인파괴파

Infragravity wave

부정맥파는 바람의 파도보다 낮은 주파수를 가진 표면 중력파(바람 바다와 붓기 모두로 구성됨)로, 바람을 통해 강제적으로 발생하여 직접 발생하는 주파수보다 낮은 주파수 스펙트럼의 부분에 해당한다.

부정파(infragravity wave)는 짧은 기간의 바다 파도에 의해 생성되는 해양 표면 중력파다. 쇄설파의 진폭은 특히 높은 진폭과 긴 기간의 풍파 및 바다가 불어오는 해안선을 따라 얕은 물에서 가장 관련이 있다. 풍파와 바다의 팽창은 전형적으로 1초에서 25초의 지배적인 기간을 가지고 더 짧다. 이와는 대조적으로, 인파괴파의 지배적인 기간은 일반적으로 80에서 300 초로,[1] 쓰나미의 전형적인 기간과 가깝고, 깊은 물 속에서의 매우 빠른 순수를 포함한 유사한 전파 특성을 공유한다. 이는 바람의 작용이 바다 표면에 작용하여 생기는 일반적인 해양 중력파와 부정파를 구별하여 발생되는 바람보다 느리다.

아래에서 논의되는 그들의 세대 메커니즘의 세부사항이 무엇이든 간에, 인파괴파는 충돌하는 중력파의 하위조화물이다.[2]

파도에 따른 해양파도의 스펙트럼 분류.[3]

기술적으로 부정파란 단순히 중력파의 하위 범주에 불과하며 30초 이상의 기간을 가진 모든 중력파를 말한다. 여기에는 조수나 해양 로스비 파도와 같은 현상이 포함될 수 있지만, 일반적인 과학 용도는 풍파 그룹에 의해 발생하는 중력 파동에 한정된다.

'적폐파'라는 용어는 1950년 월터 멍크가 만든 것으로 보인다.[3][4]

세대

파도가 해안 모래톱을 가로지르면서 부서지는 것을 볼 수 있다. 모래톱은 조각조각 파동을 일으키는데 도움을 주고 모래톱에 의해 형성된다.

짧은 풍파에서 긴 부정파로의 에너지 전달을 설명할 수 있는 두 가지 주요 과정은 얕은 물과 가파른 풍파에 중요하다. 가장 흔한 과정은 풍파열차의 하위 조화 상호작용인데, 이는 먼크와 터커가 처음 관찰하고 롱구엣-하이긴스와 스튜어트가 설명했다.[5] 풍파는 단색적이지 않기 때문에 그룹을 형성한다. 이러한 군집 파도에 의해 유도된 스톡스 표류는 파도가 가장 높은 곳으로 더 많은 물을 운반한다. 파도는 또한 방사능 응력의 분산이라는 힘으로 해석될 수 있는 방법으로 물을 밀어낸다. 질량과 운동량 보존을 결합한 롱구엣-하이긴스와 스튜어트는 세 가지 다른 방법으로 현재 잘 알려진 결과를 제공한다. 즉, 평균 해수면은 그룹의 길이에 해당하는 파장으로 진동하며, 풍파가 가장 높은 곳과 이러한 파동이 가장 낮은 곳에서는 낮은 수준으로 진동한다. 이 해수면의 진동은 단파 진폭의 제곱에 비례하며, 그룹 속도가 얕은 수파의 속도에 근접할 때 매우 커진다. 이 과정의 세부사항은 바닥이 경사진 경우에 수정되는데, 이것은 일반적으로 해안 가까이에 있는 경우지만, 이론은 이 '서프 박동'의 높은 물이 가장 낮은 진폭의 파도와 함께 도달한다는 중요한 효과를 포착한다.

또 다른 과정은 후에 그레이엄 시몬드와 그의 협력자들에 의해 제안되었다.[6] 이들은 이 장단파의 국면이 반대하지 않는 일부 사례를 설명하기 위해 파도가 높을 때 심해로 이동하는 파도 차단선 위치가 파도메이커 역할을 할 수 있다고 제안했다. 암초 위의 인파괴파 발생에 대해서는 아마도 이것이 좋은 설명인 것 같다.

산호초의 경우 암초 자체와 공명하여 인파괴시대가 성립된다.[7][8]

빙붕 프로세스.

임팩트

북미의 태평양 연안을 따라 발생한 부정맥 파동은 남극 대륙으로 전염되어 로스 빙붕에 침입하는 것으로 관찰되었다. 그들의 주파수는 빙붕 자연 주파수와 더 밀접하게 결합되며, 그들은 중력파의 일반적인 바다보다 더 큰 진폭 빙붕 움직임을 만들어낸다. 게다가, 그들은 정상적인 대양의 팽창처럼 해빙에 의해 축축해지지 않는다. 결과적으로, 그들은 로스 빙붕과 같은 떠다니는 빙붕을 구부린다; 이 굴곡은 빙붕의 붕괴에 크게 기여한다.[2][9]

참조

  1. ^ Ardhuin, Fabrice; Arshad Rawat; Jerome Aucan (2014), "A numerical model for free infragravity waves: Definition and validation at regional and global scales", Ocean Modelling, 77, Elsevier, pp. 20–32
  2. ^ a b Bromirski, Peter D.; Olga V. Sergienko; Douglas R. MacAyeal (2010). "Transoceanic infragravity waves impacting Antarctic ice shelves". Geophysical Research Letters. 37 (L02502): n/a. Bibcode:2010GeoRL..37.2502B. doi:10.1029/2009GL041488.
  3. ^ a b Munk, Walter H. (1950), "Origin and generation of waves", Proceedings 1st International Conference on Coastal Engineering, Long Beach, California: ASCE, pp. 1–4, ISSN 2156-1028
  4. ^ Kinsman, Blair (1965). Wind Waves: Their Generation and Propagation on the Ocean Surface. Englewood Cliffs, N.J.: Prentice-Hall. pp. 22–23. OCLC 489729.
  5. ^ Longuet-Higgins, Michael; R.W. Stewart (1962), "Radiation stress and mass transport in gravity waves, with application to 'surf beats", Journal of Fluid Mechanics, 13, Cambridge University Press, pp. 481–504, doi:10.1017/S0022112062000877
  6. ^ Symonds, Graham; D. A. Huntley; A. J. Bowent (1982), "Two-dimensional surf beat: Long wavegeneration by a time-varying breakpoint", Journal of Geophysical Research, 87 (C1): 492–498, Bibcode:1982JGR....87..492S, CiteSeerX 10.1.1.474.7148, doi:10.1029/JC087iC01p00492
  7. ^ Lugo-Fernández, A.; H. H. Roberts; W. J. Wiseman Jr.; B. L. Carter (December 1998). "Water level and currents of tidal and infragravity periods at Tague Reef, St. Croix (USVI)". Coral Reefs. 17 (4): 343–349. doi:10.1007/s003380050137. S2CID 24665450.
  8. ^ Péquignet, A. C.; J. M. Becker; M. A. Merrifield; J. Aucan (2009). "Forcing of resonant modes on a fringing reef during tropical storm Man-Yi" (PDF). Geophys. Res. Lett. 36 (L03607): n/a. Bibcode:2009GeoRL..36.3607P. doi:10.1029/2008GL036259.
  9. ^ "Breaking waves: The coup de grace that shatters ice shelves is administered by ocean waves". The Economist. February 18, 2010. Retrieved 2010-11-25.

외부 링크