광이온화

Photoionization
광이온화는 한때 보이지 않던 필라멘트를 깊은 공간에서 [1]빛나게 하는 과정이다.

광이온화원자 또는 분자[2]광자의 상호작용으로 이온이 형성되는 물리적 과정이다.

횡단면

광자와 원자 또는 분자 사이의 모든 상호작용이 광이온화를 초래하지는 않을 것이다.광이온화 확률은 광자의 에너지(파수에 비례하는)와 고려 중인 종에 따라 달라지는 종의 광이온화 단면적 단면과 관련이 있다.분자의 경우 지면상태 분자와 타깃 이온 사이의 프랑크-콘돈 인자를 조사함으로써 광이온화 단면을 추정할 수 있다.이온화 역치 미만의 광자 에너지의 경우 광이온화 단면은 0에 가깝다.그러나 펄스 레이저의 발달로 다광자 이온화가 일어날 수 있는 매우 강렬하고 일관된 빛을 내는 것이 가능해졌다.한층 더 높은 강도(적외선 또는 가시광선 약 1015~1016 W2/cm)에서는 장벽 억제[3] 이온화 및 재캐터링[4] 이온화 비교란 현상이 관찰된다.

다광자 이온화

이온화 역치 이하의 에너지의 몇 개의 광자는 실제로 그들의 에너지를 결합하여 원자를 이온화할 수 있다.이 확률은 필요한 광자의 수에 따라 급격히 감소하지만, 매우 강한 펄스 레이저의 개발은 여전히 그것을 가능하게 합니다.섭동 상태(광주파수에서14 약 102 W/cm 이하)에서 N 광자를 흡수할 확률은 레이저 광강도 IN [5]따라 달라진다.강도가 높을 경우 AC 스타크 [6]효과로 인해 이 의존성은 무효가 됩니다.

REMPI(Resonance-enhanced Multiphoton Ionization)는 원자 및 소분자분광법에 적용되는 기술로, 조정 가능한 레이저를 사용하여 들뜬 중간 상태에 접근할 수 있습니다.

역치 이상 이온화(ATI)[7]는 다광자 이온화의 연장선상에서 원자를 이온화하는 데 실제로 필요한 것보다 더 많은 광자가 흡수됩니다.초과 에너지는 방출된 전자에 역치 이온화의 일반적인 경우보다 더 높은 운동 에너지를 제공합니다.보다 정확하게 말하면, 시스템은 광자 에너지로 분리된 광전자 스펙트럼에 여러 개의 피크를 갖게 되는데, 이는 방출된 전자가 정상(광자 수가 가장 적은) 이온화 사례보다 더 많은 운동 에너지를 가지고 있음을 나타낸다.표적에서 방출되는 전자는 더 많은 운동 [citation needed]에너지를 가진 광자에너지의 대략적인 수를 가질 것이다.

터널 이온화

레이저 강도가 다광자 이온화가 일어나는 상태에 비해 더 높거나 더 긴 파장을 적용하면 준정적 접근법을 사용할 수 있으며 결합 상태와 콘티 사이의 비교적 낮고 좁은 장벽만 있는 방식으로 원자 전위의 왜곡을 초래할 수 있다.nuum 상태는 그대로입니다.그러면, 전자는 이 장벽을 통과하거나 더 큰 왜곡을 위해 터널을 뚫을있습니다.이러한 현상을 터널 이온화오버더 배리어 이온화라고 합니다.

「 」를 참조해 주세요.

레퍼런스

  1. ^ "Hubble finds ghosts of quasars past". ESA/Hubble Press Release. Retrieved 23 April 2015.
  2. ^ IUPAC, 화학 용어집, 제2판('골드북') (1997).온라인 수정판: (2006–) "포토이온화".doi:10.1351/goldbook.P04620
  3. ^ Delone, N. B.; Krainov, V. P. (1998). "Tunneling and barrier-suppression ionization of atoms and ions in a laser radiation field". Physics-Uspekhi. 41 (5): 469–485. Bibcode:1998PhyU...41..469D. doi:10.1070/PU1998v041n05ABEH000393. S2CID 94362581.
  4. ^ Dichiara, A.; et al. (2005). "2005 Quantum Electronics and Laser Science Conference". Proceedings of the Quantum Electronics and Laser Science Conference. Vol. 3. Optical Society of America. pp. 1974–1976. doi:10.1109/QELS.2005.1549346. ISBN 1-55752-796-2.
  5. ^ Deng, Z.; Eberly, J. H. (1985). "Multiphoton absorption above ionization threshold by atoms in strong laser fields". Journal of the Optical Society of America B. 2 (3): 491. Bibcode:1985JOSAB...2..486D. doi:10.1364/JOSAB.2.000486.
  6. ^ Protopapas, M; Keitel, C H; Knight, P L (1 April 1997). "Atomic physics with super-high intensity lasers". Reports on Progress in Physics. 60 (4): 389–486. Bibcode:1997RPPh...60..389P. doi:10.1088/0034-4885/60/4/001.
  7. ^ Agostini, P.; et al. (1979). "Free-Free Transitions Following Six-Photon Ionization of Xenon Atoms". Physical Review Letters. 42 (17): 1127–1130. Bibcode:1979PhRvL..42.1127A. doi:10.1103/PhysRevLett.42.1127.

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