 장 이론을 통해 요약된다.스칼라 필드의 $관련{\displaystyle }$ 라그랑지안$${\(\$displaystyle$\phi$)$은 기본적으로 시스템 동작을 지시하는 운동 용어와 잠재적 용어로 나눌 수 있습니다.

${\displaystyle {\mathcal {L}}=\partial ^{\mu}\phi \partial _{\mu}\phi -V(\phi)}$

(1)

이 잠재적 $용어{\displaystyle }$ V ( term$$) {$displaystyle$ V ( \ $phi )$ }에서$$ 대칭 파괴가 트리거됩니다.Jeffrey^[5] Goldstone에 의한 잠재력의 예는 왼쪽 그래프에 나와 있습니다.

${\displaystyle V}$( ${\displaystyle )}$ ) $=$ - ${\displaystyle 5}$ ${\displaystyle {}^{\mathrm{}}}$2 + ${\displaystyle {}^{\mathrm{}}{}^{}}$4 ( \ $display style$ V ( \ $phi$ )= - $5 \phi$^ {2$}$ + \$phi$^ { 4 ,$\}$

(2)

이 전위는 다음과 같이 주어진 무한한 수의 가능한 최소값(진공 상태)을 가집니다.

${\displaystyle \varphi \sqrt{\mathrm{}}\sqrt{=}}$ ${\displaystyle \sqrt{5\mathrm{}}}$ / ${\displaystyle 2{}^{}}$ $θ$ （ \$displaystyle$ \ phi =$rt/rt${ $5$/ 2 } ） e^ {$i$ \ $theta$ 。

(3)

0 ~ 2 까지의 임의의 실측 「」에 대해서,또한 시스템은 δ = 0에 해당하는 불안정한 진공 상태를 가지고 있습니다.이 상태는 U(1) 대칭입니다.그러나 시스템이 특정한 안정된 진공 상태( ()가 되면 이 대칭이 손실되거나 "순간적으로 파손"되는 것으로 보입니다.

사실, θ의 다른 선택은 정확히 같은 에너지를 가질 것이고, 정의 방정식은 대칭을 존중하지만 이론의 기초 상태 (진공)는 대칭을 깨뜨립니다, 질량 없는 남부-골드스톤 보손의 존재를 암시하고, 이 전위의 최소에 원을 도는 모드, 그리고 th의 기억이 있음을 나타냅니다.라그랑지안의 ^[6][7]원래의 대칭성.

기타 예

• 강자성 재료의 경우 기본 법칙은 공간 회전 시 불변합니다.여기서 순서 파라미터는 자기 쌍극자 밀도를 측정하는 자화이다.퀴리 온도 이상에서는 순서 파라미터가 0으로 공간적으로 불변하며 대칭이 깨지지 않습니다.그러나 퀴리 온도 아래에서 자화는 일정한 비소멸 값을 획득하여 특정 방향을 가리킵니다(완전 평형을 갖는 이상적인 상황, 그렇지 않으면 번역 대칭도 깨집니다).이 벡터 불변성의 방향을 남기는 나머지 회전 대칭은 깨지지 않고 유지되며, 다른 회전은 깨지지 않고 자발적으로 깨진다.
• 고체를 설명하는 법칙은 완전한 유클리드 군에서는 불변하지만, 고체는 스스로 이 군을 공간 군으로 분해한다.변위 및 방향은 순서 파라미터입니다.
• 일반상대성이론은 로렌츠 대칭을 가지고 있지만, FRW 우주론 모형에서는 은하의 속도에 대한 평균으로 정의된 평균 4속도장이 이 대칭을 깨는 순서 매개변수로 작용합니다.우주 마이크로파 배경에 대해서도 비슷한 코멘트를 할 수 있다.
• 전기약자 모델의 경우 앞에서 설명한 바와 같이 힉스장의 성분은 전자파 게이지 대칭을 깨는 차수 파라미터를 제공한다.강자성의 예와 같이, 전기 약 온도에서 상전이 있습니다.우리가 깨진 대칭을 알아차리지 못하는 경향이 있다는 같은 언급은 우리가 왜 전기 약점 통일을 발견하는 데 그렇게 오랜 시간이 걸렸는지를 말해준다.
• 초전도체에는 전자 게이지 대칭을 깨는 차수 파라미터 역할을 하는 응축물질 집합장θ가 있다.
• 얇은 원통형 플라스틱 막대를 들고 양끝을 함께 누릅니다.좌굴하기 전에 시스템은 회전 시 대칭이므로 눈에 띄게 원통형 대칭입니다.하지만 좌굴 후에는 다르게 보이고 비대칭적으로 보입니다.그럼에도 불구하고 원통형 대칭의 특징은 여전히 존재합니다. 즉, 마찰을 무시하면 로드를 자유롭게 회전시킬 수 있는 힘이 필요하지 않으며, 버클 방향의 방사상 진동과 달리 접지 상태를 제시간에 변위시킬 수 있으며, 소멸 주파수의 진동에 도달합니다.이 회전 모드는 실질적으로 필요한 남부-골드스톤 보손입니다.
• 무한 수평면에 걸쳐 균일한 유체 층을 고려합니다.이 시스템은 유클리드 평면의 모든 대칭을 가지고 있다.하지만 이제 바닥 표면을 균일하게 가열해서 윗면보다 훨씬 더 뜨거워지도록 하세요.온도 구배가 충분히 커지면, 대류 셀이 형성되어 유클리드 대칭이 깨집니다.
• 수직 직경을 중심으로 회전하는 원형 후프의 비드를 생각해 보십시오.정지 상태에서 서서히 회전 속도가 증가하면 비드는 처음에 후프 하단의 초기 평형 지점에 머문다(직관적으로 안정적이고 가장 낮은 중력 전위).특정 임계 회전 속도에서 이 지점은 불안정해지고 비드는 중심에서 등거리에 있는 새로 생성된 두 평형 중 하나로 점프합니다.처음에 시스템은 직경에 대해 대칭이지만 임계 속도를 통과한 후 비드가 두 개의 새로운 평형점 중 하나에 도달하여 대칭을 깨게 됩니다.

• 두 풍선 실험은 두 풍선이 처음에 국소 최대 압력으로 팽창될 때 자발적인 대칭이 깨지는 예입니다.어떤 공기가 하나의 풍선에서 다른 풍선으로 흐르면 양쪽 풍선의 압력이 떨어져 시스템이 비대칭 상태에서 더 안정적입니다.

입자물리학에서

입자 물리학에서 포스 캐리어 입자는 일반적으로 게이지 대칭을 갖는 필드 방정식에 의해 지정됩니다. 그 방정식은 특정 측정값이 필드의 어느 지점에서나 동일할 것이라고 예측합니다.예를 들어, 필드 방정식은 두 쿼크의 질량이 일정하다고 예측할 수 있습니다.각 쿼크의 질량을 찾기 위해 방정식을 푸는 것은 두 가지 해답을 줄 수 있다.하나의 용액에서, 쿼크 A는 쿼크 B보다 무겁다.두 번째 용액에서는 쿼크 B가 쿼크 A보다 같은 양만큼 무겁다.방정식의 대칭성은 개별 해법에 의해 반영되지 않지만 해법의 범위에 의해 반영됩니다.

실제 측정은 기본 이론의 대칭성 분해를 나타내는 하나의 해법만 반영합니다.이 방정식에서는 대칭성이 항상 존재하기 때문에 "숨김"이 "끊김"보다 더 좋은 용어입니다.이 현상은 ^{[8]: 194–195} (우리가 아는) 어떤 것도 방정식의 대칭을 깨뜨리지 않기 때문에 자발적 대칭 파괴라고 불립니다.

키랄 대칭

키랄 대칭 파괴는 입자 물리학에서 강한 상호작용의 키랄 대칭에 영향을 미치는 자발적 대칭 파괴의 한 예이다.이것은 이러한 상호작용을 설명하는 양자장 이론인 양자 색역학의 특성이며, 매우 가벼운 결합 쿼크를 중입자의 100배 더 무거운 성분으로 변환하기 때문에 핵자의 질량(99% 이상)의 대부분을 담당합니다.이 자발적 대칭 파괴 과정에서 대략적인 남부-골드스톤 보손은 파이온으로, 그 질량은 핵자의 질량보다 가볍습니다.그것은 전기 약 대칭 파괴의 기초가 되는 힉스 메커니즘의 원형이자 중요한 구성 요소 역할을 했다.

힉스 메커니즘

강한 힘, 약한 힘 및 전자기력은 모두 게이지 대칭에서 발생하는 것으로 이해될 수 있으며, 이는 대칭을 설명하는 데 있어 중복된 것이다.게이지 대칭의 자발적 대칭 파괴인 힉스 메커니즘은 입자 물리학의 표준 모델에서 금속의 초전도도와 입자 질량의 기원을 이해하는 데 중요한 요소입니다."순간 대칭 파괴"라는 용어는 엘리추어의 정리가 국소 게이지 대칭은 절대 자발적으로 파괴될 수 없다는 것을 명시하고 있기 때문에 여기서 잘못된 명칭이다.오히려 게이지 고정 후, 글로벌 대칭(또는 용장성)은 공식적으로 자발 대칭 파괴와 유사한 방식으로 파괴될 수 있다.진정한 대칭과 게이지 대칭 사이의 구별의 한 가지 중요한 결과는 게이지 대칭의 자발적 파괴로 인한 질량이 없는 남부-골드스톤이 게이지 벡터장의 설명에 흡수되어 초전도체의 플라즈마 모드 또는 힉스 모드 관찰과 같은 거대한 벡터장 모드를 제공한다는 것이다.d. 입자물리학에서.

입자물리학의 표준모델에서 전기약력과 관련된 SU(2)×U(1) 게이지 대칭의 자발적 대칭파괴는 여러 입자의 질량을 발생시켜 전자력과 약력을 분리한다.W와 Z 보손은 약한 상호작용을 매개하는 소립자이며, 광자는 전자기 상호작용을 매개합니다.100GeV보다 훨씬 큰 에너지에서는 모든 입자가 비슷한 방식으로 동작합니다.와인버그-살람 이론은 낮은 에너지에서 이 대칭이 깨져서 광자와 거대한 W와 Z 보손이 ^[9]나타난다고 예측한다.게다가 페르미온은 지속적으로 질량을 발달시킨다.

자발적인 대칭이 깨지지 않고, 소립자 상호작용의 표준 모델은 다수의 입자의 존재를 필요로 합니다.그러나 실제로 질량이 관측되면 일부 입자(W와 Z 보손)는 질량이 없는 것으로 예측됩니다.이를 극복하기 위해 힉스 메커니즘에 의해 자발적인 대칭 파괴가 증가하여 이러한 입자의 질량을 부여합니다.그것은 또한 2012년에 발견된 새로운 입자 힉스 입자의 존재를 암시한다.

금속의 초전도성은 Cooper 쌍의 전자 응축물이 빛과 전자기학에 관련된 U(1) 게이지 대칭을 자발적으로 파괴하는 힉스 현상의 응축 물질 유사체입니다.

동적 대칭 파괴

동적 대칭 파괴(DSB)는 시스템의 지면 상태가 이론적인 설명(즉, 라그랑지안)에 비해 대칭 특성이 감소된 특수한 형태의 자발적 대칭 파괴입니다.

전역 대칭의 동적 파괴는 (고전적인) 나무 수준(즉, 맨 동작 수준)에서 발생하는 것이 아니라 양자 보정(즉, 효과적인 동작 수준)에서 발생하는 자발적 대칭 파괴이다.

게이지 대칭의 동적 파괴는 더 미묘합니다.기존의 자발적 게이지 대칭 파괴에서, 이론에는 불안정한 힉스 입자가 존재하며, 이는 진공을 대칭 파괴 위상으로 몰고 갑니다.(예를 들어, 약전자의 상호작용을 참조해 주세요).그러나 동적 게이지 대칭 파괴에서는 불안정한 힉스 입자가 이론에서 작동하지 않지만, 시스템의 경계 상태는 위상 전이를 만드는 불안정한 필드를 제공합니다.예를 들어 Bardeen, Hill 및 Lindner는 표준 모델의 기존 힉스 메커니즘을 톱 안티톱 쿼크의 결합 상태에 의해 구동되는 DSB로 대체하려는 논문을 발표했다(복합 입자가 힉스 입자의 역할을 하는 모델은 종종 '복합 힉스 모델'^[10]이라고 불린다).게이지 대칭의 동적 파괴는 종종 페르미온 응축물(예: 양자 색역학에서 키랄 대칭의 동적 파괴와 연결되는 쿼크 응축물)의 생성에 기인한다.기존의 초전도성은 축합 물질 측면에서 볼 때, 포논 매개 흡인력이 전자를 쌍으로 결합시키고 응축시켜 전자 게이지의 대칭을 깨는 패러다임적인 예이다.

응집 물질 물리학에서

물질의 대부분의 상은 자발적인 대칭 파괴의 렌즈를 통해 이해할 수 있다.예를 들어, 결정이란 모든 변환에서 불변하지 않는 원자의 주기적인 배열입니다(격자 벡터에 의한 변환의 작은 부분집합에만 해당).자석은 특정 방향으로 향하는 북극과 남극을 가지고 있어 회전 대칭이 깨집니다.이러한 예들 외에도, 액정의 네매틱 단계, 전하와 스핀 밀도의 파동, 초유체, 그리고 많은 다른 것들을 포함한 물질의 대칭을 깨는 단계들이 있습니다.

자발적 대칭 깨짐으로 설명할 수 없는 물질의 몇 가지 알려진 예가 있습니다. 예를 들어 분수 양자 홀 액체, 스핀 액체와 같은 물질의 위상 순서입니다.이러한 상태는 대칭을 깨는 것이 아니라 물질의 뚜렷한 상이다.자발적 대칭 깨짐의 경우와 달리,^[11] 그러한 상태를 기술하는 일반적인 틀은 없다.

연속 대칭

강자석은 퀴리 온도 이하 및 h = 0에서 스핀의 연속 대칭을 자발적으로 깨는 표준 시스템입니다. 여기서 h는 외부 자기장입니다.퀴리 온도 아래에서 시스템의 에너지는 m(x) = -mµx인 자화 m(x)의 반전 하에서 불변합니다.대칭은 해밀턴이 반전 변환에서 불변하게 되면 h → 0으로 자연스럽게 깨지지만 기대값은 불변하지 않습니다.

물질의 자발적인 대칭성 파괴상은 고려 중인 대칭성을 파괴하는 양을 설명하는 순서 파라미터에 의해 특징지어진다.예를 들어 자석의 경우 순서 파라미터는 국소 자화입니다.

연속 대칭의 자발적 파괴는 불가피하게 순서 파라미터의 느린 장파장 변동과 관련된 갭리스(이러한 모드는 자극하는 데 에너지가 들지 않는다는 의미) 남부-골드스톤 모드를 수반한다.예를 들어, 포논이라고 알려진 결정의 진동 모드는 결정 원자의 느린 밀도 변동과 관련이 있습니다.자석에 관련된 골드스톤 모드는 스핀파라고 알려진 스핀파의 진동파입니다.순서 매개변수가 보존된 양이 아닌 대칭 파괴 상태의 경우, 남부-골드스톤 모드는 일반적으로 무질량이며 일정한 속도로 전파된다.

메르민과 바그너에 의한 중요한 정리는 유한 온도에서 난부-골드스톤 모드의 열 활성 변동은 장거리 질서를 파괴하고 1차원 및 2차원 시스템에서 자발적인 대칭 붕괴를 방지한다는 것이다.마찬가지로 순서 파라미터의 양자변동은 제로 온도에서도 대부분의 유형의 1차원 시스템에서 연속적인 대칭이 깨지는 것을 방지합니다.(중요한 예외는 순서 파라미터인 자화가 정확히 보존된 양이고 양자변동이 없는 강자석입니다.)

쿨롱 전위 또는 유카와 전위를 통해 상호작용하는 원통형 곡면과 같은 다른 장거리 상호작용 시스템은 변환 및 회전 대칭을 ^[12]깨는 것으로 나타났다.대칭 해밀턴의 존재와 무한 체적의 한계에서 시스템은 자발적으로 키랄 구성을 채택하는 것으로 나타났다. 즉, 거울 평면 대칭을 깨는 것이다.

일반화와 기술 사용

자발적 대칭 깨짐이 일어나려면 몇 가지 동일한 가능성이 있는 결과가 있는 시스템이 있어야 합니다.따라서 전체 시스템은 이러한 결과에 대해 대칭적입니다.그러나 시스템이 샘플링된 경우(즉, 시스템이 실제로 사용되거나 어떤 방식으로든 상호작용하는 경우) 특정 결과가 발생해야 합니다.시스템 전체가 대칭이지만, 이 대칭을 가진 경우는 없고, 하나의 특정 비대칭 상태일 뿐입니다.따라서 그 이론에서는 대칭성이 자연히 깨진다고 한다.그럼에도 불구하고, 각각의 결과가 동등하다는 사실은 종종 "숨겨진 대칭"이라고 불리는 기본 대칭의 반영이며, 중요한 형식적 결과를 가지고 있다.(Goldstone 보손에 대한 기사를 참조하십시오.)

어떤 이론이 대칭 그룹에 대해 대칭이지만 그룹의 한 요소가 구별되어야 하는 경우, 자발적인 대칭 파괴가 발생한 것입니다.그 이론은 어떤 구성원이 구별되는지를 지시해서는 안 된다. 오직 그것만이 구별되는 것이다.이 시점부터, 이 이론은 이 요소가 실제로 구별되는 것처럼 취급할 수 있으며, 이러한 방식으로 발견된 결과는 그룹의 각 요소의 평균을 취함으로써 재대칭화되어야 한다는 조건이 붙는다.

물리학 이론에서 중요한 개념은 순서 매개 변수입니다.대상 대칭 하에서는 불변하지 않는 기대치(진공 기대치는 아님)를 취득하는 필드(종종 배경 필드)가 있는 경우, 시스템은 순서상이며, 그 대칭은 자동적으로 깨진다.이는 다른 하위 시스템이 "기준 프레임"을 지정하는 순서 매개 변수와 상호 작용하기 때문입니다.이 경우 진공 상태는 초기 대칭을 따르지 않으며(단일 t가 되는 선형 실현 위그너 모드에서 불변하게 유지됨), 대신 (숨겨진) 대칭에서 변화하여 (비선형) 남부-골드스톤 모드로 구현됩니다.일반적으로 힉스 메커니즘이 없으면 질량이 없는 골드스톤 보손이 발생합니다.

대칭 그룹은 결정의 공간 그룹과 같이 이산적일 수도 있고 공간의 회전 대칭과 같이 연속적일 수도 있다(예: Lie 그룹).그러나 시스템이 단 하나의 공간 차원만을 포함한다면, 고전적인 해법이 연속적인 대칭을 깨더라도 완전한 양자 이론의 진공 상태에서는 이산 대칭만 깨질 수 있다.

노벨상

2008년 10월 7일 스웨덴 왕립과학원은 아원자 물리 대칭 파괴에 대한 연구로 3명의 과학자에게 2008년 노벨 물리학상을 수여했다.시카고 대학의 요이치로 난부는 강한 상호작용, 특히 키랄 대칭 파괴의 맥락에서 자발적 대칭이 깨지는 메커니즘을 발견한 공로로 이 상의 절반을 수상했다.교토 대학의 물리학자 고바야시 마코토와 마스카와 토시히데는 약한 ^[13]상호작용에서 CP 대칭이 명백하게 깨진 원인을 발견한 것에 대해 나머지 절반의 상을 공동 수상했다.이 기원은 궁극적으로 힉스 메커니즘에 의존하지만, 지금까지는 자발적으로 깨진 대칭 현상이 아니라 힉스 커플링의 "그냥" 특징으로 이해됩니다.

「 」를 참조해 주세요.

메모들

• ^ (기본 힉스 구동식 자발적 게이지 대칭 파괴와 마찬가지로) 게이지 대칭에 적용할 때 "대칭 파괴"라는 용어는 잘못된 명칭이라는 점에 유의하십시오.

레퍼런스

외부 링크

• 많은 주요 관계에서 찾을 수 없는 단계별 도출에 의한 전기 약 대칭 파괴에 대한 교육학적 소개는 http://www.quantumfieldtheory.info/Electroweak_Sym_breaking.pdf를 참조하십시오.
• 자발적 대칭 깨짐
• 물리 리뷰 레터– 50주년 기념 마일스톤 페이퍼
• CERN Courier에서 Steven Weinberg는 자발적인 대칭 파괴에 대해 성찰합니다.
• Scholarpedia의 Englert-Brout-Higgs-Guralnik-Hagen-Kibble 메커니즘
• Scholarpedia의 Englert-Brout-Higgs-Guralnik-Hagen-Kibble 메커니즘의 역사
• 구랄니크, 하겐, 키블의 자연대칭파괴 이론과 게이지 입자의 발전사
• 국제근대물리학저널 A: 자연대칭파괴와 게이지 입자이론의 구랄니크, 하겐, 키블의 발전사
• Guralnik, G S; Hagen, C R 및 Kible, T W B(1967).깨진 대칭과 골드스톤 정리.물리학의 진보, 제2권 인터사이언스 출판사, 뉴욕, 567~708페이지 ISBN 0-470-17057-3
• 게이지 이론의 자발적 대칭성 파괴: 역사적 조사
• 왕립학회 출판사: 게이지 이론의 자발적 대칭 깨짐
• 케임브리지 대학 데이비드 통: 석사급 학생들을 위한 양자장 이론 강의.