약한 상호작용

입자물리학 표준모형
표준모델의 기초입자
배경 입자물리학 표준 모델 양자장 이론 게이지 이론 자연대칭파단 힉스 메커니즘
구성 요소 전기와크 상호작용 양자 색역학 CKM 행렬 표준모형수학
제한 사항 강력한 CP 문제 계층 문제 중성미자 진동 표준 모델을 벗어난 물리학
과학자들 러더퍼드 · 톰슨 · 채드윅 · 보스 · 수다르산 · 데이비스 주니어 · 앤더슨 · 페르미 · 디락 · 파인만 · 루비아 · 겔만 · 켄달 · 테일러 · 프리드먼 · 파월 · P. W. 앤더슨 · 글래쇼 · 일리오풀로스 · 레더만 · 마이아니 · 미어 · 코완 · 남부 · 체임벌린 · 카비보 · 슈워츠 · 펄 · 메이저나나 · 와인버그 · 리 · 병동 · 살람 · 코바야시 · 마스카와 · 반 데르 미어 · 밀스 · 양 · 유카와 · 't 후프트' · 벨트만 · 징그럽다 · 파이스 · 파울리 · 폴리티저 · 라인스 · 슈윙거 · 윌체크 · 크로닌 · 피치 · 블렉 · 힉스 · 잉글러트 · 브라우트 · 하겐 · 구랄니크 · 키블 · 산티아고 안투네즈 데 마욜로 · 세자르 라테스 · 즈베이그
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핵물리학이나 입자물리학에서 흔히 약한 힘이나 약한 핵력이라고도 불리는 약한 상호작용은 알려진 네 가지 기본 상호작용 중 하나로, 다른 것은 전자기학, 강한 상호작용, 중력이다.원자의 방사성 붕괴를 일으키는 것은 아원자 입자 사이의 상호작용의 메커니즘이다.약한 상호작용은 핵분열과 핵융합에 참여한다.그것의 행동과 효과를 기술하는 이론을 양자 향미역학(QFD)이라고 부르기도 하지만, 약한 힘을 전기약학 이론(EWT)으로 더 잘 이해하기 때문에 QFD라는 용어는 거의 사용되지 않는다.^[1]

약한 힘의 유효범위는 아원자 거리로 제한되며, 양성자의 직경보다 작다.^[2]

배경

입자물리학의 표준모델은 전자기, 약, 강한 상호작용을 이해하기 위한 균일한 체계를 제공한다.교호작용은 두 개의 입자(일반적으로 반정수의 회전 페르미온)가 정수를 돌면서 힘을 실어 나르는 보손들을 교환할 때 발생한다.그러한 교환에 관여하는 페르미온은 기초(예: 전자 또는 쿼크) 또는 복합(예: 양성자 또는 중성자)일 수 있지만, 가장 깊은 수준에서 모든 약한 상호작용은 궁극적으로 기초 입자 사이에 있다.

약한 상호작용에서 페르미온은 W⁺, W⁻, Z 보손과 같은 세 종류의 힘 전달체를 교환할 수 있다.이들 보손의 질량은 양성자나 중성자의 질량보다 훨씬 크며, 이는 약한 힘의 짧은 범위와 일치한다.실제로 어떤 정해진 거리에 대한 그것의 자기장 강도는 일반적으로 전자기력의 그것보다 몇 개의 크기 순서가 작기 때문에 그 힘은 약하다고 불리고, 그 자체는 강한 핵력보다 더 작은 크기 순서가 된다.

약한 상호작용은 패리티 대칭성을 파괴하는 유일한 근본적인 상호작용이며, 유사하지만 훨씬 드물게 전하 패리티 대칭성을 파괴하는 유일한 상호작용이다.

중성자와 양성자와 같은 복합 입자를 구성하는 쿼크는 위, 아래, 이상한, 매력, 위, 아래 등 6개의 "유행"으로 이루어져 복합 입자들에게 그들의 특성을 부여한다.약한 상호작용은 쿼크가 그들의 맛을 다른 것과 바꿀 수 있게 한다는 점에서 독특하다.이러한 특성의 스와핑은 힘 캐리어 보손에 의해 매개된다.예를 들어 베타 마이너스 붕괴 시 중성자 내의 다운 쿼크가 업 쿼크로 바뀌면서 중성자를 양성자로 변환시켜 전자와 전자 안티뉴트리노를 방출하게 된다.약한 상호작용을 수반하는 현상의 또 다른 중요한 예는 태양의 열핵화 과정에 동력을 공급하는 헬륨으로의 수소의 융합이다.

대부분의 페르미온은 시간이 지남에 따라 약한 상호작용에 의해 부패한다.탄소-14는 질소-14에 대한 약한 상호작용을 통해 분해되기 때문에 그러한 붕괴는 방사성 탄소 연대 측정의 가능성을 가능하게 한다.또한 삼중수소 발광 및 관련 베타볼태학^[3] 분야(비슷한 라듐 발광은 아님)에서 일반적으로 사용되는 방사선 발광을 생성할 수 있다.

전기약력은 초기 우주의 쿼크 시대 동안 전자기력과 약한 힘으로 분리되었다.

역사

1933년 엔리코 페르미는 페르미의 상호작용이라고 알려진 약한 상호작용의 첫 이론을 제안했다.그는 베타 붕괴는 범위가 없는 접촉력을 포함하는 4-페르미온 상호작용에 의해 설명될 수 있다고 제안했다.^[4][5]

그러나 매우 짧지만 범위가 유한한 비접촉력 분야로 더 잘 설명된다.^{[citation needed]}1960년대에 셸던 글래쇼, 압두스 살람, 스티븐 와인버그는 전자기력과 약한 상호작용을 하나의 힘의 두 측면으로 보여줌으로써 통일시켰고, 지금은 전기약력이라고 불렸다.^[6][7]

W보손과 Z보손의 존재는 1983년이 되어서야 직접 확인되었다.^{[8](p 8)}

특성.

전기적으로 충전된 약한 상호작용은 여러 측면에서 고유하다.

• 쿼크와 렙톤의 맛을 바꿀 수 있는 유일한 상호작용이다(즉, 쿼크의 한 유형을 다른 것으로 바꾸는 것).^[a]
• P 또는 패리티 대칭을 위반하는 유일한 상호작용이다.충전-패리티 CP 대칭성을 침해하는 것도 유일하다.
• 전기 충전 및 전기 중립 상호작용 모두 힉스 메커니즘에 의해 표준 모델에서 설명하는 특이한 특징인 상당한 질량을 가진 힘 전달 입자에 의해 매개(제안)된다.

질량이 크기 때문에(약 90 GeV/c^2[9]) W와 Z 보손이라고 불리는 이 반송파 입자는 수명이 10초⁻²⁴ 미만이다.^[10]약한 상호작용은 전자파 연결 상수가 약 10이고⁻² 강한 상호작용의 연결 상수가 1인 것에 비해 10과⁻⁷ 10⁻⁶ 사이의 연결 상수(상호작용의 발생 빈도를 나타내는 지표)를 가지고 있다.^[11] 따라서 약한 상호작용은 강도에 있어 '약하다'는 것이다.^[12]약한 상호작용은 유효 범위가 매우 짧다(10⁻¹⁷⁻¹⁶~10m(0.01~0.1fm)).^[b][12][11]약⁻¹⁸ 10m(0.001fm)의 거리에서 약한 상호작용은 전자기력과 비슷한 강도의 강도를 가지지만, 거리가 늘어나면서 기하급수적으로 감소하기 시작한다.약 3×10m의⁻¹⁷ 거리에서 단지 1.5배 정도 크기만큼만 증가하면, 약한 상호작용은 10,000배 더 약해진다.^[13]

약한 상호작용은 힉스 보손뿐만 아니라 표준 모델의 모든 페르미온에 영향을 미친다; 중성미자는 중력과 약한 상호작용을 통해서만 상호작용한다.약한 상호작용은 결합 상태를 만들지도 않고 결합 에너지를 포함하지도 않는다. 중력은 천문학적인 규모로 하고 전자기력은 분자와 원자 수준에서 하고 강한 핵력은 핵 내부의 아원자 수준에서만 하는 것이다.^[14]

가장 눈에 띄는 효과는 첫 번째 독특한 특징 때문이다.충전된 약한 상호작용은 맛의 변화를 일으킨다.예를 들어 중성자는 양성자(그들의 파트너 핵)보다 무겁고, 두 개의 다운 쿼크 중 한 개의 맛(유형)을 업 쿼크로 바꾸면 양성자로 붕괴할 수 있다.강한 상호작용과 전자석학 둘 다 향미 변화를 허용하지 않기 때문에 이것은 약한 붕괴에 의해서만 진행될 수 있다; 약한 붕괴가 없다면, 이상한 쿼크와 매력 쿼크와 같은 쿼크 특성도 모든 상호작용에 걸쳐 보존될 것이다.

모든 중원은 약한 부패로 인해 불안정하다.^{[8](p 29)[c]}베타 붕괴로 알려진 과정에서 중성자의 다운 쿼크는 전자와 전자⁻
안티뉴트리노로 분해되는 가상의 W 보슨을 방출함으로써 업 쿼크로 변할 수 있다.^{[8](p 28)}또 다른 예는 전자 포획이다. 방사능 붕괴의 일반적인 변종인 원자 내에서 양성자와 전자가 상호 작용하여 중성자로 변화한다(위 쿼크는 아래 쿼크로 변경됨). 그리고 중성미자가 방출된다.

W 보손의 큰 질량 때문에 약한 상호작용에 의존하는 입자 변환이나 해독(예: 향미 변화)은 일반적으로 강한 힘이나 전자기력에만 의존하는 변환이나 해독보다 훨씬 더 느리게 발생한다.^[d]예를 들어, 중립적인 파이온은 전자석을 분해해서 10초⁻¹⁶ 정도의 수명을 가지고 있다.이와는 대조적으로, 충전된 파이온은 약한 상호작용을 통해서만 부패할 수 있기 때문에 중성 파이온보다 약 10초⁻⁸, 즉 1억 배 더 오래 산다.^{[8](p 30)}특히 극단적인 예로 자유 중성자의 약한 힘 붕괴가 있는데, 약 15분이 걸린다.^{[8](p 28)}

약한 이소핀과 약한 초충전

표준모델의 왼손 페르미온^[15]

1세대			2세대			3세대
페르미온	기호	약한 이소스핀	페르미온	기호	약한 이소스핀	페르미온	기호	약한 이소스핀
전자 중성미자	ν e	++1/2	뮤온 중성미자	ν μ	++1/2	타우 중성미자	ν τ	++1/2
전자	e−	−+1/2	뮤온	μ−	−+1/2	타우	τ−	−+1/2
업 쿼크	u	++1/2	매력 쿼크	c	++1/2	톱 쿼크	t	++1/2
다운 쿼크	d	−+1/2	이상한 쿼크	s	−+1/2	맨 아래 쿼크	b	−+1/2
위의 왼손(일반) 입자는 모두 해당된다. 동일하고 반대인 이소핀이 약한 오른손 잡이 안티 트루먼
모든 오른손(일반) 입자와 왼손용 항정신병자는 0의 약한 이소핀을 가지고 있다.

모든 입자는 약한 이소스핀(기호 T)이라는₃ 성질을 가지고 있는데, 이 성질은 입자가 약한 힘의 W와^±
상호작용하는 방법을 제한하는 첨가제 양자수 역할을 한다.약한 이소스핀은 전자기학에서^±
전하가 하는 것과 같은 W와의 약한 상호작용에서 같은 역할을 하며 강한 상호작용에서 색전하가 하는 역할을 한다. Z와의
상호작용에서는 유사한 이름, 약한 전하가 있는 다른 수가 사용된다.왼손잡이 페르미온은 모두 ++1/2 또는 -+1/2의 약한 아이소핀 값을 가지고 있으며, 오른손잡이 페르미온은 모두 0이다.예를 들어, 위 쿼크는 T₃ = ++1/2이고₃ 아래 쿼크는 T = -+1/2이다. 쿼크는 약한 상호작용을 통해 같은₃ T₃: ++1/2의 쿼크로 분해하지 않는다. T: ++1₃/2의 쿼크는 -+1/2의 쿼크로만 붕괴되고 그 반대도 마찬가지다.

주어진 상호작용에서 약한 이소핀은 보존된다.교호작용에 들어가는 입자의 약한 아이소스핀 숫자의 합은 교호작용에 들어가는 입자의 약한 아이소스핀 숫자의 합과 같다.예를 들어, 이소핀이 +1인 (좌측) π은
⁺
보통 ν

_μ (T₃ = ++1/2 )와⁺
μ (우측 항정신병약으로서 ++1/2)로 분해된다.^{[8](p 30)}

전기취약 이론의 발전을 위해, 또 다른 속성인 약한 과전하가 발명되었는데, 다음과 같이 정의된다.

${\displaystyle Y_{\text{W}}=2\,\왼쪽(\,Q-T_{3}\,\오른쪽)~~,}$

여기서 Y는_W 전기 충전 Q(기본 충전 단위)와 약한 이소핀 T를₃ 가진 입자의 약한 과충전이다.약한 초충전은 전기약 게이지 그룹의 U(1) 성분의 발생원이다. 반면, 일부 입자는 0의 약한 이소핀을 가지고 있는 반면, 알려진 스핀 1/2 입자는 0이 아닌 약한 초충전을 가지고 있다.^[e]

상호작용 유형

약한 상호작용에는 두 가지 유형이 있다(정점이라고 한다).첫 번째 유형은 약하게 상호작용하는 페르미온들이 0이 아닌 총 전하를 가진 전류를 형성하기 때문에 "충전-전류 상호작용"이라고 불린다.두 번째 유형은 약하게 상호작용하는 페르미온들이 총 전하가 0인 전류를 형성하기 때문에 "중립-전류 상호작용"이라고 불린다.그것은 중성미자의 편향에 책임이 있다.두 가지 유형의 상호작용은 서로 다른 선택 규칙을 따른다.이 명명 규칙은 종종 W와 Z 보손의 전기요금에 라벨을 붙이는 것으로 오해받지만, 이름 지정 규약은 중재자 보손의 개념보다 앞서 있으며, 명백히 (적어도 명목상으로는) 보손의 필요가 없는 (페르미온에서 형성된) 전류에 대한 요금에 라벨을 붙인다.^[f]

전하-전류 상호작용

charged 현재 상호 작용의 한 종류에서 충전된 lepton(전자 또는 뮤 중간자, −1 혐의를 가지고 있는 것 같은), 어디 중성미자(전자, 뮤온 또는 tau)의 형식("맛")은 lepton의 번째의 형식과 동일합니다 그에 상응하는 중성미자(0 온 혐의로)으로 전환된 W+ 입자(+1의 전하를 입자)을 흡수할 수 있다.e교호작용(예:

$\displaystyle \mu ^{-}+W^{+}\no _{\mu }}}}$

이와 유사하게, 다운타입 쿼크(d)는 -의 전하.½)는 W보손을⁻
방출하거나 W보손을⁺
흡수하여 업타입 쿼크(u, 전하 +2⁄3)로 변환할 수 있다.보다 정확히 말하면, 다운타입 쿼크는 업타입 쿼크의 양자 중첩이 된다. 즉, CKM 매트릭스 표에 주어진 확률로 업타입 쿼크 3개 중 하나가 될 가능성이 있다.반대로 업타입 쿼크는 W보손⁺
(Wboson)을 방출하거나 W보손⁻
(Wboson)을 흡수하여 다운타입 쿼크(down-type Quark)로 변환할 수 있는데, 예를 들면 다음과 같다.

${\displaystyle {\begin}d&\to u+W^{-}\d+W^{+}&\to u\\\\c&\to s+W^{+}\\c+W^{-}&\to s\end{aigned}}}$

W보손은 불안정하기 때문에 매우 짧은 수명으로 빠르게 부패할 것이다.예를 들면 다음과 같다.

${\displaystyle {\reasoned}W^{-}&\to e^{-}+{\bar {\nu }}}_{e}~\\W^{+}&\to e^{+}+\nu _{e}~\ended{aigned}}}}$

W 보손의 다른 제품으로의 붕괴는 다양한 확률로 발생할 수 있다.^[16]

중성자의 이른바 베타 붕괴(위 그림 참조)에서 중성자 내의 다운 쿼크는 가상 W⁻
보손(Virtual W Boson)을 방출하여 상향 쿼크로 변환되어 중성자를 양성자로 변환한다.프로세스와 관련된 제한된 에너지(즉, 다운 쿼크와 업 쿼크의 질량 차이) 때문에 가상 W⁻
보손은 전자와 전자-앤티뉴트리노를 생산하기에 충분한 에너지만 운반할 수 있다. 이는 잠재적 붕괴 제품 중 가장 낮은 질량이다.^[17]쿼크 수준에서 프로세스는 다음과 같이 표현될 수 있다.

${\displaystyle d\to u+e^{-}+{\bar {\nu }}_{e}~}$

중성-전류 상호작용

중성 전류 상호작용에서 쿼크 또는 렙톤(예: 전자 또는 뮤온)은 중성 Z 보손을 방출하거나 흡수한다.예를 들면 다음과 같다.

${\displaystyle e^{-}\to e^{-}+Z^{0}}$

W^±
보손과 마찬가지로 Z⁰
보손도 빠르게 분해되는데,^[16] 예를 들면 다음과 같다.

${\displaystyle Z^{0}\to b+{\b}}$

선택 규칙이 처마도, 전하 및/또는 약한 이소스핀에 의해 엄격히 제한되는 전하-전류 상호작용과 달리, 중립-전류 Z
⁰
상호작용은 표준 모델에서 두 개의 페르미온을 비껴가게 할 수 있다.비록 상호작용의 강도는 다르지만, 입자 또는 반입자 중 하나, 전하가 있는 입자 또는 반입자 중 하나와 좌-우-치-치-성 둘 다.^[g]

양자수 약전하(Q_W)는 전자파 상호작용에서 전기 전하(Q, 첨자 없음)가 수행하는
⁰
것과 같은 역할을 한다.교호작용의 벡터 부분을 정량화한다.그 값은 다음과 같다.^[19]

${\displaystyle Q_{\text{W}}=2\,T_{3}-4\,Q\,\sin ^{2}\theta _{\text{W}}=2\,T_{3}-Q+\왼쪽(1-4\,\sin ^{2}\theta _{\text}W}\오른쪽)\,Q~.}$

약한 혼합각 ${\displaystyle \theta {}_{}}$ ${\displaystyle W_{}}$ ${\displaystyle {}_{}}$ ${\displaystyle {29}^{}}$ ${\displaystyle {\circ }^{}{}^{}}$, ${\displaystyle ~\theta _{\text{.$$W}}}\약$ 29$^{\circle }},$ 모체$$ 표현${\displaystyle (1\mathrm{}}$- ${\displaystyle 4}$ ${\displaystyle {\sin }^{}}$ ${\displaystyle {2\mathrm{}}^{}}$ ${\displaystyle {}^{}}$ ${\displaystyle {}_{}}$ ${\displaystyle W_{}}$) 0${\displaystyle .060\text{,}}$ ${\displaystyle ~\(1-4\,\sin ^{$2}\$theta _{\text${\text$}}$$W}\오른쪽)\$0$.060~},$ 관련 입자 간의 모멘텀 차이("실행")에 따라 값이 약간 달라진다.그러므로

${\displaystyle Q_{\text{W}\약 2\,T_{3}-Q=\operatorname {sgn}(Q)\,\좌측(1-\좌측 Q\우측 \우측 \우측)~~,}$

since by convention ${\displaystyle ~\operatorname {sgn} T_{3}\equiv \operatorname {sgn} Q~,}$ and for all fermions involved in the weak interaction ${\displaystyle ~T_{3}=\pm {\tfrac {1}{2}}~.}$ The weak charge of charged leptons is then close to zero, so these mostly interact wZ 보슨이 축방향 커플링을 통과한다.

전기위크 이론

입자물리학의 표준모델은 전자기 상호작용과 약한 상호작용을 단일 전자기 상호작용의 두 가지 다른 측면으로 설명한다.이 이론은 1968년경 셸던 글래쇼, 압두스 살람, 스티븐 와인버그에 의해 개발되었으며, 이들은 이 업적으로 1979년 노벨 물리학상을 수상하였다.^[20]힉스 메커니즘은 3개의 질량 게이지 보손(
W⁺
, W⁻
, Z⁰
, 약한 상호작용의 3개 캐리어)과 질량 없는 광자(질량 없는 광자, 전자기 상호작용의 캐리어)의 존재에 대한 설명을 제공한다.^[21]

전기위크 이론에 따르면, 매우 높은 에너지에서, 우주는 힉스 영역의 네 가지 성분을 가지고 있으며, 힉스 영역의 상호작용은 각각 광자와 유사한 질량 없는 게이지 보손 4개에 의해 전달되어 복잡한 스칼라 힉스 장을 이중으로 형성한다.마찬가지로 질량이 없는 전기약 보손도 네 개 있다.그러나 낮은 에너지에서 힉스 필드 중 하나가 진공 기대값을 획득하기 때문에 이 게이지 대칭은 전자석의 U(1) 대칭으로 자연 분해된다.Naïvely는 대칭 파괴가 3개의 질량이 없는 보손들을 생산할 것으로 예상되지만, 그 대신에 그 3개의 힉스 보손은 3개의 약한 보손에 통합되어 힉스 메커니즘을 통해 질량을 획득하게 된다.이 세 가지 합성 보손은 약한 상호작용에서^+
−
실제로 관측된⁰
W, W, Z 보손이다.네 번째 전기취약 게이지 보손은 전자기학의 광자(光子)로 힉스 어느 분야에도 결합되지 않아 질량이 없는 상태로 남아 있다.^[21]

이 이론은 1983년 발견과 발견 이전에 Z보손과
W보손의
질량을 예측하는 등 여러 가지 예측을 해 왔다.

2012년 7월 4일, Large Hadron Collider의 CMS와 ATLAS 실험팀은 독립적으로 힉스 보손과 "일치된" 125 - 127 GeV/c² 사이의 이전에 알려지지 않았던 질량 보손의 공식 발견을 확인했다고 발표하면서, 동시에, 추가 데이터와 분석이 필요하다는 주의 사항을 추가했다.힉스 보슨이 어떤 종류의 힉스 보손이라고 확실히 인식하기 전에.2013년 3월 14일까지 힉스 보슨이 존재한다는 것이 잠정적으로 확인되었다.^[22]

전기취약 대칭파단 눈금이 낮아진 투기적 경우, 파손되지 않은 SU(2) 상호작용은 결국 구속될 것이다.SU(2)가 저울 위에 구속되는 대체 모델은 낮은 에너지에서 표준 모델과 정량적으로 유사하지만 대칭 파괴에서는 극적으로 다르다.^[23]

대칭 위반

자연의 법칙은 오랫동안 거울의 반사 아래 그대로 남아 있다고 생각되었다.거울을 통해 본 실험의 결과는 거울을 통해 관찰된 실험 기구의 별도로 구성된 거울 반사 사본의 결과와 동일할 것으로 예상되었다.소위 패리티 보존의 법칙이라고 불리는 이 법칙은 고전적인 중력, 전자기력, 강한 상호작용에 의해 존중되는 것으로 알려져 있었다; 그것은 보편적인 법칙으로 가정되었다.^[24]그러나 1950년대 중반 첸닝양과 쑹다오 리는 약한 상호작용이 이 법을 위반할 수도 있다고 제안했다.1957년 우치엔 시웅과 협력자들은 약한 상호작용이 동등성에 위배된다는 것을 발견하여 양씨와 이씨가 1957년 노벨 물리학상을 수상하였다.^[25]

비록 약한 상호작용은 한때 페르미의 이론에 의해 설명되었지만, 패리티 위반과 재호르몬 이론의 발견은 새로운 접근법이 필요하다는 것을 암시했다.1957년 로버트 마샤크와 조지 수다르샨, 그리고 얼마 후 리차드 파인만과 머레이 겔만은 약한 상호작용을 위해 V - A(벡터 마이너스 축 벡터 또는 왼손잡이) 라그랑지안을 제안했다.이 이론에서 약한 상호작용은 왼손잡이 입자(그리고 오른손잡이 항정신병자)에만 작용한다.왼손 입자의 거울 반사는 오른손잡이기 때문에, 이것은 패리티의 최대 위반을 설명한다.V - A 이론은 Z 보손 발견 전에 개발되었기 때문에 중립 전류 상호작용에 들어가는 오른손 잡이 필드를 포함하지 않았다.

그러나 이 이론은 복합대칭 CP를 보존할 수 있게 했다.CP는 패리티 P(좌우 전환)와 차지결합 C(반입자가 있는 전환입자)를 결합한다.물리학자들은 1964년 제임스 크로닌과 발 피치가 CP 대칭도 깨질 수 있다는 명확한 증거를 카온데이에 제시하면서 1980년 노벨 물리학상을 수상했을 때 다시 놀랐다.^[26]1973년 고바야시 마코토와 마스카와 도시히데가 약한 상호작용에서 CP 위반은 2세대 이상의 입자를 필요로 한다는 것을 보여주면서 ^[27]당시 알려지지 않았던 제3세대의 존재를 효과적으로 예측했다.이 발견은 그들에게 2008년 노벨 물리학상의 절반을 주었다.^[28]

패리티 위반과 달리 CP 위반은 드문 경우에만 발생한다.현재의 조건하에서는 그 발생이 제한적임에도 불구하고 우주에는 반물질보다 훨씬 더 많은 물질이 존재하기 때문에 안드레이 사하로프의 양생에 대한 세 가지 조건 중 하나를 형성하고 있다고 널리 알려져 있다.^[29]

참고 항목

• 약한 우주 – 약한 상호작용이 인류학적으로 필요하지 않다고 가정함
• 중력
• 강한 상호작용
• 전자기학

각주

참조

원천

기술

일반 독자를 위해

외부 링크

Wikiquote는 다음과 관련된 인용구를 가지고 있다: 약한 상호작용

• 해리 청, 약한 힘 @페르밀랍
• 기본 세력 @Hyperphysics, 조지아 주립대학.
• 브라이언 코버레인, 약한 힘은 무엇인가?