레이더 단면

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레이더 시그니처(RCS)라고도 불리는 레이더 단면(Radar signature)은 레이더에 의해 물체가 얼마나 탐지 가능한지를 측정한 것이다.RCS가 크면 물체가 더 쉽게 검출된다는 것을 나타낸다.^[1]

물체는 제한된 양의 레이더 에너지를 소스로 반사한다.이에 영향을 미치는 요인은 다음과 같다.^[1]

• 표적이 만들어지는 다음과 같다.
• 조명 레이더 신호의 파장에 상대적인 대상의 크기
• 대상의 절대 크기
• 입사각(레이더 빔이 대상의 특정 부분을 타격하는 각도, 대상의 형태와 레이더 선원에 대한 방향에 따라 달라짐)
• 반사각(반사 빔이 표적 타격 부분을 벗어나는 각도, 입사 각도에 따라 달라짐)
• 대상 방향과 관련하여 전송된 방사선과 수신된 방사선의 양극화

목표물을 검출하는 데 중요한 반면, 방출체의 강도와 거리는 RCS의 계산에 영향을 미치는 요인이 아니다. RCS는 목표물의 반사율의 속성이기 때문이다.

레이더 단면은 광범위한 범위의 비행기를 탐지하는 데 사용된다.예를 들어 스텔스 항공기(탐지성이 낮도록 설계됨)는 높은 RCS(베어 메탈, 둥근 서팩)를 갖는 여객기와는 달리 낮은 RCS(흡수성 페인트, 평탄한 표면, 선원을 향해 신호를 반사하도록 특별히 각진 표면 등)를 제공하는 설계 특징을 갖는다.es는 엔진, 안테나 등과 같은 많은 돌출부, 소스로의 신호를 효과적으로 반사할 수 있도록 보장된다.RCS는 레이더 스텔스 기술 개발에 필수적이며, 특히 항공기와 탄도 미사일과 관련된 응용 분야에서 그러하다.^[2]현재 군용기에 대한 RCS 데이터는 가장 높은 기밀로 분류된다.

경우에 따라서는 지상의 많은 물체가 포함된 지역을 살펴보는 것이 관심이다.그러한 상황에서는 단위 면적당 물체 집합의 평균 레이더 단면인 차등 산란 계수⁰(표준화된 레이더 단면 또는 백스캐터 계수("시그마 nought"라고도 함)라고 하는 관련 양을 사용하는 것이 유용하다.

${\displaystyle \sigma ^{0}=\left\langle {{RCS_{i}}\{A_}}\right\angle }}}$

여기서:

• RCS는_i 특정 물체의 레이더 단면이다.
• A는_i 그 물체와 연관된 지상의 영역이다.^[3]

정의

비공식적으로, 물체의 RCS는 완벽하게 반사되는 구의 단면 영역으로, 문제의 물체와 동일한 강도 반사를 생성한다. (이 상상의 구의 더 큰 크기는 더 강한 반사를 생성한다.)따라서, RCS는 추상적이다: 물체의 레이더 단면적은 반드시 물체의 물리적 단면 영역과 직접적인 관계를 가질 필요는 없지만 다른 요소에 의존한다.^[4]

다소 비공식적으로 레이더 대상의 RCS는 전송된 레이더 전력을 차단한 다음 그 전력을 동위원소적으로 레이더 수신기로 다시 분산시키는 효과적인 영역이다.

보다 정확히 말하면 레이더 대상의 RCS는 총 요격된 전력을 동위원소학적으로 재방사할 경우 수신기에서 실제로 관측된 전력 밀도가 생성되는 등, 대상에서의 전송된 전력 밀도를 가로채는데 필요한 가상 영역이다.^[5]이 문장은 단항(레이더 송신기와 수신기가 동시에 위치한) 레이더 방정식을 한 번에 한 용어씩 조사함으로써 이해할 수 있다.

${\displaystyle P_{r}={{{{}={{P_{t}G_{t}} \over {4\pi r^{2}}\\시그마 {{1}{4\pi r^{2}}} \{1} \over {4\pi r^{2}}}}}}A_{\mathrm{eff}}}}}$

어디에

• ${\displaystyle P_{}}$ ${\displaystyle t_{}}$ ${\$ $$= 송신기의 입력 전력(와트)
• ${\displaystyle G_{}}$ ${\displaystyle t_{}}$ ${\$ $$= 레이더 송신 안테나 이득(무감압)
• ${\displaystyle r}$ $[\displaystyle r}$ $$= 레이더에서 대상까지의 거리(위험)
• ${\displaystyle \sigma }$ ${\displaystyle \sigma$}$$ = 대상의 레이더 단면(최대 제곱)
• ${\displaystyle A_{}}$ ${\displaystyle {e\mathrm{}}_{}}$ ${\displaystyle {\mathrm{f}}_{}}$ ${\$ $$= 레이더 수신 안테나의 유효 영역(미터 제곱)
• ${\displaystyle P_{}}$ ${\displaystyle r_{}}$ ${\$ $$= 레이더에 의해 대상으로부터 수신된 전력(와트)

레이더 방정식의 P $t{\displaystyle \frac{{}_{}}{}}$ ${\displaystyle \frac{{}_{}{}_{}}{}}$ t ${\displaystyle \frac{t_{}}{}}$ t ${\displaystyle \frac{4}{}}$ ${\displaystyle \frac{{}^{}}{}}$ ${\displaystyle \frac{{r\mathrm{}}^{}}{}}$ 2 ${\$}}$개$ 이상의 용어는 레이더 송신기가 표적에 생성하는 전력 밀도(m 제곱당 와트)를 나타낸다.이 전력 밀도는 레이더 단면 ${\displaystyle \sigma }$을(를) 사용하여 표적에 의해 차단되며$,$ 이 단위는 면적 단위(미터 제곱)이다.따라서 P ${\displaystyle \frac{t_{}}{}}$ ${\displaystyle \frac{{}_{}{}_{}}{}}$ t ${\displaystyle \frac{4_{}}{}}$ ${\displaystyle \frac{{\pi \mathrm{}}^{}}{}}$ r ${\displaystyle \frac{{}^{}}{}}$ σ r 2 ${\displaystyle {{P_{t}G_{t$}}$\over{4\pi$ r$^{2}}}\sigma }}}$은(는) 전력(와트)의 치수를 가지며$$, 레이더 타겟이 가로챈 가상의 총 전력을 나타낸다.두 번째 1 ${\displaystyle \frac{\mathrm{}}{}}$ ${\displaystyle \frac{\pi }{}}$ ${\displaystyle \frac{{r\mathrm{}}^{}}{}}$ ${\displaystyle \frac{{}^{}}{}}$ ${\$} $\1}{4\pi$ r$^{2}}$절$$ 이상 용어는 표적에서 레이더 수신기로 이 차단된 전력을 동위원소적으로 전파하는 것을 나타낸다.따라서$$ P ${\displaystyle \frac{t_{}}{}}$ ${\displaystyle \frac{{}_{}{}_{}}{}}$ t t t ${\displaystyle \frac{t_{}}{}}$ ${\displaystyle \frac{{}_{}}{\mathrm{}}}$ ${\displaystyle \frac{\pi }{}}$ ${\displaystyle \frac{{1\mathrm{}}^{}}{}}$ ${\displaystyle \frac{{}^{}}{}}$ 1 ${\displaystyle \frac{\mathrm{}}{}}$ 1 ${\displaystyle 4\frac{\mathrm{}}{}}$ ${\displaystyle \frac{\pi }{}}$ ${\displaystyle \frac{{r\mathrm{}}^{}}{}}$ ${\displaystyle \frac{{}^{}}{}}$ ${\$}}}$\sigma {{1$}{1} $\4\pi$ r$^{2$}}$$\{1} \} $\{$1}{4\pi{2}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}{{{{{{{{{{{{{{{{{{{{{{{{{{{{{{{{{1}}}}}}}}그런 다음 수신기 안테나는 위의 레이더 방정식에 의해 주어진 레이더(와트)에 의해 수신되는 전력을 산출하면서$$유효 영역 $A{\displaystyle {}_{}}$ ${\displaystyle {\mathrm{e}}_{}}$ ${\displaystyle {\mathrm{f}}_{}}$ ${\$을(를) 사용하여 이 전력 밀도를 수집한다.

레이더 표적에 의한 입사 레이더 전력의 산란은 결코 등방성이 아니며(구형 표적에 대해서도 마찬가지), RCS는 가상의 영역이다.이러한 관점에서 RCS는 단순히 실험적으로 관측된 P ${\displaystyle r_{}P{}_{}}$ ${\$의 비율에 대해 레이더 방정식을 "올바른"으로 만드는 보정 계수로 볼 수 있지만, RCS는 대상의 속성이며, 측정하거나 계산할 수도 있기 때문에 극히 가치 있는 개념이다$.$따라서 RCS는 레이더 및 결합 파라미터와 무관하게 주어진 표적을 가진 레이더 시스템의 성능을 분석할 수 있다.일반적으로 RCS는 레이더와 표적의 방향 또는 이istatic(레이더 송신기와 수신기가 같은 위치에 있지 않음)의 경우 송신기 표적 및 수신기 표적 방향의 함수로서 강력한 기능이다.표적의 RCS는 표적의 기하학적 모양에 의해 발생하는 표적의 크기, 표면의 반사율, 레이더 반사 방향성에 따라 달라진다.

요인들

크기

일반적으로 물체가 클수록 레이더 반사 강도가 높아 RCS가 커진다.또한, 한 밴드의 레이더는 특정 크기의 물체조차 감지하지 못할 수도 있다.예를 들어, 10 cm(S-밴드 레이더)는 빗방울을 감지할 수 있지만, 물방울이 너무 작은 구름은 감지할 수 없다.

재료

금속과 같은 물질은 레이더 반사율이 강하고 강한 신호를 발생시키는 경향이 있다.나무와 천(예: 일반적으로 만들어지던 평면과 풍선의 일부분) 또는 플라스틱과 섬유유래는 레이더에 덜 반사되거나 실제로 투명하여 라돔에 적합하다.아주 얇은 금속층이라도 물체를 강하게 반사시킬 수 있다.채프는 종종 금속의 현미경으로 얇은 층을 가진 야금화된 플라스틱이나 유리로부터 만들어진다.

또한 레이더 안테나 등 일부 장치는 레이더 활성으로 설계되어 RCS가 증가하게 된다.

레이더 흡수성 페인트

SR-71 블랙버드와 다른 비행기들은 금속으로 코팅된 작은 공으로 구성된 특별한 "철 볼 페인트"로 칠해졌다.수신한 레이더 에너지는 반사되기보다는 열로 전환된다.

형상, 방향성 및 방향

F-117A의 표면은 평평하고 매우 각이 지도록 설계되었다.이것은 레이더가 큰 각도(일반 광선에)에서 충돌하여 유사한 높은 반사 각도로 반사되는 각도로 튕겨 나가는 효과를 가지고 있다. 즉, 전방 조준이다.가장자리는 둥근 표면이 생기지 않도록 날카롭다.둥근 표면은 종종 레이더 소스와 정상적인 표면의 일부를 가질 수 있다.보통을 따라 발생하는 어떤 광선 사고도 보통을 따라 반사되므로, 이것은 강한 반사 신호를 만들 것이다.^[2]

측면에서는 전투기가 앞에서 볼 때 같은 비행기보다 훨씬 넓은 면적을 제시한다.다른 모든 요인들이 같다면, 비행기는 전방보다 측면에서 더 강한 신호를 가질 것이기 때문에 레이더 스테이션과 목표물 사이의 방향이 중요하다.

매끄러운 표면

표면의 완화에는 많은 방향에서 RCS를 증가시키는 코너 반사체의 역할을 하는 움푹 들어간 부분이 포함될 수 있다.이는 개방된 폭탄 베이, 엔진 흡입구, 오드넌스 파이론, 건설된 섹션 사이의 이음매 등에서 발생할 수 있다.또한 이러한 표면을 레이더 흡수 물질로 코팅하는 것은 비현실적일 수 있다.

측정

레이더 상의 표적의 이미지 크기는 레이더 단면이나 RCS에 의해 측정되며, 종종 기호 σ으로 표현되고 제곱미터로 표현된다.이것은 기하학적 영역과 같지 않다.완벽하게 전도된 단면적² 1m(즉, 직경 1.13m)의 RCS는 1m이다².구 직경보다 훨씬 적은 레이더 파장의 경우 RCS는 주파수와 독립적이다.반대로 면적 1m의² 사각평판에는 RCS가 σ = 4π A² / λ² (여기서 A=면적, λ=파장), 레이더가 평면에 수직인 경우 10GHz에서 13,962 m가² 된다.^[2]비정상적인 입사각에서는 에너지가 수신기에서 멀리 반사되어 RCS가 감소한다.현대의 스텔스기는 항공기와 레이더에 따라 크게 다르지만 작은 새나 큰 곤충에 견줄 만한 RCS를 갖추고 있다고 한다.^[6]

RCS가 대상의 단면적과 직접 관련이 있다면 이를 줄이는 유일한 방법은 물리적 프로파일을 작게 만드는 것이다.오히려 방사선의 많은 부분을 반사하거나 흡수함으로써 표적은 더 작은 레이더 단면을 달성한다.^[7]

대상의 RCS 측정은 레이더 반사율 범위 또는 산란 범위에서 수행된다.^{[citation needed]}첫 번째 유형의 레인지는 송신기에서 어느 정도 하향 거리인 특수 형태의 낮은 RCS 주탑에 표적이 위치하는 실외 레인지다.그러한 범위는 레이더 흡수기를 목표물 뒤에 배치할 필요가 없으나 지상과 다경로 상호작용을 완화해야 한다.

무반향실도 흔히 사용된다.그런 방에서는 표적을 중앙의 회전 기둥 위에 놓고 벽과 바닥, 천장은 레이더 흡수 물질 더미로 덮여 있다.이러한 흡수제는 반사로 인한 측정의 손상을 방지한다.콤팩트 레인지란 원거리 필드 조건을 시뮬레이션하기 위한 반사체가 있는 무반향실이다.

센티미터파 레이더의 일반적인 값은 다음과 같다.^[8][9]

• 곤충: 0.00001m²
• 조류: 0.01m²
• 스텔스 항공기: <0.1 m² (예: F-117A: 0.001² m)
• 지대공 미사일: ≈0.1² m
• 인간: 1m²
• 소형 전투기: 2~3m²
• 대형 전투기: 5~6m²
• 화물기: 최대 100m²
• 연안 무역선(55m 길이): 300~4000m²
• 가장자리 길이가 1.5m인 코너 반사기: 20,000m^2[10][11]
• 프리깃 (103 m 길이): 5000–100,000² m
• 컨테이너선(212m 길이): 10,000~80,000m²

계산

정량적으로, RCS는 다음과^[4] 같이 3차원 단위로 계산된다.

${\displaystyle \sigma =\lim_{r\to \inflt }4\pi r^{2}{\frac {S_{s}}{S_{i}}}}}}}}}}$

여기서 ${\displaystyle \sigma}$는 RCS이고$$, $S{\displaystyle {}_{}}$ ${\displaystyle i_{}}${\$displaystyle S_{i}}$는 대상에서 측정된 입사 전력 밀도이며, ${\displaystyle S_{}}${\$displaystyle S_{s}}$는 $대상$으로부터 ${\displaystyle r}$ 떨어진 거리에서$$ 볼 수 있는 산란 전력 밀도이다$$.

전자기 분석에서 이것은 또한 일반적으로 다음과^[2] 같이 기록된다.

${\displaystyle \sigma =\lim_{r\to \inflt }4\pi r^{2}{\frac {E_{s}{2}}:{E_{i}}}{2}}:$

여기서 $E{\displaystyle {}_{}}$ ${\displaystyle s_{}}$ ${\$와 ${\displaystyle {Ei}_{}}$ ${\$는 각각 원거리 산란 전기장 강도 및 입사 전기장 강도다$$.

설계 단계에서는 실제 물체를 조작하기 전에 RCS가 어떤 모습일지 예측하기 위해 컴퓨터를 사용하는 것이 바람직할 때가 많다.이러한 예측 프로세스의 많은 반복은 낮은 비용으로 짧은 시간에 수행될 수 있는 반면, 측정 범위의 사용은 종종 시간이 많이 걸리고 비용이 많이 들고 오류가 발생하기 쉽다.맥스웰 방정식의 선형성은 RCS를 다양한 분석 및 수치적 방법으로 계산하기에 비교적 간단하지만, 군사적 관심의 수준과 비밀 유지의 필요성의 변화는 그럼에도 불구하고 이 분야를 도전적으로 만들었다.

수치 알고리즘을 통해 맥스웰 방정식을 푸는 분야를 계산 전자석이라고 하며, RCS 예측 문제에 많은 유효 분석 방법이 적용되어 왔다.RCS 예측 소프트웨어는 종종 대형 슈퍼컴퓨터에서 실행되며 실제 레이더 대상의 고해상도 CAD 모델을 채택한다.

기하광학, 물리광학, 회절의 기하학 이론, 회절의 균일 이론, 회절의 물리적 이론과 같은 고주파 근사치는 파장이 목표 형상 크기보다 훨씬 짧을 때 사용된다.

통계적 모형에는 카이-제곱, 라이스 및 로그 정규 목표 모형이 포함된다.이러한 모델은 평균값이 주어진 RCS의 가능한 값을 예측하는 데 사용되며, 레이더 몬테카를로 시뮬레이션을 실행할 때 유용하다.

경계요소법(모멘트의 방법), 유한차시간영역법(FDTD), 유한요소법과 같은 순수적 방법은 컴퓨터 성능에 의해 더 긴 파장이나 더 작은 특징으로 제한된다.

그러나 단순한 경우, 이 두 가지 유형의 방법의 파장 범위는 어려운 모양과 재료 또는 매우 높은 정확도에 대해 상당히 중복된다.

축소

RCS 감축은 항공기, 미사일, 선박 및 기타 군용 차량의 스텔스 기술에서 가장 중요하다.소형 RCS로, 차량은 지상 설비, 유도 무기 또는 기타 차량으로부터 레이더 탐지를 더 잘 피할 수 있다.시그너처 설계 감소는 또한 레이더 대응 조치의 개선된 효과를 통해 플랫폼의 전반적인 생존성을 개선한다.^[2]

여러 가지 방법이 존재한다.주어진 레이더 구성에 대해 표적을 탐지할 수 있는 거리는 RCS의 네 번째 루트에 따라 다르다.^[12]따라서 검출 거리를 10분의 1로 줄이려면 RCS를 1만 배 정도 줄여야 한다.이러한 정도의 개선은 어려운 일이지만, 개념/설계 단계에서 플랫폼에 영향을 주고 전문가와 고급 컴퓨터 코드 시뮬레이션을 사용하여 아래에 기술된 제어 옵션을 구현할 때 종종 가능하다.

용도 쉐이핑

목적 쉐이핑을 통해 대상의 반사 표면의 형상은 에너지의 원천으로부터 멀리 반사되도록 설계된다.목표는 대개 대상의 움직임 방향에 대해 "침묵의 방향"을 만드는 것이다.에너지 반사 때문에 이 방법은 패시브(다중성) 레이더를 사용함으로써 패배한다.

용도 쉐이핑은 F-117A 나이트호크 스텔스 공격기의 표면 파시팅 설계에서 확인할 수 있다.이 항공기는 1970년대 후반에 설계되었지만 1988년에야 대중에게 공개되었지만, 다수의 평평한 표면을 사용해 사고 레이더 에너지를 원천으로부터 멀리 반사한다.Yue는 설계 단계에 대해 제한된 가용 컴퓨팅 파워가 표면 수를 최소한으로 유지했다고 제안한다^[13].B-2 스피릿 스텔스 폭격기는 컴퓨팅 파워가 증가하면서 궤적화된 모양과 RCS의 추가 감소가 가능해졌다.F-22 랩터와 F-35 라이트닝 II는 목적 형성의 추세를 지속하며 더 작은 단성 RCS를 가질 것을 약속한다.

형상화 없이 산란 에너지 리디렉션

이 기법은 주로 메타서페이스의 발명 이후의 다른 기법에 비해 비교적 새로운 것이다.^[14][15][16]앞에서 언급한 바와 같이 기하학적 변경의 주요 목적은 산란 파동을 역추적 방향(또는 소스)에서 멀리 리디렉션하는 것이다.그러나 공기역학 측면에서는 성능을 저하시킬 수 있다.^[14][15][17]최근 광범위하게 연구되고 있는 한 가지 실현 가능한 해결책은 대상의 기하학적 구조를 변경하지 않고 산란 파동을 리디렉션할 수 있는 메타서페이스를 활용하는 것이다.^[15][16]이러한 메타서페이스는 주로 (i) 체커보드 메타서페이스, (ii) 그라데이션 지수 메타서페이스의 두 가지 범주로 분류할 수 있다.

활성취소

활성 취소를 통해 대상은 강도는 동일하지만 위상은 사건 레이더 신호의 예상 반영과 반대인 레이더 신호를 생성한다(소음이 이어폰을 취소하는 것과 유사함).이로 인해 반사 신호와 생성 신호 사이에 파괴적인 간섭이 발생하여 RCS가 감소한다.활성 취소 기법을 통합하려면 파형의 정확한 특성과 조명 레이더 신호의 도착 각도를 알아야 한다. 이는 해제에 필요한 생성 에너지의 특성을 정의하기 때문이다.단순하거나 저주파 레이더 시스템을 제외하면 처리 요건이 복잡하고 항공기, 미사일 또는 기타 표적의 광범위한 측면에 걸쳐 반사 레이더 신호의 정확한 특성을 예측하기 어려워 능동적 취소 기법의 구현이 매우 어렵다.

레이더 흡수 물질

레이더 흡수 물질(RAM)^[2]은 원래 구조에서 또는 반사율이 높은 표면의 추가 용도로 사용할 수 있다.최소 3가지 종류의 램이 있다: 공명, 비저항 자석 및 비저항 대형 부피.

• 공명하지만 다소 '손실'된 재료가 대상의 반사 표면에 적용된다.소재의 두께는 예상 조명 레이더파(Salisbury 화면)의 1/4 파장에 해당한다.RAM의 외부 표면과 내부 표면에서 입사 레이더 에너지가 반사되어 파괴적인 파장 간섭 패턴을 만든다.이로 인해 반사 에너지가 취소된다.예상 주파수와의 편차는 레이더 흡수상 손실을 유발하므로 이 유형의 RAM은 단일, 공통, 불변 주파수의 레이더에 대해서만 유용하다.
• 비재배 마그네틱 램은 에폭시나 페인트에 매달린 페라이트 입자를 사용해 입사 레이더 파형에 대한 표면의 반사율을 낮춘다.비보전성 RAM은 더 넓은 표면적에 걸쳐 입사 레이더 에너지를 분산시키기 때문에 보통 표면 온도가 약간 상승하므로 적외선 서명의 증가 없이 RCS를 감소시킨다.비보존형 RAM의 주요 장점은 광범위한 주파수에서 효과적일 수 있는 반면 공명형 RAM은 좁은 범위의 설계 주파수로 제한된다는 것이다.
• 대용량 RAM은 일반적으로 섬유유리 육각형 셀 항공기 구조물 또는 기타 비전도성 부품에 추가된 저항성 탄소 하중이다.저항성 물질의 지느러미도 첨가할 수 있다.폼이나 에어로겔에 의해 간격을 둔 얇은 저항 시트가 우주선에 적합할 수 있다.

유전체와 도체만으로 이루어진 얇은 코팅은 흡수 대역폭이 매우 제한적이기 때문에 공명 RAM이나 비보존 RAM으로 무게와 비용이 허락할 때 자성 재료를 사용한다.

최적화 방법

얇은 비저항 또는 넓은 공명 코팅은 Leontovich 임피던스 경계 조건(Electrical 임피던스 참조)으로 모델링할 수 있다.표면의 접선 자기장에 대한 접선 전기장의 비율이며, 코팅 내에서 표면을 따라 전파되는 장은 무시한다.이것은 경계 요소 방법 계산을 사용할 때 특히 편리하다.표면 임피던스는 별도로 계산하여 시험할 수 있다.등방성 표면의 경우 이상적인 표면 임피던스는 여유 공간의 377Ω 임피던스와 동일하다.불균등(이방성의)코팅을 위해 대상의 모양과 레이더 방향에, 최적의 코팅을 달려 있지만 이중성, 전자장과 자기장은 사이에 맥스웰 방정식의 균형이 최적의 코팅은 이방성 표면 impedanc의 η0과 η1이 수직으로 구성 요소 × η1)3772 Ω2, η0이 가지고 말한다.e, 이상가장자리 및/또는 레이더 방향으로 장식된

완벽한 전기 도체는 가장자리에 평행한 전기장과 선형 양극화를 위해 선행 에지에서 후방 산란을 더 많이 하고, 가장자리에 수직인 전기장을 가진 후행 에지에서 더 많이 발생하므로, 높은 표면 임피던스는 가장 큰 레이더를 위해 선행 에지와 평행하고 후행 에지와 수직이어야 한다.위협의 방향, 일종의 순조로운 전환과 함께.

그러한 스텔스 본체의 레이더 단면을 계산하기 위해 일반적으로 표면 임피던스를 계산하기 위해 1차원 반사 계산을 한 다음, 가장자리의 회절 계수를 계산하기 위해 2차원 수치 계산을 하고, 코너 a의 회절 계수를 계산하기 위해 3차원 소량 계산을 한다.nd points.그런 다음 회절 계수를 사용하여 회절 계수 또는 기타 고주파수 방법을 물리적 광학 장치와 결합하여 조명이 들어오는 매끄러운 표면의 기여도를 포함시키고 부드러운 음영 부분 주위를 선회하는 슬립 파동을 계산하는 Fock 계산을 사용하여 단면을 계산할 수 있다.

최적화는 역순이다.첫째는 형상을 최적화하고 가장 중요한 형상을 찾기 위해 고주파수 계산을 한 다음, 문제 영역에서 가장 좋은 표면 임피던스를 찾기 위해 작은 계산을 한 다음, 코팅 설계를 위한 반사 계산을 한다.대규모 수치 계산은 수치 최적화를 위해 너무 느리게 실행되거나 대규모 계산 능력을 사용할 수 있는 경우에도 작업자의 주의를 물리로부터 분산시킬 수 있다.

안테나의 RCS

안테나의 경우 전체 RCS는 구조 모드 RCS와 안테나 모드 RCS로 두 개의 개별 구성 요소로 나눌 수 있다.RCS의 두 구성 요소는 안테나에서 발생하는 두 가지 산란 현상과 관련된다.전자파 신호가 안테나 표면에 떨어지면 전자기 에너지의 일부가 다시 우주로 흩어진다.이것을 구조 모드 산란이라고 한다.에너지의 나머지 부분은 안테나 효과로 인해 흡수된다.흡수된 에너지의 일부는 안테나 모드 산란이라고 불리는 임피던스 불일치로 인해 다시 공간 속으로 흩어진다.^[18][19][20]

참고 항목

• 시스템기획공사
• 전자기 모델링
• 적외선 서명
• 생존 가능성

참조

• 셰퍼, 툴리, 너트.레이더 크로스 섹션.2004년 사이크테크 출판사ISBN 1-891121-25-1
• 해링턴, 로저 F.시간-화학적 전자기장.맥그로힐, 1961년ISBN 0-471-20806-X
• 발라니스, 콘스탄티누스 A.고급 엔지니어링 전자석.1989년 와일리ISBN 0-471-62194-3
• 후행 에지에 의한 회절 계산을 위한 상호주의에 기초한 혼성법데이비드 R.Ingham, IEEE Trans. 안테나 전파, 1995년 11월 43번 11월 11일 페이지 1173–82.
• "Galerkin BoR 절차의 수정된 통합 방법" David R.인감, ACES(Applicated Computing Electronics Society, ACES) 저널 10번 2번, 1995년 7월, 페이지 5–16.
• "후행 모서리 및 후행 단부에 대한 하이브리드 접근" David R.인함, 1993년 ACES 심포지엄 몬테레이의 진행.
• "FDTD 계산에 기초한 극한 영역으로의 시간 도메인 외삽" Kane Yee, David Inham 및 Kurt Shlager, IEEE Transs. 안테나 전파, 1991년 3월 39호, 페이지 410-413.
• "상호작용을 이용한 에지 회절의 수리적 계산" 데이비드 인함, Proc. Int. Conf. 안테나 전파, IV, 1990년 5월 달라스, 1574-1577페이지.
• "FDTD 계산에 기초한 극한 영역으로의 시간 도메인 외삽"Kane Yee, David Ingham, Kurt Shlager, 초청 논문 Proc. 1989년 산호세, URSI Conf.

외부 링크

• 레이더 크로스 섹션, 광학 정리, 물리적 광학 근사, 라인 소스별 방사선(RCS) 소개에 대한 자세한 강의
• 고주파 RCS 백스캐터를 위한 힙 포켓 공식, 유용한 참조 시트(PDF)
• 안테나의 레이더 단면 파라미터 측정 방법
• Puma-EM 고성능 병렬 오픈 소스 Method of Moments / Multilevel Fast Multipole Method 전자석 코드
• 레이더 교차 섹션 감소 과정 레이더 시그니처를 줄이는 데 사용되는 기술에 적합한 GA 기술 과정
• RCS에 대한 뛰어난 시각적 정보를 제공하는 레이더 튜토리얼