중성자 감속재

Neutron moderator

핵공학에서 중성자 감속재(senutron mediator)는 고속 중성자를 포착하지 않고 최소(열) 운동 에너지를 가진중성자로 남기는 것이 이상적이다.이러한 중성자는 빠른 중성자보다 원자핵과 충돌하여 우라늄-235 또는 다른 핵분열 동위원소의 핵 연쇄 반응을 전파하기 쉽다.

(이 문맥에서 "경수"라고도 함)은 가장 일반적으로 사용되는 감속재(세계 원자로의 약 75%)이다.고체 흑연(원자로의 20%)과 중수(원자로의 5%)가 주요 [1]대안이다.베릴륨은 일부 실험 유형에도 사용되었으며 탄화수소가 또 다른 가능성으로 제시되었습니다.

모델레이트

중성자는 일반적으로 원자핵에 결합되어 있으며 오랫동안 자유롭게 존재하지 않는다.결합 중성자의 반감기10분 11초입니다.핵에서 중성자를 방출하려면 중성자의 결합 에너지를 초과해야 한다. 중성자는 대부분의 동위원소에서 일반적으로 7-9MeV이다.중성자 선원은 핵분열과 핵융합포함한 다양한 핵반응에 의해 자유 중성자를 생성한다.중성자의 선원이 무엇이든 간에 중성자는 여러 MeV의 에너지와 함께 방출된다.

등분할정리에 따르면 평균 운동에너지 µ 는 온도 {\ T와 다음과 같이 관련지을 수 있다.

서 m n 중성자 질량, v µ { v 중성자 속도의 평균 제곱, B 볼츠만 [2][3]상수이다.여러 MeV 중성자의 특징적인 중성자 온도는 수백억 켈빈이다.

감속은 자유 중성자의 초기 고속(고속 운동 에너지)을 감소시키는 과정이다.에너지가 보존되기 때문에, 중성자 속도의 감소는 감속재라고 불리는 물질로의 에너지 전달에 의해 일어납니다.

핵으로부터의 중성자 산란 확률은 산란 단면으로 주어진다.감속재와의 첫 번째 두 번의 충돌은 감속재 핵을 자극하기에 충분히 높은 에너지가 될 수 있다.이러한 충돌은 비탄성적인데, 왜냐하면 운동 에너지의 일부는 들뜬 상태를 형성하기 위해 핵의 내부 자유도의 일부를 들뜨게 함으로써 위치 에너지로 변환되기 때문이다.중성자의 에너지가 감소함에 따라 충돌은 주로 탄성을 띠게 된다. 즉, 시스템의 총 운동 에너지와 운동량이 보존된다(중성자와 핵의 에너지).

탄성 충돌의 수학에 따르면, 중성자는 대부분의 핵에 비해 매우 가볍기 때문에, 중성자에서 운동 에너지를 제거하는 가장 효율적인 방법은 질량이 거의 동일한 조절 핵을 선택하는 것이다.

같은 질량의 탄성 충돌

질량이 1인 중성자와 H 핵(양성자)의 충돌은 단일 정면 충돌로 중성자가 거의 모든 에너지를 잃게 할 수 있다.보다 일반적으로, 힐링 충돌과 정면 충돌 모두를 고려할 필요가 있습니다.충돌당 중성자 에너지의 평균 로그 감소량 는 핵의 원자 질량 A A에만 의존하며 다음과 같이 구한다.

[4]

이 합리적으로 이것부터 A+2/3{\displaystyle\xi \simeq{{\frac 2}{A+2/3}}}.[5]n{n\displaystyle}, 중성의 E0에서 중성자의 운동 에너지를 줄이는 데 필요한 지정된 형식의 핵과의 충돌의 예상 번호를 추론해 낼 수 있는 아주 쉬운 형태ξ ≃ 2에 가깝 수 있다. {) E_에서 1까지

( 0 - 1){ n = [5] E_
열평형 상태에서 중성자(빨간색)는 자유수소핵(파란색)의 가상의 감속제에 의해 열활성화 운동을 거치면서 탄성적으로 산란된다.운동 에너지는 입자 간에 전달된다.중성자는 기본적으로 양성자와 같은 질량을 가지며 흡수가 없기 때문에 두 입자 유형의 속도 분포는 단일 Maxwell-Boltzmann 분포로 잘 설명될 것이다.

모델레이터 재료 선택

일부 원자핵은 다른 원자핵보다 흡수 단면이 커서 플럭스로부터 자유 중성자를 제거한다.따라서 효율적인 진행자의 추가 기준은 이 매개변수가 작은 기준입니다.그moderating 효율성, Σ:즉,ξ Σ sΣ{\displaystyle{\frac{\xi \Sigma_{s}}{\Sigma_{}}}}. -LSB- 산란의 거시적 횡단면은, sΣ{\displaystyle \Sigma_{s}},ξ{\displaystyle \xi}그 흡수에 의해로 나눈 가중의 비율이{\displaystyle \Sigma_{}}4을 준다.]경수나 중수 등 여러 원소로 구성된 복합 감속재는 수소 동위원소와 산소 원자의 조절 및 흡수 효과를 고려하여(\\})를 계산해야 하며, E의 핵분열 에너지에서 중성자를 가져와 2MeV로 변환한다. eV의 E {\E각각 HO 및2 DO에 대해2 예상되는 및 29회 충돌입니다.따라서 중성자는 H의 가 훨씬 높기 때문에 경수에 의한 감속 속도가 빨라지지만 중수에 [4]비해 도 훨씬 높아 중수에 의한 감속 효율이 80배 가까이 높다.

이상적인 감속재는 저질량, 고산란 단면, 저흡수 단면이다.

수소 중수소 베릴륨 카본 산소 우라늄
커널의 질량 u 1 2 9 12 16 238
감소 (\ 1 0.7261 0.2078 0.1589 0.1209 0.0084
충돌 횟수 18 25 86 114 150 2172

감속된 중성자 속도의 분포

충분한 충격이 있은 후, 중성자의 속도는 열운동에 의해 주어지는 핵의 속도와 비슷할 것이다; 이 중성자는 열중성자라고 불리고, 그 과정은 열화라고도 불릴 수 있다.주어진 온도에서 평형 상태에 있을 때, 탄력적으로 산란하는 강체 구에서 예상되는 속도(에너지)의 분포는 맥스웰-볼츠만 분포에 의해 주어진다.이는 대부분의 물질의 흡수 단면의 속도(에너지) 의존성으로 인해 실제 감속재에서 약간만 수정되므로 저속 중성자가 우선적으로 [5][6]흡수되어 노심의 실제 중성자 속도 분포가 예측보다 약간 더 뜨겁다.

원자로 모델레이터

열중성자 원자로에서 우라늄과 같은 중연료 원소의 핵은 느리게 움직이는 자유 중성자를 흡수하고 불안정해진 다음 두 개의 작은 원자("분열 생성물")로 분열한다.U 원자핵의 핵분열 과정은 2개의 핵분열 생성물, 2-3개의 빠르게 움직이는 자유 중성자와 반동 핵분열 생성물의 운동 에너지에서 주로 나타나는 양의 에너지를 생성한다.자유 중성자는 각각 최대 2 MeV의 운동 에너지로 방출된다.우라늄 핵분열 사건에서 방출되는 자유 중성자가 열 중성자보다 더 많기 때문에, 반응은 통제된 조건하에서 스스로 지속할 수 있고, 따라서 엄청난 양의 에너지를 방출할 수 있다(기사 핵분열 참조).

축사(10m2 단위−28)로 측정한 핵분열 단면은 U핵과 충돌하는 중성자의 에너지(이른바 여기 함수)의 함수다.핵분열 확률은 중성자 에너지(및 속도)가 증가함에 따라 감소합니다.이는 U를 연료로 하는 대부분의 원자로가 연쇄 반응을 지속하기 위해 감속재를 필요로 하는 이유와 감속재를 제거하면 원자로를 정지시킬 수 있는 이유를 설명한다.

추가 핵분열 사건의 확률은 입사 중성자의 속도(에너지)에 따라 달라지는 핵분열 단면에 의해 결정된다.열원자로의 경우 MeV 범위의 고에너지 중성자는 추가 핵분열을 일으킬 가능성이 훨씬 낮다(그러나 불가능하지는 않다).새로 방출된 고속 중성자는 광속의 약 10%로 이동하며, 인접한 U 원자핵에서 추가 핵분열을 일으켜 연쇄 반응을 계속할 가능성이 있는 경우 일반적으로 초당 수 킬로미터의 속도로 감속 또는 "감소"해야 한다.이 속도는 섭씨 수백 도 범위의 온도와 맞먹습니다.

모든 감속형 원자로에서 모든 에너지 수준의 일부 중성자는 고속 중성자를 포함한 핵분열을 생성한다.일부 원자로는 다른 원자로보다 완전히 열화된다. 예를 들어 CANDU 원자로에서는 거의 모든 핵분열 반응이 열 중성자에 의해 생성되는 반면, 가압수형 원자로(PWR)에서는 균열의 상당 부분이 고에너지 중성자에 의해 생성된다.제안된 수냉식 초임계수형 원자로(SCWR)에서는 고속 균열의 비율이 50%를 초과할 수 있으므로 기술적으로 고속 중성자 원자로가 된다.

고속 원자로는 감속제를 사용하지 않지만 연쇄 반응을 지속하기 위해 감속되지 않은 고속 중성자에 의해 생성된 핵분열에 의존한다.일부 고속로 설계에서는 열 중성자와 전혀 핵분열하지 않는 동위원소인 우라늄-238의 직접 고속 중성자 핵분열에서 최대 20%의 균열이 발생할 수 있다.

조절기는 플루토늄-베릴륨(Be(α,n)12
C
반응 사용) 및 스팔레이션 선원(중성자가 풍부한 중원소를 대상으로 하는 (p,xn) 반응 사용)과 같은 비반응자 중성자 선원에도 사용된다.

형태 및 장소

감속재의 형태와 위치는 원자로의 비용과 안전에 큰 영향을 미칠 수 있다.전형적으로, 모델레이터는 열을 전달하기 위한 덕트가 내장된 고순도[7][8] 흑연으로 이루어진 정밀 가공 블록이었습니다.그들은 원자로에서 가장 뜨거운 곳에 있었고, 따라서 부식 및 제거영향을 받았다.흑연을 포함한 일부 재료에서는 감속재와의 중성자 충격으로 감속재가 위험한 양의 위그너 에너지를 축적할 수 있습니다.이 문제는 1957년 영국의 원자로 단지인 윈드스케일 파일즈에서 발생한 악명 높은 윈드스케일 화재로 이어졌다.냉각수와 감속재가 접촉하는 이산화탄소 냉각 흑연 감속로에서는 Boudouard 반응을 고려할 필요가 있다.이는 연료 요소가 일부 TRISO 연료와 같이 탄소 외부층을 가지고 있거나 내부 탄소층이 하나 또는 여러 외부층의 고장으로 노출되는 경우에도 해당된다.

일부 조약돌 바닥 원자로의 조절기는 단순할 뿐만 아니라 비용도 [citation needed]저렴하다. 핵연료는 테니스 공 크기의 원자로급 열분해 탄소 구체에 내장되어 있다.공 사이의 공간이 덕트 역할을 합니다.이 원자로는 흑연에 위험한 양의 위그너 에너지가 축적되지 않도록 위그너 아닐링 온도 이상으로 가동된다.

CANDUPWR 원자로에서 감속재는 액체수(CANDU의 중수, PWR의 경수)이다.PWR에서 냉매 상실 사고가 발생하면 감속재도 상실되어 반응이 멈춥니다.음의 보이드 계수는 이들 원자로의 중요한 안전 특성이다.CANDU에서 감속재는 가압된 중수 냉각수 채널을 둘러싼 별도의 중수 회로에 위치한다.중수는 중성자의 상당 부분을 U의 공진 적분으로 감속시켜 CANDU 연료에서 우라늄의 99% 이상을 구성하는 이 동위원소의 중성자 포획을 증가시켜 핵분열에 사용할 수 있는 중성자의 양을 감소시킨다.그 결과, 중수 중 일부를 제거하면 반응이 계속 진행되기에는 너무 적은 양의 중수가 제거될 때까지 반응성이 높아집니다. 설계는 CANDU 원자로에 양의 보이드 계수를 제공하지만 중수 감속 시스템의 느린 중성자 역학은 이를 보상하고 PWR과 [9]동등한 안전성으로 이어진다.경수냉식 흑연 감속 RBMK에서 원래 천연 우라늄을 사용하면서 무기급 플루토늄과 대량의 사용 가능 열을 모두 생산할 수 있도록 구상된 원자로 유형으로, 중수 사용에 앞서 경수 냉각수는 주로 중성자 흡수체 역할을 하므로 냉각액 손실 발생 시 제거된다.t 또는 물을 증기로 변환함으로써 핵분열에 사용할 수 있는 열 중성자의 양이 증가할 것이다.체르노빌 원전 사고 이후, 이 문제는 수정되어 여전히 가동 중인 모든 RBMK형 원자로는 약간의 음의 보이드 계수를 가지지만, 현재는 연료에 더 높은 수준의 우라늄 농축이 필요하다.

감속재 불순물

좋은 조절제는 붕소와 같은 중성자 흡수 불순물이 없다.상업용 원자력발전소에서 감속재는 일반적으로 용해 붕소를 포함한다.원자로 냉각수의 붕소 농도는 운전원이 붕산을 첨가하거나 물로 희석하여 원자로 출력을 조작함으로써 변경할 수 있다.나치프로그램은 저렴한 흑연 조정기가 작동하지 않아 상당한 차질을 겪었다.그 당시 대부분의 흑연석은 붕소 전극에 퇴적되었고 독일의 상업용 흑연에는 붕소가 너무 많이 함유되어 있었다.전쟁 중인 독일 프로그램이 이 문제를 발견하지 못했기 때문에, 그들은 훨씬 더 비싼 중수 조절기를 사용해야만 했다.이 문제는 유명한 물리학자 레오 실라드[citation needed] 의해 발견되었다.

그래픽 이외의 모델레이터

예를 들어 베릴륨이나 원자로급 중수 등 일부 조정기는 상당히 비싸다.원자로급 중수는 99.75%의 순도로 미농축우라늄과 반응해야 한다.중수와 일반 물은 약간 다른 속도에서만 거의 같은 방식으로 동일한 화학 결합을 형성하기 때문에 이것은 준비하기가 어렵다.

훨씬 저렴한 경수 감속재(본질적으로 매우 순수한 일반 물)는 너무 많은 중성자를 흡수하여 농축되지 않은 천연 우라늄에 사용할 수 없기 때문에, 그러한 원자로를 가동하기 위해서는 우라늄 농축이나 핵 재처리가 필요하게 되어, 전체적인 비용이 증가한다.농축과 재처리는 모두 비용이 많이 들고 기술적으로 어려운 과정이며, 농축과 여러 종류의 재처리를 모두 무기 사용 가능한 물질을 만드는 데 사용할 수 있어 확산 우려를 야기할 수 있습니다.증식에 더 강한 재처리 계획이 현재 [citation needed]개발 중이다.

CANDU 원자로의 감속기는 안전 기능을 겸한다.저온, 저압 중수로 이루어진 대형 탱크는 중성자를 완화하고 극단적인 냉각제 상실 사고 조건에서 열제거원 역할을 한다.그것은 실제로 열을 발생시키는 연료봉으로부터 분리된다.중수는 중성자 감속(감속)에 매우 효과적이며, CANDU 원자로의 중요성과 높은 "중성자 경제"의 특징을 정의한다.사고 시 노심에 물을 추가하면 임계 미만의 조립체가 다시 임계 상태가 될 수 있는 충분한 조절 기능을 제공할 수 있는 경수로와 달리, 중수로는 노심에 경수가 추가되면 반응성이 감소하기 때문에 특정 사고 시나리오에서 또 다른 중요한 안전 기능을 제공한다.그러나 비상 냉각수 경수와 혼합되는 중수는 너무 희석되어 동위원소 분리 없이는 유용하지 않습니다.

핵무기 설계

핵무기에 대한 초기 추측에서는 "원자 폭탄"이 원자로 또는 "파일"[10]과 구조가 유사한 중성자 감속재에 의해 감속되는 대량의 핵분열성 물질이라고 가정했다.맨하탄 프로젝트만이 순수한 금속 우라늄이나 플루토늄에서 고속 중성자를 연쇄 반응시키는 아이디어를 받아들였습니다.미국은 다른 모델레이트 설계도 검토했다. 제안에는 핵분열성 [11][12]물질로서 중수소화 우라늄을 사용하는 것이 포함되었다.1943년 로버트 오펜하이머닐스 보어는 "파일"을 [13]무기로 사용할 가능성을 고려했다.동기는 흑연 감속제를 사용하면 동위원소 분리를 사용하지 않고도 연쇄 반응을 달성할 수 있다는 것이었다.그러나 플루토늄은 폭탄에서 사용할 수 있을 정도로 동위원소적으로 순수하게 생산(번식)된 후 화학적으로 "단일" 분리되어야 한다. 이는 여전히 어려운 과정이지만 동위원소 분리보다 훨씬 쉬운 과정이다.1945년 8월, 히로시마 원폭 정보가 영국 팜홀에 묻힌 독일 핵 프로그램 과학자들에게 전달되었을 때, 수석 과학자인 베르너 하이젠베르크는 그 장치가 "원자로와 같은 것으로,[14] 감속재와의 많은 충돌로 인해 중성자가 느려졌을 것"이라고 가설을 세웠다.훨씬 덜 발전된 독일 프로그램은 플루토늄 옵션을 전혀 고려하지 않았고 우라늄에서 대규모 동위원소를 분리하는 실현 가능한 방법을 발견하지 못했다.

맨해튼 프로젝트의 성공 이후, 모든 주요 핵무기 프로그램은 무기 설계에서 빠른 중성자에 의존해 왔다.주목할 만한 예외는 업샷-코노홀 작전의 루스와 레이 테스트 폭발이다.캘리포니아 대학 방사선 연구소의 설계 목적은 열핵 [16]: 203 연료 후보로서 우라늄을 포함한[15]: chapter 15 중수소화 폴리에틸렌 전하를 탐사하는 것이었다. 적절한 압축 시 중수소가 융합(활성 매질이 될 것)하기를 희망했다.이 장치가 성공하면 핵분열성 물질을 최소한으로 함유하고 당시 UCRL이 설계한 열핵무기 RAMROD에 불을[16]: 149 붙일 정도로 강력한 소형 1차 장치가 될 수도 있다."수소화" 1차에서 압축 정도는 중수소를 융합시키지 않지만 설계는 승압을 가하여 수율을 [17]: 258 상당히 높일 수 있다.코어중수소화우라늄(UD)[16]: 202 3 중수소화폴리에틸렌의 혼합물로 구성되었다.Ray에서 시험한 노심은 U에서235 저농축된 우라늄을 사용했으며, 두 샷 모두 중수소가 중성자 [17]: 260 감속재 역할을 했다.예상 수익률은 루스가 1.5~3kt(최고 잠재 수익률 20kt[18]: 96 ), 레이가 0.5-1kt였다.테스트 결과 각각 200톤의 TNT가 산출되었습니다. 두 테스트 모두 흐지부지된 [11][12]것으로 간주되었습니다.

핵폭발물에 감속제를 사용하는 주된 이점은 임계치에 도달하는 데 필요한 핵분열 물질의 양이 크게 감소할 수 있다는 것이다.고속 중성자의 감속은 중성자 흡수를 위한 단면을 증가시켜 임계 질량을 감소시킨다.단, 연쇄반응이 진행됨에 따라 감속재가 가열되어 중성자를 냉각할 수 없게 되는 부작용이 있습니다.

조절의 또 다른 효과는 후속 중성자 생성 사이의 시간이 증가하여 반응이 느려진다는 것이다.이것은 폭발의 격납을 문제 삼는다; 폭발형 폭탄을 제한하기 위해 사용되는 관성은 반응을 제한할 수 없을 것이다.최종 결과는 펑 소리가 아닌 흐지부지될 수 있습니다.

따라서 완전히 완화된 폭발의 폭발력은 제한적이며, 최악의 경우 유사한 질량의 화학 폭발물과 같을 수 있다.다시 하이젠베르크의 말을 인용하면: "중수 기계로도 폭발물을 만들 수 없습니다. 중성자는 열 속도로만 진행되기 때문에 반응이 너무 느려서 반응이 [19]완료되기 전에 폭발물이 더 빨리 폭발합니다."

중성자로 작동하는 핵폭탄은 실용적이지 않을 수 있지만, 현대 무기 설계는 여전히 어느 정도 절제된 수준에서 이익을 얻을 수 있다.중성자 반사체로 사용되는 베릴륨 변조기도 [20][21]감속재 역할을 한다.

사용재료

  • 일반적인 "경수"와 같은 수소.또한 프로튬은 중성자 포획을 위한 상당한 단면을 가지고 있기 때문에 너무 많은 중성자를 잃지 않고 제한된 조절만 가능하다.감속도가 낮은 중성자는 상대적으로 우라늄-238에 의해 포획될 가능성이 높고 우라늄-235를 핵분열할 가능성이 낮기 때문에 경수로에는 농축 우라늄이 필요하다.
    • 금속 우라늄과 수소(수소화우라늄-)의 화학 반응에 의해 형성된 화합물을 사용하는 제안도 있다.UH3)를 새로운 유형의 원자로에서 연료 및 감속재 조합으로 사용한다.
    • 수소는 또한 극저온 액체 메탄과 때로는 액체 수소의 형태로 일부 연구용 원자로에서 사용된다. 즉, 최대 에너지가 훨씬 낮은 중성자에 대해 맥스웰-볼츠만 분포를 산출한다.
    • 파라핀 왁스처럼 탄소와 결합된 수소는 초기 독일 실험에서 사용되었다.
  • 중수형 중수소는 중수형 원자로(: CANDU)에서 농축되지 않은 천연 우라늄을 사용할 수 있다.
  • RBMK[7] 및 조약돌 바닥 원자로 또는 화합물(예: 이산화탄소)에 사용되는 원자로급 흑연 또는 열분해 탄소 형태의 탄소.이산화탄소는 탄소 원자보다 두 배나 많은 산소 원자를 포함하고 있으며, 둘 다 비슷한 범위의 조절 및 중성자 흡수 효과를 가지고 있기 때문에(위 참조), (아직 건설되지 않은) 이산화탄소 감속 원자로에서 상당한 양의 산소 원자가 실제로 생성될 것이다.저온 원자로는 물질의 위그너 에너지의 축적을 받기 쉽다.중수소 감속로처럼, 이 원자로들 중 일부는 농축되지 않은 천연 우라늄을 사용할 수 있다.
    • 흑연은 또한 뜨거운 중성자원을 생성하기 위해 일부 연구용 원자로에서 의도적으로 약 2000K 이상으로 가열할 수 있다. 즉, 맥스웰-볼츠만 분포는 더 높은 에너지 중성자를 생성하기 위해 퍼져 있다.
  • 베릴륨, 금속의 형태입니다.베릴륨은 비싸고 독성이 있어서 사용이 제한적입니다.
  • 리튬-7플루오르화 리튬염의 형태로, 일반적으로 플루오르화 베릴륨 소금(FLiBe)과 함께 사용됩니다.이것은 용융염 원자로에서 가장 일반적인 유형의 감속재이다.

다른 경핵물질은 여러 가지 이유로 적합하지 않다.헬륨은 기체이며 충분한 밀도를 달성하기 위해서는 특별한 설계가 필요합니다. 리튬-6붕소-10은 중성자를 흡수합니다.

현재 감속재별 원자로 운영
주최자 원자로 설계. 나라
없음(고속) 2 BN-600, BN-800 러시아 (2)
흑연 25 AGR, Magnox, RBMK 영국(14), 러시아(9)
중수 29 CANDU, PHWR 캐나다(17), 한국(4), 루마니아(2),
중국(2), 인도(18), 아르헨티나, 파키스탄
경수 359 PWR, BWR 27개국

「 」를 참조해 주세요.

메모들

  1. ^ Miller, Jr., George Tyler (2002). Living in the Environment: Principles, Connections, and Solutions (12th ed.). Belmont: The Thomson Corporation. p. 345. ISBN 0-534-37697-5.
  2. ^ Kratz, Jens-Volker; Lieser, Karl Heinrich (2013). Nuclear and Radiochemistry: Fundamentals and Applications (3 ed.). John Wiley & Sons. ISBN 9783527653355. Retrieved 27 April 2018.
  3. ^ De Graef, Marc; McHenry, Michael E. (2012). Structure of Materials: An Introduction to Crystallography, Diffraction and Symmetry. Cambridge University Press. p. 324. ISBN 9781139560474. Retrieved 27 April 2018.
  4. ^ a b c Stacey., Weston M (2007). Nuclear reactor physics. Wiley-VCH. pp. 29–31. ISBN 978-3-527-40679-1.
  5. ^ a b c Dobrzynski, L.; K. Blinowski (1994). Neutrons and Solid State Physics. Ellis Horwood Limited. ISBN 0-13-617192-3.
  6. ^ 중성자 산란 길이와 단면 V.F.시어스, 중성자 뉴스 3, 3호, 26-37 (1992)
  7. ^ a b Arregui Mena, J.D.; et al. (2016). "Spatial variability in the mechanical properties of Gilsocarbon". Carbon. 110: 497–517. doi:10.1016/j.carbon.2016.09.051.
  8. ^ Arregui Mena, J.D.; et al. (2018). "Characterisation of the spatial variability of material properties of Gilsocarbon and NBG-18 using random fields". Journal of Nuclear Materials. 511: 91–108. Bibcode:2018JNuM..511...91A. doi:10.1016/j.jnucmat.2018.09.008. S2CID 105291655.
  9. ^ D.A. Menely와 A.P. Muzumdar, "발전기 안전성 비교 - 제한적 검토", CNS 연차총회 진행, 2009년 6월
  10. ^ 핵무기 FAQ - 8.2.1 핵융합무기 조기연구
  11. ^ a b 동작 업샷 - Knothole
  12. ^ a b W48 - globalsecurity.org
  13. ^ "Atomic Bomb Chronology: 1942-1944". Archived from the original on 2008-05-28. Retrieved 2008-12-16.
  14. ^ Hans Bethe in Physical Today 제53권 (2001)
  15. ^ Herken, Gregg (2003). Brotherhood of the Bomb.
  16. ^ a b c Hansen, Chuck (1995). Swords of Armageddon. Vol. III. Retrieved 2016-12-28.
  17. ^ a b Hansen, Chuck (1995). Swords of Armageddon. Vol. I. Retrieved 2016-12-28.
  18. ^ Hansen, Chuck (1995). Swords of Armageddon. Vol. VII. Retrieved 2016-12-28.
  19. ^ Paul Lawrence Rose (1998). Heisenberg and the Nazi Atomic Bomb Project: A Study in German Culture. University of California Press. p. 211. ISBN 978-0-520-21077-6. Retrieved 6 May 2017.
  20. ^ 핵무기 FAQ - 4.1.7.3.2 리플렉터
  21. ^ N 모델레이트

레퍼런스