핵 연쇄 반응

핵물리학에서 하나의 핵반응이 평균 하나 이상의 후속 핵반응을 일으킬 때 핵사슬 반응이 일어나므로 이러한 반응의 자기제시 시리즈 가능성이 있다.특정 핵반응은 무거운 동위원소의 핵분열일 수 있다(예: 우라늄-235, U).핵 연쇄 반응은 어떤 화학 반응보다 반응당 수백만의 에너지를 방출한다.

역사

화학 연쇄 반응은 1913년 독일의 화학자 맥스 보덴슈타인에 의해 처음 제안되었고, 핵 연쇄 반응이 제안되기 전에는 합리적으로 잘 이해되었다.^[1]화학적 연쇄반응은 화학적 폭발에서 생성되는 것과 같은 반응의 기하급수적으로 증가하는 비율의 원인이 되는 것으로 이해되었다.

핵 연쇄 반응의 개념은 1933년 9월 12일 헝가리의 과학자 레오 실라르드에 의해 처음 가설된 것으로 알려졌다.^[2]실라르드는 그날 아침 런던 논문에서 가속기에서 나온 양성자들이 리튬-7을 알파 입자로 쪼개기 위해 사용되었던 실험과 공급된 양성자보다 훨씬 더 많은 양의 에너지가 반응에 의해 생성된다는 사실을 읽고 있었다.어니스트 러더포드는 이 기사에서 이 과정의 비효율성 때문에 발전용으로는 사용할 수 없다고 논평했다.그러나 중성자는 핵반응의 산물로서 바로 직전인 1932년에 발견되었다.엔지니어와 물리학자 교육을 받은 쉴라르드는 두 가지 핵 실험 결과를 함께 마음속에 담아 핵반응이 중성자를 생성해 그 후 더욱 유사한 핵반응을 일으킨다면 그 과정은 저절로 새로운 동위원소와 동력위트를 만들어 내는 자기반복적인 핵사슬반응이 될 수 있다는 것을 깨달았다.양자나 가속기의 필요성을 역설하다그러나 실라르드는 아직 핵분열 반응이 발견되지 않았거나 심지어 의심스럽기까지 했기 때문에 자신의 연쇄반응의 메커니즘으로 핵분열을 제안하지 않았다.그 대신에 쉴라르는 많은 양의 중성자를 생성하는 더 가벼운 알려진 동위원소의 혼합물을 사용할 것을 제안했다.그는 이듬해에 간단한 원자로에 대한 아이디어를 특허 출원했다.^[3]

스질라르는 1936년 베릴륨과 인듐을 이용한 연쇄반응을 일으키려 했으나 성공하지 못했다.핵분열은 1938년^[4] 12월 오토 한과 프리츠 스트라스만에 의해 발견되었고, 1939년 1월 리세 메이트너와 조카 오토 로버트 프리슈에 의해 이론적으로 설명되었다.^[5]1939년 2월 핵분열에 관한 두 번째 간행물에서 한과 스트라스만은 우란스팔퉁(우라늄 핵분열)이라는 용어를 처음으로 사용했으며, 핵분열 과정에서 추가 중성자의 존재와 해방을 예측해 핵 연쇄반응의 가능성을 열어놓았다.^[6]

몇 달 후, 파리의^[7] Fédéric Joliot-Curie, H. Von Halban, L. Kowarski는 우라늄에서 중성자 증식을 검색하고 발견하여, 이 메커니즘에 의한 핵 연쇄 반응이 실제로 가능하다는 것을 증명했다.

1939년 5월 4일 졸리오 퀴리, 할반, 코와르스키가 3건의 특허를 출원하였다.처음 두 개는 핵 연쇄 반응으로 인한 전력 생산을 기술했고, 마지막 하나는 '완벽한 보조 충전기'라고 불리는 폭발물은 원자폭탄의 첫 번째 특허였고, 카이세 국가인 레허슈 사이언티픽에 의해 특허 제 445686호로 출원되었다.^[8]

동시에 뉴욕의 쉴라르드와 엔리코 페르미도 같은 분석을 했다.^[9]이 발견은 쉴라르드에서 알버트 아인슈타인이 프랭클린 D 대통령에게 서명한 편지를 자극했다. 루즈벨트, 나치 독일이 원자폭탄 제조를 시도하고 있을 가능성에 대한 경고.^[10]

1942년 12월 2일, 페르미(및 쉴라르드 포함)가 이끄는 팀은 시카고 대학의 스태그필드 표백관 아래 라켓코트에서 시카고 파일-1(CP-1) 실험용 원자로와 최초의 인공 자생 핵 연쇄 반응을 일으켰다.시카고 대학에서 페르미의 실험은 맨해튼 프로젝트의 아서 H. 콤프턴의 금속 실험실의 일부였다; 그 실험실은 나중에 아르곤네 국립 연구소로 이름이 바뀌었고, 핵 에너지를 위한 핵분열 이용에 관한 연구를 수행하는 일을 맡았다.^[11]

1956년, 아칸소 대학의 폴 쿠로다 교수는 자연 핵분열 원자로가 한때 존재했을 수도 있다고 가정했다.핵 연쇄반응은 자연물질(물이나 우라늄 등, 우라늄이 충분한 U를 가지고 있다면)만을 필요로 할 수도 있기 때문에 우라늄-235 농도가 지금보다 높았던 먼 옛날, 그리고 지구 표면 내에 물질의 적절한 조합이 있었던 곳에서 이러한 연쇄반응이 일어나도록 하는 것이 가능했다.²³⁵
U는 동위원소 U와 U의 반감기가 다르기 때문에 과거 지질학적으로 지구상의 우라늄 점유율을 더 많이 차지했는데, 이는 동위원소 U와 U의 반감기가 다르기존에는 동위원소 U와 U의 반감기가 있다.쿠로다의 예측은 1972년 9월 가봉의 옥로에서 과거 자연 자생 핵 연쇄 반응의 증거가 발견되면서 검증되었다.^[12]지구상의 천연 우라늄에서 현재 동위원소 비율의 핵분열 연쇄 반응을 유지하기 위해서는 중성자 독이 없을 때 중수나 고순도 탄소(예: 흑연)와 같은 중성자 감속재(Neutron 감속재)가 있어야 하는데, 이는 옥로의 조건보다 자연 지질 과정에 의해 발생할 가능성이 훨씬 더 낮다.몇 년 전에

핵분열 연쇄반응

핵분열 연쇄 반응은 중성자와 핵분열 동위원소(U 등) 간의 상호작용 때문에 발생한다.연쇄반응은 핵분열을 겪고 있는 핵분열 동위원소에서 중성자를 방출하고 핵분열 동위원소에서 중성자 일부를 후속적으로 흡수해야 한다.원자가 핵분열을 겪을 때, 몇 개의 중성자(정확한 숫자는 통제할 수 없고 측정할 수 없는 요인에 따라 달라진다; 예상 숫자는 대개 2.5와 3.0 사이의 여러 요인에 따라 달라진다)가 반응에서 배출된다.이 자유 중성자는 주변 매체와 상호작용하며, 만약 더 많은 핵분열 연료가 존재한다면, 일부는 흡수되어 더 많은 핵분열을 일으킬 수 있다.따라서 그 순환은 반복되어 자생적인 반응을 준다.

원전은 핵반응 발생률을 정밀하게 조절해 가동한다.반면에 핵무기는 너무 빠르고 강렬한 반응을 일으키기 위해 특별히 고안된 것으로, 그것이 시작된 후에는 통제할 수 없다.적절하게 설계되면 이러한 통제되지 않은 반응은 폭발적 에너지 방출로 이어질 것이다.

핵분열연료

핵무기는 폭발 체인 반응을 얻기 위해 필요한 임계 크기와 기하학(임계 질량)을 초과하는 고품질 고농축 연료를 사용한다.핵분열로에서와 같이 에너지 목적을 위한 연료는 매우 다르며, 보통 저농축 산화물질(예: UO₂)로 구성된다.원자로 내부에는 핵분열 반응에 사용되는 두 개의 1차 동위원소가 있다.첫번째로 가장 흔한 것은 U-235 또는 우라늄-235이다.이것은 우라늄의 핵분열 동위원소로서 자연적으로 발생하는 모든 우라늄의 약 0.7%를 차지한다.^[13]현존하는 우라늄-235의 양이 적기 때문에 전 세계 암반 형성물에서 발견되었음에도 불구하고 재생 불가능한 에너지원으로 간주되고 있다.^[14]U-235는 에너지 생산을 위한 기본 형태의 연료로 사용할 수 없다.그것은 복합₂ UO나 이산화 우라늄을 생산하기 위해 정제라고 알려진 과정을 거쳐야 한다.그리고 나서 이산화 우라늄은 압착되어 세라믹 펠릿으로 형성되고, 이후에 연료봉에 넣을 수 있다.이산화우라늄 화합물이 원전 생산에 활용될 수 있는 시점이다.핵분열에 사용되는 두 번째로 흔한 동위원소는 Pu-239 또는 플루토늄-239이다.중성자 상호작용이 느린 핵분열체가 되는 능력 때문이다.이 동위원소는 방사성 U-235 동위원소에 의해 방출된 중성자에 U-238을 노출함으로써 원자로 내부에서 형성된다.^[15]이 중성자 포획은 베타 입자 붕괴를 일으켜 U-238이 Pu-239로 변환할 수 있게 한다.플루토늄은 한때 지구 표면에서 자연적으로 발견되었지만 미량만 남아 있다.에너지 생산을 위해 대량으로 접근할 수 있는 유일한 방법은 중성자 포획법을 통해서이다.그러나 2021년 현재 상업적 역할을 하지 않고 있는 원자로용 또 다른 제안 연료는 U로 중성자 포획과 자연 토륨의 후속 베타데이에 의해 "Bred"된 것으로 거의 100% 동위원소 토륨-232로 구성되어 있다.이것을 토륨 연료 사이클이라고 한다.

농축 과정

자연농도의 핵분열 동위원소 우라늄-235는 대다수의 원자로에 적합하지 않다.에너지 생산에서 연료로 사용할 수 있도록 준비하기 위해서는 반드시 농축되어야 한다.농축 과정은 플루토늄에는 적용되지 않는다.원자로 등급의 플루토늄은 두 개의 다른 우라늄 동위원소 사이의 중성자 상호작용의 부산물로 생성된다.우라늄 농축의 첫 단계는 산화우라늄(우라늄 밀링 과정을 통해 생성된)을 기체 형태로 바꾸는 것으로 시작된다.이 가스는 플루오르화 수소, 플루오린 가스, 산화 우라늄을 결합해 만들어지는 우라늄 헥사플루오라이드라고 알려져 있다.이 과정에서 이산화 우라늄도 존재하며 농축연료가 필요 없는 원자로에서 사용하기 위해 보내진다.나머지 우라늄 6불화합물은 그것이 응고되는 강한 금속 실린더로 배출된다.다음 단계는 6불화 우라늄을 남은 U-235에서 분리하는 것이다.이것은 일반적으로 우라늄 동위원소의 1% 질량 차이가 스스로를 분리할 수 있을 정도로 충분히 빠르게 회전하는 원심분리기로 이루어진다.그런 다음 레이저를 사용하여 육불화합물을 풍부하게 한다.마지막 단계에는 현재 농축된 화합물을 다시 우라늄 산화물로 재연결하여 최종 생산물인 농축 우라늄 산화물을 남기는 작업이 포함된다.이러한 형태의 UO는₂ 이제 에너지를 생산하기 위해 발전소 내부의 핵분열 원자로에 사용될 수 있다.

핵분열 반응 생성물

핵분열 원자가 핵분열을 겪을 때 둘 이상의 핵분열 파편들로 부서진다.또한 여러 개의 자유 중성자, 감마선, 중성미자가 방출되어 많은 양의 에너지가 방출된다.핵분열 파편과 방출된 중성자의 나머지 질량의 합은 원래 원자 및 입사 중성자의 나머지 질량의 합보다 적다(물론 핵분열 파편은 정지해 있지 않다).질량 차이는 E=Δmc 등식에 따른 에너지 방출에서 설명된다.²

방출된 에너지의 질량 = $E{\displaystyle \frac{}{}}$ c ${\displaystyle \frac{{2\mathrm{}}^{}}{}}$= m ${\displaystyle {\text{원본}}_{}}$- m ${\displaystyle {\text{최종}}_{}}$ ${\frac {E}{c^{2}}=m_{\text}-m_{\text{final}}}}$

빛의 속도의 극히 큰 값인 c 때문에 질량의 작은 감소는 활동 에너지의 엄청난 방출(예를 들어 핵분열 파편의 운동 에너지)과 연관된다.이 에너지(방사선과 열의 형태로)는 반응계를 떠날 때 누락된 질량을 운반한다(총질량, 총에너지처럼 총질량은 항상 보존된다).전형적인 화학반응은 몇 개의 eV의 순서에 따라 에너지를 방출하는 반면(예를 들어 수소에 대한 전자 결합 에너지는 13.6 eV), 핵분열 반응은 일반적으로 수억 개의 eV의 순서에 따라 에너지를 방출한다.

방출된 에너지의 평균값과 방출된 중성자의 수로 아래에 두 가지 전형적인 핵분열 반응을 나타낸다.

${\displaystyle {\begin{aigned}{\ce {^{235}U + 중성자 ->}}&\ {\text{fission 조각}+2.4{\text{ 중성자}+610.9{\text{MeV}\{\ce {^{239}Pu + 중성자 ->}}}&\ {\text{fission flices}}+2.9{\text{ 중성자}+610.5{\text{MeV}\end{aigned}}$^[16]

이러한 방정식은 느리게 움직이는(열) 중성자에 의해 발생하는 전류를 위한 것이라는 점에 유의하십시오.방출되는 평균 에너지와 방출되는 중성자의 수는 입사 중성자 속도의 함수다.^[16]또한 이러한 아원자 입자들은 극도로 비활성적이기 때문에 이러한 방정식은 중성미자에서 에너지를 제외하며, 따라서 시스템에 에너지를 거의 축적하지 않는다.

핵 연쇄 반응의 시간표

신속한 중성자 수명

중성자 수명은 중성자의 방출과 중성자의 시스템 흡수 또는 중성자의 탈출 사이의 평균 시간이다.^[17]핵분열에서 직접 발생하는 중성자를 '촉진 중성자'라고 하며, 핵분열 파편의 방사성 붕괴 결과인 중성자를 '지연 중성자'라고 한다.중성자의 방출은 흔히 그 "생생"으로 간주되고, 그 이후의 흡수는 "사망"으로 간주되기 때문에 수명이라는 용어를 사용한다.열(느린-중성자) 핵분열 원자로의 경우 대표적인 순간 중성자 수명은 10초⁻⁴, 고속 핵분열 원자로의 경우 순간 중성자 수명은 10초⁻⁷ 순이다.^[16]이러한 극히 짧은 수명은 1초 안에 10,000,000,000에서 10,000,000의 중성자 수명을 통과할 수 있다는 것을 의미한다.평균(부중력 비가중성자라고도 함)^[18] 순간 중성자 수명은 원자로 노심에서의 중요도와 무관하게 모든 순간 중성자 수명을 고려한다. 유효 순간 중성자 수명은 공간, 에너지 및 각도에 걸쳐 가중된 중성자를 의미한다.

평균생성시간

평균 생성 시간인 λ은 중성자 방출에서 핵분열을 일으키는 포획까지의 평균 시간이다.^[16]평균 생성 시간은 핵분열 반응을 일으키는 중성자 흡수만 포함하기 때문에(다른 흡수 반응은 제외) 평균 생성 시간은 즉각적인 중성자 수명과 다르다.이 두 번은 다음과 같은 공식에 의해 연관된다.

${\displaystyle \Lambda ={\frac {l}{k}}}$

이 공식에서 k는 아래에 설명된 유효 중성자 곱셈 계수다.

유효 중성자 곱셈 계수

6 인자 공식 유효 중성자 곱셈 계수 k는 한 핵분열에서 또 다른 핵분열을 일으키는 중성자의 평균 수입니다.나머지 중성자는 비배출 반응에 흡수되거나 흡수되지 않고 계통을 떠난다.k 값은 핵 연쇄 반응이 어떻게 진행되는지를 결정한다.

• k < 1 (하위임계):이 시스템은 연쇄 반응을 지속할 수 없으며, 연쇄 반응의 시작은 시간이 지남에 따라 소멸된다.시스템에서 유도되는 모든 핵분열에서 평균 총 1/(1 - k)의 핵분열이 발생한다.제안된 미임계 원자로는 중성자 선원이 제거되었을 때 외부 중성자 선원에 의해 지속되는 핵반응이 "전환"될 수 있다는 사실을 이용한다.이것은 어느 정도 고유의 안전성을 제공한다.
• k = 1(임계):모든 핵분열은 평균 1회의 핵분열을 더 일으켜 일정한 핵분열(및 전력) 수준을 갖게 된다.원자력 발전소는 전력 수준이 높아지거나 낮아지지 않는 한 k = 1로 가동한다.
• k > 1 (초임계):물질의 모든 핵분열에서, 다음 평균 생성 시간(λ) 후에 "k"가 발생할 가능성이 있다.$그{\displaystyle {}^{}}$ 결과, 핵분열 반응의 수는 e${\displaystyle {(\mathrm{k}}^{}}$-${\displaystyle {}^{}}$1 ) ${\displaystyle t^{}}$/ ${\displaystyle {\lambda \mathrm{}}^{}}$ ${\$ $\}\}$ 식에 따라 기하급수적으로 증가하게 된다. 여기서 t는 경과 시간이다.핵무기는 이 상태에서 작동하도록 설계되어 있다.초임계에는 신속성과 지연성의 두 가지 하위 영역이 있다.

원자로의 동역학 및 역학을 설명할 때, 그리고 원자로 운전실무에서도 반응성의 개념을 사용하며, 임계상태로부터 원자로가 편향되는 특징을 나타낸다: ρ = (k - 1)/k.In Hour(in Hour, 때로는 ih 또는 inhr로 약칭)는 원자로의 반응도 단위다.

원자로에서 k는 실제로 열 효과(출력이 증가함에 따라 연료봉이 따뜻해지고 팽창하여 포획비율이 낮아져 k가 낮아짐)로 인해 1보다 약간 낮은 수준에서 1보다 약간 낮은 수준으로 진동한다.이것은 k의 평균값을 정확히 1로 남겨둔다.지연된 중성자는 이러한 진동의 시기에 중요한 역할을 한다.

무한 매체에서, 곱셈 인자는 4 인자 공식으로 설명될 수 있고, 무한하지 않은 매체에서 곱셈 인자는 6 인자 공식으로 설명될 수 있다.

신속하고 지연된 초임계

모든 중성자가 핵분열의 직접적인 산물로 방출되는 것은 아니다; 그 대신에 몇몇 중성자는 핵분열 파편의 방사능 붕괴 때문이다.핵분열에서 직접 발생하는 중성자를 '촉진 중성자'라고 하며, 핵분열 파편의 방사성 붕괴 결과인 중성자를 '지연 중성자'라고 한다.지연되는 중성자의 분율을 β라고 하며, 이 분율은 일반적으로 체인 반응에서 모든 중성자의 1% 미만이다.^[16]

지연된 중성자는 원자로가 단순히 중성자만 반응할 수 있는 것보다 더 느리게 반응할 수 있도록 한다.^[17]지연된 중성자가 없다면 원자로의 반응속도의 변화는 인간이 통제하기엔 너무 빠른 속도로 발생할 것이다.

k = 1과 k = 1/(1 - β) 사이의 초임계 영역은 지연 초임계(또는 지연임계)로 알려져 있다.모든 원자로가 가동되는 곳은 이 지역이다.k > 1/(1 - β)에 대한 초임계 영역은 핵무기가 운용되는 지역인 순간 초임계(또는 순간임계)로 알려져 있다.

비판적인 것에서 즉각적인 비판적인 것으로 가는 데 필요한 k의 변화는 달러로 정의된다.

중성자 곱셈의 핵무기 적용

핵분열 무기는 즉각적으로 초임계인 핵분열 연료를 필요로 한다.

주어진 질량의 핵분열 물질에 대해 k 값은 밀도를 증가시킴으로써 증가할 수 있다.중성자가 핵과 충돌할 때 이동한 거리 당 확률은 물질 밀도에 비례하므로 핵분열 물질의 밀도를 증가시키면 k가 증가할 수 있다.이 개념은 핵무기에 대한 파괴방법에 활용된다.이들 장치에서는 재래식 폭발물로 핵분열 물질의 밀도를 높인 후 핵 연쇄 반응이 시작된다.

총형 핵분열 무기에서는, 두 개의 미임계 핵연료 조각이 빠르게 결합된다.두 질량의 조합에 대한 k 값은 항상 그 성분보다 크다.차이의 크기는 물리적 방향뿐만 아니라 거리에 따라 달라진다.

핵분열 물질을 둘러싸고 있는 중성자 반사체를 사용하여 k의 값을 증가시킬 수도 있다.

일단 연료의 질량이 즉시 초임계 상태가 되면, 동력은 기하급수적으로 증가한다.그러나 남아 있는 핵분열 물질의 양이 감소할 때(즉, Fission에 의해 소비되는 경우) k가 감소하기 때문에 기하급수적인 전력 증가는 오래 지속할 수 없다.또한 폭발로 인해 남아 있는 핵분열 물질이 분해되기 때문에 폭발 중 기하학적 구조와 밀도가 변할 것으로 예상된다.

선견지

핵무기의 폭발은 핵분열 물질을 그것의 최적의 초임계 상태로 매우 빠르게 가져오는 것을 포함한다.이 과정의 일부 동안, 어셈블리는 초임계적이지만, 아직 연쇄 반응을 위한 최적의 상태는 아니다.특히 자유 중성자는 자발적 연기로 인해 소자가 큰 폭발을 일으키기 전에 핵분열 물질을 파괴하는 예비 연쇄반응을 겪게 할 수 있는데, 이것을 선견이라고 한다.^[19]

예단 확률을 낮게 유지하기 위해 비최적 조립 기간의 지속시간을 최소화하고 자발적 핵분열율이 낮은 핵분열 및 기타 물질을 사용한다.사실 물질의 조합은 초임계 조립 기간 동안 단 한 번의 자발적 핵분열도 있을 것 같지 않을 정도로 이루어져야 한다.특히 총포 방식은 플루토늄과 함께 사용할 수 없다(핵무기 설계 참조).

원전 및 연쇄반응 제어

연쇄반응은 자연적으로 기하급수적으로 증가하는 반응률(또는 감소)을 발생시키는 반면, 원자로는 반응률을 합리적으로 일정하게 유지할 수 있어야 한다.이 제어를 유지하기 위해 체인 반응 임계치는 추가 효과(예: 기계적 제어봉 또는 열팽창)에 의한 개입을 허용할 수 있을 정도로 느린 시간 스케일을 가져야 한다.따라서 모든 원자로(고속 중성자 원자로도)는 임계값을 위해 지연된 중성자에 의존한다.운전 중인 원자로는 약간 미임계상태와 약간 지연된 초임계상태 사이에서 변동하지만, 항상 즉시임계상태 이하로 유지되어야 한다.

핵발전소가 핵에 버금가는 전력의 폭발을 초래하는 핵 연쇄반응을 겪는 것은 불가능하지만, 제어되지 않은 연쇄반응에 의한 저출력 폭발(폭탄의 '피즈'로 간주될 것)도 여전히 원자로에서 상당한 피해와 용해를 초래할 수 있다.예를 들어 체르노빌 참사는 연쇄폭발을 수반했지만 그 결과는 폭탄에 비해 상대적으로 적은 열 방출로 인한 저전력 증기 폭발이었다.그러나, 원자로 단지는 공기에 노출된 흑연을 보통 연소시키는 것뿐만 아니라 열로 인해 파괴되었다.^[17]그러한 증기 폭발은 최악의 조건에서도 원자로 내의 매우 확산된 물질의 조립의 전형일 것이다.

또한 안전을 위해 다른 조치를 취할 수 있다.예를 들어 미국에서 허가받은 발전소는 반응성의 음극계수를 요구한다(이는 원자로 노심으로부터 냉각수를 제거하면 핵반응이 증가하지 않고 정지하는 경향이 있음을 의미한다).이로써 체르노빌(양극성 보이드 계수 때문이었다)에서 발생한 사고의 유형 가능성이 제거된다.그러나, 후쿠시마 제 1 원자력 재해의 경우와 같이, 원자로는 완전 정지 후에도 여전히 더 작은 폭발을 일으킬 수 있다.그러한 경우, 냉각재 유량이 상실된 경우 체인 반응이 정지된 지 하루라도 노심으로부터의 잔류 붕괴열로 인해 고온이 발생할 수 있다(SCRAM 참조).이는 물과 연료 사이에 화학반응을 일으켜 공기와 혼합한 후 폭발할 수 있는 수소가스를 발생시킬 수 있으며, 연료봉 물질은 여전히 이 과정에서 대기에 노출될 수 있기 때문에 심각한 오염 결과를 초래할 수 있다.그러나 그러한 폭발은 연쇄반응 중에 일어나는 것이 아니라 핵분열 연쇄반응이 중지된 후 방사성 베타 붕괴로 인한 에너지의 결과로서 일어난다.

참고 항목

참조

외부 링크

• 핵 체인 반응 애니메이션
• Alsos Digital Library의 핵사슬 반응에 대한 주석을 단 서지학
• 볼프강 바우어의 핵 연쇄반응 확률적 자바 시뮬레이션