퀴리 온도

물리 및 재료 과학에서 퀴리 온도(Curie temperature, T_C)는 특정 물질이 영구 자기 특성을 잃는 온도이며, 대부분의 경우 유도 자기로 대체될 수 있습니다.퀴리 온도는 자력이 ^[1]임계 온도에서 손실된다는 것을 보여준 피에르 퀴리의 이름을 따서 붙여졌다.

자력의 힘은 자기 모멘트, 즉 전자의 각 운동량과 스핀에서 비롯된 원자 내의 쌍극자 모멘트에 의해 결정됩니다.재료는 온도에 따라 다른 고유 자기 모멘트의 구조를 가지고 있습니다. 퀴리 온도는 재료의 고유 자기 모멘트가 방향을 바꾸는 임계 지점입니다.

영구 자성은 자기 모멘트의 정렬에 의해 발생하며, 무질서한 자기 모멘트가 인가된 자기장에서 강제로 정렬될 때 유도 자성이 생성됩니다.예를 들어, 주문된 자기 모멘트(강자성, 그림 1)는 퀴리 온도에서 변화하고 무질서(패러매틱, 그림 2)가 됩니다.자연 자성은 퀴리 온도 이하에서만 발생하므로 온도가 높을수록 자석이 약해집니다.퀴리 온도 이상의 자화율은 퀴리 온도에서 계산할 수 있다.퀴리의 법칙에서 파생된 바이스의 법칙.

강자성 재료 및 상사성 재료와 유사하게 퀴리 온도는 강유전체와 부전자성 사이의 상전이를 설명하는 데 사용될 수도 있습니다.이 문맥에서 오더 파라미터는 온도가 퀴리온도 이상으로 상승할 때 유한값에서 0으로 변하는 전기편파입니다.

재료의^[2][3][4] 퀴리 온도

재료.	퀴리 온도(K)	°C	화씨
철(Fe)	1043	770	1418
코발트(Co)	1400	1130	2060
니켈(Ni)	627	354	669
가돌리늄(Gd)	292	19	66
디스프로슘(Dy)	88	−185.2	−301.3
망간 비스무트화물(MnBi)	630	357	674
안티몬화망간(MnSb)	587	314	597
크롬(IV) 산화물(CrO2)	386	113	235
비화망간(MnAs)	318	45	113
산화유로피움(EuO)	69	−204.2	−335.5
산화철(III23)	948	675	1247
철(II,III) 산화물(FeOFeO23)	858	585	1085
NiO-FeO23	858	585	1085
CuO-FeO23	728	455	851
MgO-FeO23	713	440	824
MnO-FeO23	573	300	572
이트륨 철가넷(YFeO3512)	560	287	548
네오디뮴 자석	583–673	310–400	590–752
알니코	973–1133	700–860	1292–1580
사마리움-코발트 자석	993–1073	720–800	1328–1472
스트론튬 페라이트	723	450	842

자기 모멘트

자기 모멘트는 전자_l 각운동량을 구성하는^[5] 원자 내의 영구 쌍극자 모멘트로, 여기서 m은_e 전자의_l 질량_e, μ는 자기모멘트, l은 각운동량이다. 이 비율을 자이로자기비라고 한다.

원자의 전자는 자신의 각운동량과 핵 주위의 궤도운동량으로부터 자기모멘트를 제공한다.핵으로부터의 자기 모멘트는 ^[6]전자로부터의 자기 모멘트와는 대조적으로 중요하지 않다.열 기여는 높은 에너지 전자가 쌍극자 간의 정렬을 방해하고 파괴하는 결과를 초래합니다.

강자성, 상사성, 강자성 및 반강자성 재료는 서로 다른 고유 자기 모멘트 구조를 가지고 있다.재료의 특정 퀴리 온도(T_C)에서 이러한 특성은 변화합니다.반강자성에서 상사성으로(또는 그 반대) 전환은 퀴리 온도와 유사한 Néel 온도(T)에서_N 발생합니다.

아래C T	T이상C
강자성	↔ 상사성
페리마그네틱	↔ 상사성
아래N T	T이상N
반강자성	↔ 상사성

• 재료의 자기 모멘트 방향
• 

  강자성:강자성 재료의 자기 모멘트는 인가된 자기장이 없을 때 같은 크기로 정렬됩니다.

• 

  파라자성:상사성 재료의 자기 모멘트는 인가된 자기장이 없을 때 무질서하고 인가된 자기장이 있을 때 순서가 매겨집니다.

• 

  페리마그네틱:페리마그네틱 재료의 자기 모멘트는 인가된 자기장이 없을 때 반대 방향으로 정렬되는 크기가 서로 다릅니다(두 가지 다른 유형의^{[clarification needed]} 자기 이온을 포함하는 결정 때문에).

• 

  반강자성:반강자성 재료의 자기 모멘트는 크기가 동일하지만 자기장이 인가되지 않으면 반대로 정렬됩니다.

퀴리 온도에서 특성이 변화하는 자기 모멘트를 가진 재료

강자성, 상사성, 강자성 및 반강자성 구조는 고유 자기 모멘트로 구성됩니다.구조 내의 모든 전자가 쌍을 이루면, 이러한 모멘트는 서로 반대되는 스핀과 각진 모멘타로 인해 상쇄됩니다.따라서 자기장이 적용되어도 이러한 재료는 특성이 다르고 퀴리 ^[7][8]온도가 없습니다.

상사성

물질은 퀴리 온도보다 상위에만 상사성을 띤다.상사성 재료는 자기장이 없을 때는 비자성 재료이고, 자기장이 인가될 때는 자성 재료이다.자기장이 존재하지 않으면 물질은 자기 모멘트를 흐트러뜨립니다.즉, 자기 모멘트는 비대칭이며 정렬되지 않습니다.자기장이 존재하는 경우, 자기 모멘트는 일시적으로 인가된 ^[9][10]자기장과 평행하게 재배치됩니다. 자기 모멘트는 대칭적이고 ^[11]정렬됩니다.같은 방향으로 정렬되는 자기 모멘트가 유도 자기장을 ^[11][12]발생시킵니다.

상사성의 경우, 인가된 자기장에 대한 이 반응은 양성이며 ^[7]자기 감수성으로 알려져 있습니다.자기 민감도는 무질서 ^[13]상태의 경우 퀴리 온도 이상에만 적용됩니다.

상사성(Qurie 온도를 가진 물질)의 원천은 다음과 같다.^[14]

• 짝이 없는 전자를 가진 모든 원자
• 전자에 불완전한 내부 껍데기를 가진 원자
• 활성산소
• 금속.

퀴리 온도 이상에서는 원자가 들뜨고 스핀 배향은^[8] 랜덤화되지만 인가된 장에 의해 재배치될 수 있다. 즉, 재료는 상사성이 된다.퀴리 온도 이하에서는 내적 구조가 상전이를 ^[15]거치고 원자가 정렬되며 재료는 ^[11]강자성을 띤다.상사성 물질의 유도 자기장은 강자성 물질의 ^[15]자기장에 비해 매우 약하다.

강자성

재료는 대응하는 퀴리 온도보다 낮은 강자성 물질입니다.강자성 재료는 인가된 자기장이 없을 때 자성을 띤다.

자기장이 없을 때 재료는 순서가 정해진 자기 모멘트의 결과인 자발적 자화를 가집니다. 즉, 강자성의 경우 원자는 대칭이며 영구 자기장을 생성하는 동일한 방향으로 정렬됩니다.

자기 상호작용은 교환 상호작용에 의해 함께 유지된다. 그렇지 않으면 열장애는 자기 모멘트의 약한 상호작용을 극복할 것이다.교환 상호작용은 평행 전자가 동일한 시점을 점유할 확률이 0이므로 ^[16]물질에서 선호되는 평행 정렬을 의미합니다.볼츠만 인자는 상호작용하는 입자가 같은 ^[17]방향으로 정렬되는 것을 선호하기 때문에 많은 기여를 합니다.이로 인해 강자석은 강한 자기장과 약 1,000K(730°^[18]C)의 높은 퀴리 온도를 갖게 됩니다.

퀴리 온도 아래에서 원자는 정렬되고 평행하며 자연 자성을 일으킵니다. 이 물질은 강자성 물질입니다.퀴리 온도 이상에서는 원자가 상전이를 ^[15]겪을 때 질서 있는 자기 모멘트를 잃기 때문에 물질은 상사성입니다.

페리마그네틱

재료는 해당 퀴리 온도보다 낮은 페리 자성을 가집니다.페리마그네틱 재료는 인가된 자기장이 없을 때 자성을 띠며 두 개의 다른 ^[19]이온으로 구성되어 있습니다.

때 자기장이 존재하지 않는 물질, 즉 페리 자성을 위한 하나의 ion's[해명 필요한]자기 순간들을 한 방향으로 향하고 특정 크기와 다른 이온의 자기 순간들과 함께 위기를 맞아 반대 방향에서 dif과 정렬 조정된다 순서 자기 순간의 결과는 자발 자화를 가지고 있다.ferent 크기입니다.자기 모멘트가 반대 방향으로 서로 다른 크기를 가지기 때문에 여전히 자발적인 자기장이 ^[19]존재하며 자기장이 존재합니다.

강자성 물질과 마찬가지로 자기 상호작용은 교환 상호작용에 의해 함께 유지됩니다.그러나 모멘트의 방향은 서로 ^[19]모멘텀을 빼서 순 모멘텀을 생성하는 반평행적입니다.

퀴리 온도 아래에서 각 이온의 원자는 서로 다른 운동량과 반평행으로 정렬되어 자발적 자성을 일으킵니다. 이 물질은 페리마그네틱입니다.퀴리 온도 이상에서는 원자가 상전이를 ^[19]거치면서 질서 있는 자기 모멘트를 잃기 때문에 물질은 상사성입니다.

반강자성 및 Néel 온도

재료는 대응하는 Néel 온도 또는 자기 주문 온도(T_N)보다 낮은 반강자성만을 가집니다.이는 Néel 온도보다 높은 퀴리 온도와 유사하며 물질이 상전이를 거쳐 상사성을 띠게 됩니다.즉,^[20] 열 에너지는 물질 내의 미세한 자기 질서를 파괴할 수 있을 정도로 커집니다.1970년 노벨 물리학상을 받은 루이 네엘(1904-2000)의 이름을 따서 붙여졌다.

이 재료는 서로 반대 방향으로 정렬된 동일한 자기 모멘트를 가지며, Néel 온도 미만의 모든 온도에서 0의 자기 모멘트와 0의 순 자기 모멘트를 생성합니다.반강자성 재료는 인가된 자기장이 없거나 없을 때 약하게 자성을 띤다.

강자성 물질과 유사하게, 자기 상호작용은 교환 상호작용에 의해 함께 유지되며, 열적 장애가 자기 ^[16][21]모멘트의 약한 상호작용을 극복하는 것을 방지합니다.무질서가 발생할 때는 Néel ^[21]온도에서 발생합니다.

아래는 여러 ^[22]재료의 Néel 온도입니다.

물질.	네일 온도(K)
MnO	116
MnS	160
MnTe	307
MnF2	67
FeF2	79
FeCl2	24
FEI2	9
FeO	198
FeOCL	80
CrCl2	25
CrI2	12
CoO	291
NiCl2	50
NiI2	75
NiO	525
KFeO2	983[23]
Cr	308
Cr2O3	307
Nd5Ge3	50

퀴리-바이스 법칙

퀴리-바이스 법칙은 퀴리의 법칙을 개작한 것이다.

퀴리-와이스 법칙은 평균장 근사에서 도출된 단순한 모델이며, 이는 해당 퀴리 온도 T보다_C 훨씬 큰 재료 온도 T에 대해 잘 작동한다는 것을 의미합니다.단,^[24] 원자간_C 국지적인 변동으로 인해 퀴리점 바로 부근의 자화율 δ는 설명하지 못한다.

퀴리의 법칙도 퀴리의 법칙도 아니고...바이스법은 T<T를_C 지지한다.

상사성 ^[25]물질에 대한 퀴리의 법칙:

$\displaystyle \chi = flac {M} {H} = flac {M\mu _{0} {B} = flac {C} {T}}}$

정의.
χ	자화율; 물질에 가해지는 자기장의 영향
M	단위 부피당 자기 모멘트
H	거시적 자기장
B	자기장
C	재료 특이 퀴리 상수

${\displaystyle C=blac {mu _{0}\mathrm {B}^{2}}{3k_{\mathrm {B}}}N_{A}g^{2}J(J+1)}$^[26]

${\displaystyle N_{A}}$	아보가드로 수
µ0	자유 공간의 투과성주의: CGS의 유닛은 [27]1로 간주됩니다.
g	랑데 G-인자
J(J + 1)	불완전한 원자 껍질 내의 정지 상태에 대한 고유 상태 J의 고유값(쌍이2 없는 전자)
µB	보어 마그네톤
kB	볼츠만 상수
전자기	단위 볼륨당 N개의 자기 모멘트 수

퀴리-그런 다음 Weiss 법칙은 퀴리의 법칙에서 파생됩니다.

$(\displaystyle \chi = flac {C} {T-T_{\mathrm {C}}}})$

여기서:

${\displaystyle T_{\mathrm {C}}=sqrac {C\lambda}{\mu _{0}}}$

θ는 바이스 분자장 ^[26][28]상수이다.

완전한 파생상품에 대해서는 퀴리를 참조한다.바이스법.

물리

위로부터 퀴리 온도에 접근

퀴리로서-바이스 법칙은 근사치이며, 온도 T가 재료의 퀴리 온도_C T에 근접할 때 보다 정확한 모델이 필요합니다.

자화율은 퀴리 온도 이상입니다.

임계 지수 δ를 가진 자기 감수성에 대한 임계 거동의 정확한 모델:

$(\displaystyle\chi\sim{frac{1}{\mathrm {C}})^{\gamma}}}}$

재료 간 임계 지수는 다르며 평균장 모델의 경우 θ = ^[29]1로 간주됩니다.

온도는 자기 감수성에 반비례하기 때문에 T가 T에 가까워지면_C 분모는 0이 되는 경향이 있고 자기 감수성은 무한에 가까워져 자력이 발생한다.이것은 강자성 및 강자성 ^[30][31]물질의 특성인 자발적 자기입니다.

아래로부터 퀴리 온도에 접근

자성은 온도에 따라 달라지며 자연 자성은 퀴리 온도 이하에서 발생합니다.임계 지수 β를 가진 자발적 자기에 대한 임계 거동의 정확한 모델:

${\displaystyle M\sim (T_{\mathrm {C}}-T)^{\beta }}$

임계 지수는 β =와 같이 재료와 평균장 모델에 따라 다르다.1/2 여기서 T t_C T.^[29]

퀴리 물질로 온도가 올라가면 자연 자성은 0에 가까워집니다.

절대 제로(0 켈빈)에 가까워지고 있습니다.

강자성, 강자성 및 반강자성 물질에서 발생하는 자연 자성은 물질의 퀴리 온도로 온도가 상승함에 따라 0에 근접합니다.온도가 0 ^[32]K에 가까워짐에 따라 자연 자성은 최대가 됩니다.즉, 자기 모멘트는 완전히 정렬되어 있으며 열 교란 부족으로 인해 가장 강한 자기 강도에 있습니다.

상사성 재료에서는 열 에너지가 정렬 순서를 극복하기에 충분합니다.온도가 0 K에 가까워지면 엔트로피가 0으로 감소하며, 즉 무질서가 감소하여 물질이 질서 있게 된다.이는 인가된 자기장의 존재 없이 발생하며 열역학 ^[16]제3법칙을 따릅니다.

퀴리의 법칙과 퀴리 둘 다-온도가 0 K에 가까워지면 Weiss 법칙이 실패합니다.이는 자기 감수성에 따라 달라지기 때문에 상태가 ^[33]흐트러졌을 때만 해당됩니다.

황산 가돌리늄은 1K에서 퀴리의 법칙을 계속 만족시킨다.0과 1K 사이에서는 법칙이 유지되지 않고 퀴리 ^[34]온도에서 본질 구조에 급격한 변화가 발생합니다.

상전이의 아이징 모델

이징 모델은 수학적으로 기초하고 ±1/2 크기의 전자의 스핀으로 인한 위상 전이의 임계점을 강자성 순서로 분석할 수 있습니다.스핀은 구조에서 인접한 쌍극자 전자와 상호작용하며, 여기서 이싱 모델은 서로의 ^[35][36]동작을 예측할 수 있습니다.

이 모델은 위상 전이의 개념을 해결하고 이해하며, 이에 따라 퀴리 온도를 해결하는 데 중요합니다.그 결과 퀴리 온도에 영향을 미치는 많은 다른 의존성을 분석할 수 있다.

예를 들어, 표면 및 벌크 특성은 스핀의 정렬 및 크기에 따라 달라지며, 이징 모델은 이 시스템의 자기 효과를 결정할 수 있습니다.

1D에서는 자기 순서 위상 전이를 위한 퀴리(임계) 온도가 0인 것으로 확인됩니다. 즉, T = 0에서 자기 순서가 차지하는 것으로 확인됩니다. 2D에서는 임계 온도, 예를 들어 유한 자화를 해결하여 계산할 수 있습니다.

${\displaystyle M=(1-\sinh ^{-4}(2\display J)}^{1/8}> 0.}$

Weiss 도메인, 표면 및 벌크 퀴리 온도

재료 구조는 와이스 ^[37]도메인이라고 불리는 도메인으로 분리된 고유의 자기 모멘트로 구성됩니다.이것은 도메인이 잠재적으로 서로 ^[37]균형을 맞출 수 있기 때문에 강자성 물질이 자연 자성을 가지지 않게 할 수 있습니다.따라서 입자 위치는 재료의 주요 부분(벌크)과 표면 주변의 방향이 다를 수 있습니다.이 특성은 퀴리 온도에 직접적인 영향을 미칩니다.^[38] 퀴리 온도에 대한 벌크 퀴리 온도_B T와 다른 표면 퀴리 온도_S T가 있을 수 있습니다.

이렇게 하면 메인 상태가 흐트러졌을 때 퀴리 표면 온도가 벌크 퀴리 온도보다 강자성 온도가 높아집니다.순서부여 상태와 순서부여 상태가 ^[35]동시에 발생합니다.

표면 및 부피 특성은 Ising 모델로 예측할 수 있으며 전자 포획 분광법을 사용하여 전자 스핀과 물질 표면의 자기 모멘트를 검출할 수 있습니다.부피 및 표면 온도에서 평균 총 자성을 취하여 재료에서 퀴리 온도를 계산하고, 부피가 ^[35][39]더 많은 기여를 합니다.

전자의 각 운동량은 +θ/2 또는 -θ/2인데, 이는 전자에 특정 크기의 자기 모멘트를 주기 때문입니다. 즉, 보어 마그네톤입니다.^[40]전류 루프에서 핵 주위를 도는 전자는 보어 마그네톤과 자기 양자 ^[40]수에 의존하는 자기장을 생성합니다.따라서 자기모멘트는 각운동량과 궤도운동량 사이에 관련되며 서로 영향을 미친다.각운동량은 ^[41]궤도보다 자기모멘트에 두 배 더 기여한다.

희토류 금속으로 궤도 각운동량이 높은 터비움의 경우 자기모멘트가 부피온도 이상의 순서에 영향을 미칠 정도로 강합니다.표면에서 이방성이 높은 것으로 알려져 있으며, 즉 한 방향으로 향하게 되어 있습니다.표면은 퀴리 온도(219K)보다 높은 강자성을 유지하며 부피가 반강자성을 띠며, 높은 온도에서는 표면이 부피 Néel 온도(230K)보다 반강자성을 띠며, 온도 상승에 따라 완전히 무질서하고 상사성을 띠게 됩니다.부피의 이방성은 자기 모멘트가 다르게 정렬되거나 상사성 ^[38][42]물질에서 정렬되기 때문에 이러한 위상 변화 바로 위의 표면 이방성과 다릅니다.

재료의 퀴리 온도 변경

복합 재료

복합 재료, 즉 특성이 다른 다른 재료로 구성된 재료는 퀴리 온도를 변경할 수 있습니다.예를 들어, 은이 함유된 복합체는 결합에서 산소 분자를 위한 공간을 만들 수 있으며, 이는 결정 격자가 작지 않기 때문에 퀴리 온도를^[43] 낮출 수 있습니다.

복합 재료의 자기 모멘트의 정렬은 퀴리 온도에 영향을 미칩니다.재료 모멘트가 서로 평행할 경우 퀴리 온도가 증가하고 수직일 경우 퀴리 온도가 낮아집니다^[43]. 정렬을 파괴하기 위해 열 에너지가 더 많이 또는 더 적게 필요하기 때문입니다.

다른 온도에서 복합 재료를 준비하면 퀴리 ^[44]온도가 서로 다른 최종 구성이 될 수 있습니다.물질을 도핑하는 것도 퀴리 ^[44]온도에 영향을 줄 수 있습니다.

나노 복합 재료의 밀도는 퀴리 온도를 변화시킵니다.나노 콤포지트는 나노 규모의 콤팩트한 구조물이다.이 구조는 높은 부피와 낮은 부피 퀴리 온도로 구성되지만 평균 필드 퀴리 온도는 1개뿐입니다.벌크 온도가 낮을수록 평균 필드 퀴리 온도가 낮아지고 벌크 온도가 높을수록 평균 필드 퀴리 온도가 크게 높아집니다.하나 이상의 차원에서는 자기 모멘트가 질서 있는 ^[39]구조를 극복하기 위해 더 많은 열에너지를 필요로 하기 때문에 퀴리 온도가 증가하기 시작합니다.

입자 크기

물질의 결정 격자에 있는 입자의 크기는 퀴리 온도를 변화시킵니다.입자(나노입자)의 크기가 작기 때문에 전자 스핀의 변동이 심해져 입자 크기가 작아지면 퀴리 온도가 급격히 낮아져 무질서를 일으킨다.입자의 크기도 이방성에 영향을 미쳐 정렬이 불안정해지기 때문에 자기 ^[35][45]모멘트가 흐트러집니다.

이것의 극단점은 작은 강자성 입자에서만 발생하는 초패러매트릭입니다.이 현상에서 변동은 매우 큰 영향을 미쳐 자기 모멘트가 불규칙하게 방향을 바꿔 무질서를 일으킨다.

나노 입자의 퀴리 온도는 또한 결정 격자 구조의 영향을 받습니다: 체심 입방체(BCC), 면심 입방체(FCC), 육각 구조(hcp) 모두 인접한 전자 스핀에 반응하는 자기 모멘트로 인해 퀴리 온도가 다릅니다.fcc와 hcp는 구조가 더 촘촘하고 그 결과 자기 모멘트가 ^[35]서로 가까워질수록 더 강한 영향을 미치기 때문에 BCC보다 퀴리 온도가 높아집니다.이것은, 구조내에서 가장 가까운 인접 입자의 수인 코디네이션 번호라고 불립니다.이는 온도가 퀴리 온도에 근접할 때 표면 중요도가 낮아지는 부피보다 재료 표면의 좌표값이 낮음을 나타냅니다.소형 시스템에서는 표면의 좌표 수치가 더 크고 자기 모멘트가 시스템에 더 ^[35]큰 영향을 미칩니다.

입자의 변동은 미미할 수 있지만, 가장 가까운 이웃 입자와 반응하기 때문에 결정 격자의 구조에 크게 의존합니다.평행한 방향의 자기 모멘트가 선호되고 따라서 교란과 무질서가 적기 때문에 변동은 교환 상호작용의^[45] 영향을 받습니다. 따라서 구조가 조밀할수록 자기력이 강해지고 퀴리 온도가 높아집니다.

압력.

압력은 물질의 퀴리 온도를 변화시킵니다.결정 격자에 압력이 증가하면 시스템의 부피가 감소합니다.압력은 움직임이 증가하여 자기 모멘트의 순서를 교란시키는 것에 따라 입자의 운동에너지에 직접 영향을 미칩니다.이는 입자의 운동 에너지를 증가시키고 자기 모멘트와 ^[46]자기장의 순서를 파괴하기 때문에 온도와 유사하다.

압력은 상태 밀도(DOS)^[46]에도 영향을 미칩니다.여기서 DOS는 감소하여 시스템에서 사용 가능한 전자 수가 감소합니다.이는 전자 스핀에 따라 자기 모멘트가 감소하는 결과로 이어집니다.이 때문에 퀴리온도는 낮아질 것으로 예상되지만 상승한다.이것은 교환 상호작용의 결과입니다.교환 상호작용은 정렬된 병렬 자기 모멘트를 선호하는데, 이는 전자가 시간에^[16] 동일한 공간을 점유할 수 없기 때문이고 부피가 감소하기 때문에 증가하기 때문에 퀴리 온도는 압력에 따라 증가한다.퀴리 온도는 운동 에너지와 ^[46]DOS에 대한 의존성의 조합으로 구성됩니다.

또한 입자의 농도는 압력이 가해질 때 퀴리 온도에 영향을 미치며, 농도가 일정 ^[46]퍼센트 이상일 때 퀴리 온도의 저하를 초래할 수 있습니다.

궤도순서

궤도 순서는 물질의 퀴리 온도를 변화시킵니다.적용된 변형을 ^[47]통해 궤도 순서를 제어할 수 있습니다.이는 물질 내부에서 단일 전자 또는 쌍으로 구성된 전자의 파동을 결정하는 기능이다.전자가 어디에 위치할지에 대한 확률을 제어할 수 있으면 퀴리 온도를 변경할 수 있습니다.예를 들어 결정격자 ^[47]내에서 균주를 가함으로써 비국재화 전자를 동일 평면상으로 이동할 수 있다.

퀴리 온도는 전자가 같은 평면에서 함께 채워져 있기 때문에 크게 상승하는 것으로 보이며, 교환 상호작용에 의해 강제로 정렬되어 낮은 온도에서 열 장애를 방지하는 자기 모멘트의 강도를 증가시킵니다.

강유전체 재료의 퀴리 온도

강자성 재료 및 상사성 재료와 마찬가지로, 퀴리 온도_C(T)라는 용어는 강유전체 재료가 부전자로 이행하는 온도에도 적용된다.따라서 T는_C 1차 또는 2차 상변화가 발생함에 따라 강유전체 물질이 자연편광을 상실하는 온도이다.2차 천이의 경우 유전율의 최대값을 정의하는 퀴리 와이스 온도₀ T는 퀴리 온도와 같다.단, 1차 ^[48]천이 시 퀴리 온도는 T보다₀ 10K 높을 수 있습니다.

아래C T	T이상C[49]
강유전체	↔ 유전체(패럴 유전체)
반강유전체	↔ 유전체(패럴 유전체)
페리렉트릭	↔ 유전체(패럴 유전체)
헬리렉트릭	↔ 유전체(패럴 유전체)

강유전체 및 유전체

재료는 해당하는 전이 온도₀ ^[50]T보다 낮은 강유전체입니다.강유전체 재료는 모두 열전성이기 때문에 구조가 비대칭이기 때문에 자연 전기 분극이 발생합니다.

강유전체 물질의 편광은 이력(그림 4)의 영향을 받습니다. 즉, 강유전체 물질의 과거 상태와 현재 상태에 따라 달라집니다.전기장이 적용되면 다이폴이 정렬되고 편광 상태가 생성되며, 전기장이 제거될 때 편광 상태가 유지됩니다.히스테리시스 루프는 온도에 따라 달라지며, 그 결과 온도가 상승하여 T에 도달하면₀ 두 곡선은 유전체 편광에 표시된 것처럼 하나의 곡선이 됩니다(그림 5).^[51]

상대 유전율

퀴리 수정판 -와이스 법칙은 상대 유전율이라고도 하는 유전율에 ^[48][52]적용됩니다.

${\displaystyle \silon =\silon _{0}+{\frac {C}{T-T_{\mathrm {0}}}}}}.}$

적용들

열에 의한 강자성-패러매틱 천이는 새로운 데이터의 삭제 및 기입을 위해 자기광학기억매체에 이용된다.유명한 예로는 Sony Minidisc 포맷과 지금은 사용되지 않는 CD-MO 포맷이 있습니다.퀴리 포인트 전자석은 고속 증식로의 수동적 안전 시스템에서 작동 메커니즘에 대해 제안되고 테스트되었으며, 퀴리 ^[53]포인트 이상으로 작동 메커니즘이 가열될 경우 제어봉이 원자로 노심에 낙하된다.다른 용도로는 납땜 ^[54]다리미의 온도 제어, 온도 ^[55]변화에 대한 회전 속도계 발전기의 자기장 안정화 등이 있습니다.

「 」를 참조해 주세요.

• 강유전체 – 특정 결정성 물질의 특성
• 퀴리의 법칙 – 상사성 물질에서 적용된 자기장 및 온도와 자화의 관계
• 홉킨슨 효과 – 강자성 또는 강자성 재료의 특징

메모들

레퍼런스

외부 링크

• 강자성 퀴리 포인트M.I.T. 월터 르윈의 동영상