능선 푸시

리지 푸시(중력 슬라이딩이라고도 함) 또는 슬라이딩 플레이트 힘은 판구조학에서 판의 움직임을 위해 제안된 원동력으로, 단단한 암석권이 고온의 오션 아래로 미끄러져 내려가며, 중간 오션 능선 아래로 상승된 아스테르권의 결과로 발생한다. 비록 능선 푸시라고 불리지만, 이 용어는 다소 오해를 불러일으키고 있다; 사실 중력의 결과로서 능선에서만 작용하는 것이 아니라 바다판 전체에 걸쳐 작용하는 체력이다. 이 이름은 초기 판구조학 모델에서 따온 것인데, 판구조학에서는 주로 판을 밀거나 쐐기를 박는 중간 산등성이에서 솟아오르는 마그마가 그 원인이었다.

역학

리지 푸시는 중력력이 대양 중간 능선 주위에 있는 젊고 상승된 해양 암석권에 작용하여 유사하게 상승하지만 약한 아천권을 미끄러져 내려가 리지로부터 더 멀리 떨어진 암석권 물질을 밀어내는 결과물이다.^[1]

중간해양 능선은 해양의 서로 다른 판 경계에서 발생하는 긴 수중 산줄기로, 지각은 지각판이 퍼져나가고 상대적으로 얕은(60km 이상) 감압융의 결과로 맨틀 재질을 상승시켜 새로운 해양 지각 형성을 한다.^[1] 상승하는 맨틀과 신선한 크러스트는 주변의 크러스트와 맨틀보다 뜨겁고 밀도가 낮지만, 냉각되고 나이가 들면서 수축되어 90 Ma 정도의 나이든 크러스트와 평형을 이루게 된다.^[1][2][3] 이것은 판 경계에서 가장 가까운 젊은 지역이 오래된 지역 위로 올라가고 나이가 들면서 점차 가라앉게 하는 이등변 반응을 일으켜 중오세안 능선 형태학을 만들어낸다.^[1] 산등성이에서 열이 클수록 암석이 지표면에 가깝게 약해져 부서지기 쉬운 암석권과 약하고 연성적인 암석권 사이의 경계가 높아져 산등성이 아래에 비슷한 높낮이와 경사형을 이루게 된다.^[3]

이렇게 높아진 특징들은 산등성이를 밀어내게 한다; 중간 산등성이에서 암석권을 끌어내리는 중력은 대부분 암석의 정상적인 힘에 의해 반대되지만, 나머지는 암석권을 경사진 암석권을 아래로 밀어내 산등성이로부터 멀어지는 작용을 한다.^[1][3] 천체권은 약하기 때문에, 능선 푸시와 다른 추진력은 그것을 변형시키고 암석권이 그 위로 미끄러지도록 하기에 충분하며, 암석권-아스테르권 경계의 드래그와 수렴판 경계에서의 서브전도 저항의 반대로 된다.^[3] 능선 푸시는 대부분 90 Ma 이하의 암석권에서 활성화되며, 그 후 오래된 물질과의 열 평형에 도달할 정도로 충분히 냉각되어 암석권-아스테르헤노스피어 경계의 경사가 사실상 0이 된다.^[2]

역사

초기 아이디어(1912-1962)

판구조론의 원동력 중 하나로써 그것의 현재 상태에도 불구하고, 능선 푸시는 중간 산등성이 발견되기 전에 생산되었고 그 과정이 일어날 수 있는 어떤 구체적인 메커니즘이 결여된 알프레드 베게너의 대륙 이동에 대한 어떤 제안에도 포함되지 않았다.^[4][5][6] 1930년대 음향 깊이 사운딩의 발달과 세계적인 중오션 능선의 발견 이후에도, 이 능선에서 작용하는 확산력이란 생각은 과학 문헌에서 언급되지 않았는데, 1960년 해리 헤스의 해저 확산 제안에는 마그마 w를 웰링한 결과로 중오션 능선에서 밀어내는 힘이 포함되었다.암석권을 조금씩 ^[4][7][8][9]갈라놓는

중력 모형

1964년과 1965년에 에곤 오로완은 이소스타시의 원리에서 확산될 수 있다고 가정하면서, 중간 산등성이에서 확산하기 위한 최초의 중력 메커니즘을 제안했다. 오로완의 제안에서는 높은 능선 바로 밑과 높은 능선 안쪽의 압력이 암석의 중량이 많아져서 물체가 산등성이에서 떨어져 나갈 수밖에 없고, 주변 지각에 비해 능선 재료의 밀도가 낮아지면 점차 큰 것을 보상하게 된다. 이등분 보상의 깊이까지 내려가는 ^[10][11]암석량 1969년 릴리부트리, 1980년 파슨스, 리커 등이 비슷한 모델을 제안했다.^[11] 1969년 할레스는 중오션 능선의 높아진 암석권이 높은 능선 아래로 미끄러져 내려가는 모델을 제안했고, 1970년 자코비는 오로완과 다른 사람들의 제안이 덜 조밀한 물질과 이소스타시가 상승효과를 낳아 할레스의 제안과 비슷하게 미끄러지는 결과를 낳았다고 제안했다.^[11] '다리 푸시포스'라는 용어는 1975년 포사이스와 우에다에 의해 만들어졌다.^[11][12]

의의

해리 헤스의 해저 확산 모델과 같은 초기 판구조학 모델들은 판의 움직임과 중오세안 능선과 아전도 영역의 활동은 주로 지각의 맨틀에서 대류 전류가 끌면서 중오세안 능선에서 신선하고 뜨거운 마그마를 공급한 결과라고 가정했다.^[4][7] 이론의 추가 발전 위해 접시가 계속해서 움직여야 할ridge 추진 여러 형태의 대류를 보충하는데 도움을 주지만 1990년대에 계산이 슬래브, 힘이 표면에 첨부된 크러스트에 접시의subducted 섹션 구부려지를 잡아 당기면 규모의 명령ridge 추진보다 강한 것을 제안했다.[1][4][6][10][11][12] 1996년 현재 슬래브 당김은 일반적으로 지배적인 메커니즘 구동 플레이트 구조학으로 간주되었다.^[4][6][12] 그러나 현대의 연구는 슬래브 당김의 영향이 대부분 맨틀의 힘에 저항하여 부정되어 대부분의 판에서 능선 밀어내는 힘의 유효 강도의 2~3배까지만 제한되며, 맨틀 대류가 관측된 모터를 설명하기에는 아마도 암석권과 아스테르권 사이의 드래그가 너무 느릴 것이라는 것을 보여준다.판의 ^[1][4][13]이온 이것은 플레이트 운동에서 지배적인 요소 중 하나로 융기 푸시를 복원한다.

대립군

리지 푸시는 주로 플레이트 드래그(plate drag)에 의해 반대되는데, 이는 강체 암석권이 약하고 연성 아스테르스피어 위로 이동하는 드래그 힘이다.^[3][14] 모델들은 리지드 푸시가 아마도 판의 드래그를 극복하고 대부분의 영역에서 판의 움직임을 유지하는 데 충분하다고 추정한다.^[14][15] 슬래브 당김은 유사하게 수렴 판 경계에서 암석권이 맨틀로 전도되는 것에 대한 저항으로 반대된다.^[3][14]

주목할 만한 자격

Rezene Mahatsente의 연구는 면허 스트레스 능선 추진으로 야기된 판 재료 결합하지 않은 물 많은 양의를 지진 단층 작용에 의하여 차츰 낭비되지만, 그들이 기존의 삽화 부분에서 바다에intraplate 지진의 희소성 때문에는ridge하고 있어 여전히 중요한 추진력을 맺다를 나타낸다.[15]

특히 작거나 어린 서브덕팅 슬래브가 있는 플레이트에서, 능선 푸시는 플레이트의 움직임에서 주된 원동력이 될 수 있다.^[13][14] 스테파닉과 쥬디에 따르면 남미 판에 작용하는 능선 푸시력은 스코티아와 카리브해 마진의 서브덕팅 슬래브 크기가 작기 때문에 서브덕팅 마진에서 작용하는 슬래브 당김력의 약 5배라고 한다.^[14] 나스카 판도 판자재가 젊고(5000만년 이하) 밀도가 낮아 맨틀에 가라앉는 경향이 적기 때문에 상대적으로 작은 슬래브 당김을 경험한다.^[13] 이것은 또한 서브덕팅 Nazca 슬래브가 현재 이 현상이 일어나는 몇 안 되는 장소 중 하나인 플랫 슬래브 전도를 경험하게 한다.^[16]

참조