시그마 바리온
Sigma baryon| 구성. |
|
|---|---|
| 통계 정보 | 페르미온 |
| 가족 | 바리온스 |
| 상호 작용 | 강, 약, 전자기 및 중력 |
| 종류들 | 3 |
| 덩어리 | |
| 스핀 | 1/2 |
| 이상함 | -1 |
| 이소스핀 | 1 |
시그마 바리온은 첫 번째 맛 생성(위 및/또는 아래 쿼크)에서 두 개의 쿼크와 더 높은 맛 생성에서 세 번째 쿼크를 가진 아원자 하드론 입자 패밀리이며, 두 개의 쿼크 향을 교환할 때 파동 함수 부호가 일정하게 유지됩니다.따라서 이들은 총 아이소스핀이 1인 중입자이며 중성일 수도 있고 +2, +1, 0 또는 -1의 기본 전하를 가질 수도 있습니다.그것들은 람다 바리온과 밀접하게 관련되어 있으며, 맛 교환 시 파동 기능의 동작만 다릅니다.
따라서 세 번째 쿼크는 기묘한(심볼 ,, a0
, a−
), 부적(심볼++
c sy, σ+
c0
c), 바닥(심볼+
b sy, σ0
b, σ−
b+
t), 탑(심볼 σ+
++
t, ,, ,) 중0
t 하나가 될 수 있다.그러나 표준 모형은 꼭대기 쿼크의 평균 수명을 약 5×[2]10초로−25 예측하기 때문에 꼭대기 시그마는 절대 관측되지 않을 것으로 예상된다.이것은 강한 상호작용의 시간표보다 약 20배 짧기 때문에 강입자를 형성하지 않는다.
목록.
이 목록에 나타나는 기호는 I(등각운동량), J(총각운동량), P(패리티), u(업쿼크), d(다운쿼크), s(이상쿼크), c(참쿼크), t(상단쿼크), b(하단쿼크), Q(전하), S(이상도), C(상단쿼크), B(상단)이다.
반입자는 표에 기재되어 있지 않지만, 모든 쿼크가 반쿼크로 변경되었을 뿐(반대되는 경우도 있다), Q, B, S, C, B t, T는 반대 부호일 것이다.빨간색으로 표시된 I, J 및 P 값은 실험을 통해 확실하게 설정되지 않았지만 쿼크 모형에 의해 예측되며 [3][4]측정값과 일치합니다.
JP =1/2+ 시그마 바리온
| 파티클 이름. | 기호. | 쿼크 내용 | 휴지질량(MeV2/c) | I | JP | 질문(e) | S | C | B★ | T | 평균 수명 | 붕괴 모드(분기 비율) |
|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
| 시그마[5] | Σ+ | u u s . | 1,189.37 ± 0.07 | 1 | 1/2+ | +1 | −1 | 0 | 0 | 0 | 8.018 ± 0.026 × 10−11 | p+ + µ0 (51.57±0.30)%) n0 + µ+ ((48.31±0.30)%) |
| 시그마[5] | Σ0 | u d s . | 1,192.642 ± 0.024 | 1 | 1/2+ | 0 | −1 | 0 | 0 | 0 | 7.4 ± 0.7 × 10−20 | λ0 + ( (100 %) |
| 시그마[5] | Σ− | d d s . | 1,197.449 ± 0.030 | 1 | 1/2+ | −1 | −1 | 0 | 0 | 0 | 1.479 ± 0.011 × 10−10 | n0 + µ− ((99.848±0.005)%) |
| 참[5] 시그마 | σ++ c(2455) | u u c . | 2,453.97 ± 0.14 | 1 | 1/2 + | +2 | 0 | +1 | 0 | 0 | 3.5 ± 0.4 × 10−22[a] | λ+ c+ + ( (100 %) |
| 참[5] 시그마 | σ+ c(2455) | u d c . | 2,452.9 ± 0.4 | 1 | 1/2 + | +1 | 0 | +1 | 0 | 0 | 1.4 × 10−22 이상[a] | λ+ c0 + ( (100 %) |
| 참[5] 시그마 | σ0 c(2455) | d d c . | 2,453.75 ± 0.14 | 1 | 1/2 + | 0 | 0 | +1 | 0 | 0 | 3.6±0.4×10−22[a] | λ+ c− + ( (100 %) |
| 하부[5] 시그마 | Σ+ b | u u b . | 5,810.56 ± 0.23 | 1 | 1/2 + | +1 | 0 | 0 | −1 | 0 | 1.31±0.13×10−22[a] | δ0 b+ + δ (우위) |
| 하부† 시그마 | Σ0 b | u d b . | 알 수 없는 | 1 | 1/2 + | 0 | 0 | 0 | −1 | 0 | 알 수 없는 | 알 수 없는 |
| 하부[5] 시그마 | Σ− b | d d b . | 5,815.2 ± 0.27 | 1 | 1/2 + | −1 | 0 | 0 | −1 | 0 | 1.24±0.13×10−22[a] | δ0 b− + δ (우위) |
| 탑† 시그마 | Σ++ t | u u t . | — | 1 | 1/2 + | +2 | 0 | 0 | 0 | +1 | — | — |
| 상부† 시그마 | Σ+ t | u d t . | — | 1 | 1/2 + | +1 | 0 | 0 | 0 | +1 | — | — |
| 상부† 시그마 | Σ0 t | d d t . | — | 1 | 1/2 + | 0 | 0 | 0 | 0 | +1 | — | — |
† ^ 표준 모델에서는 꼭대기 쿼크의 수명이 짧기 때문에 이 입자가 존재할 수 없다고 예측합니다.
^PDG가 공명폭(δ)을 보고합니다[a].대신 변환 = = ħ/ is가 표시됩니다.
^ 이름의 구체적인 값은 아직 결정되지 않았지만, δ
b(5810)에 가까울 것입니다[b].
JP = 3/2 시그마+ 바리온
| 파티클 이름. | 기호. | 쿼크 내용 | 휴지질량(MeV2/c) | I | JP | 질문(e) | S | C | B★ | T | 평균 수명 | 일반적으로 ~로 변질된다. |
|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|---|
| 시그마[6] | σ∗+ (1385) | u u s . | 1,382.8 ± 0.4 | 1 | 3/2+ | +1 | −1 | 0 | 0 | 0 | 1.84 ± 0.04 × 10−23[c] | λ+ + or 또는0 σ0 + or 또는+ σ0 + + π |
| 시그마[6] | σ∗0 (1385) | u d s . | 1,383.7 ± 1.0 | 1 | 3/2+ | 0 | −1 | 0 | 0 | 0 | 1.8 ± 0.3 × 10−23[c] | λ0 + or 또는0 σ− + or 또는+ σ− + + π |
| 시그마[6] | σ∗− (1385) | d d s . | 1,387.2 ± 0.5 | 1 | 3/2+ | −1 | −1 | 0 | 0 | 0 | 1.67 ± 0.09 × 10−23[c] | λ− + or 또는0 σ− + or 또는0 σ0 + or 또는− |
| 참[7] 시그마 | σ∗++ c(2520) | u u c . | 2,518.4 ± 0.6 | 1 | 3/2 + | +2 | 0 | +1 | 0 | 0 | 4.4 ± 0.6 × 10−23[c] | λ+ c+ + π |
| 참[7] 시그마 | σ∗+ c(2520) | u d c . | 2,517.5 ± 2.3 | 1 | 3/2 + | +1 | 0 | +1 | 0 | 0 | 3.9 × 10−23 이상[c] | λ+ c0 + π |
| 참[7] 시그마 | σ∗0 c(2520) | d d c . | 2,518.0 ± 0.5 | 1 | 3/2 + | 0 | 0 | +1 | 0 | 0 | 4.1 ± 0.5 × 10−23[c] | λ+ c− + π |
| 하부† 시그마 | Σ∗+ b | u u b . | 알 수 없는 | 1 | 3/2 + | +1 | 0 | 0 | −1 | 0 | 알 수 없는 | 알 수 없는 |
| 하부† 시그마 | Σ∗0 b | u d b . | 알 수 없는 | 1 | 3/2 + | 0 | 0 | 0 | −1 | 0 | 알 수 없는 | 알 수 없는 |
| 하부† 시그마 | Σ∗− b | d d b . | 알 수 없는 | 1 | 3/2 + | −1 | 0 | 0 | −1 | 0 | 알 수 없는 | 알 수 없는 |
| 탑† 시그마 | Σ∗++ t | u u t . | — | 1 | 3/2 + | +2 | 0 | 0 | 0 | +1 | — | — |
| 탑† 시그마 | Σ∗+ t | u d t . | — | 1 | 3/2 + | +1 | 0 | 0 | 0 | +1 | — | — |
| 탑† 시그마 | Σ∗0 t | d d t . | — | 1 | 3/2 + | 0 | 0 | 0 | 0 | +1 | — | — |
^ 표준 모델에서는 꼭대기 쿼크의 수명이 짧기 때문에 이 입자가 존재할 수 없다고 예측합니다†.
^PDG가 공명폭(δ)을 보고합니다[c].대신 변환 = = ħ/ is가 표시됩니다.
「 」를 참조해 주세요.
레퍼런스
- ^ Zyla, P. A.; et al. (Particle Data Group) (2020). "Review of Particle Physics". Progress of Theoretical and Experimental Physics. 2020 (8): 083C01. doi:10.1093/ptep/ptaa104.
- ^ Quadt, A. (2006). "Top quark physics at hadron colliders" (PDF). European Physical Journal C. 48 (3): 835–1000. Bibcode:2006EPJC...48..835Q. doi:10.1140/epjc/s2006-02631-6. S2CID 121887478.
- ^ Amsler, C.; et al. (Particle Data Group) (2008). Baryons (PDF). Lawrence Berkeley Laboratory (Report). Particle summary tables. University of California.
- ^ Körner, J.G.; Krämer, M. & Pirjol, D. (1994). "Heavy Baryons". Progress in Particle and Nuclear Physics. 33: 787–868. arXiv:hep-ph/9406359. Bibcode:1994PrPNP..33..787K. doi:10.1016/0146-6410(94)90053-1. S2CID 118931787.
- ^ a b c d e f g h Zyla, P.A.; Barnett, R.M.; Beringer, J.; Dahl, O.; Dwyer, D.A.; Groom, D.E.; et al. (Particle Data Group) (2020-08-14). "Review of Particle Physics". Progress of Theoretical and Experimental Physics. 2020 (8): 083C01. Bibcode:2020PTEP.2020h3C01P. doi:10.1093/ptep/ptaa104.
- ^ a b c Amsler, C.; et al. (Particle Data Group) (2008).
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c(2520) (PDF). Lawrence Berkeley Laboratory (Report). Particle listings. University of California.
참고 문헌
- Amsler, C.; et al. (Particle Data Group) (2008). "Review of Particle Physics" (PDF). Physics Letters B. 667 (1): 1. Bibcode:2008PhLB..667....1A. doi:10.1016/j.physletb.2008.07.018. hdl:1854/LU-685594.
- Körner, J.G.; Krämer, M. & Pirjol, D. (1994). "Heavy Baryons". Progress in Particle and Nuclear Physics. 33: 787–868. arXiv:hep-ph/9406359. Bibcode:1994PrPNP..33..787K. doi:10.1016/0146-6410(94)90053-1. S2CID 118931787.
- Aaltonen, T.; et al. (CDF Collaboration) (2007). "First Observation of Heavy Baryons
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