람다점

특정 열 용량 대 온도의 그림입니다.

람다 지점은 정상 유체 헬륨(헬륨 I)이 초유체 헬륨 II(1기압에서 약 2.17K)로 이행하는 온도입니다.He-I와 He-II가 공존할 수 있는 최저 압력은 2.1768K(-270.9732°C) 및 5.048kPa(0.04982 atm)에서 증기-He-I-I-II 삼중점이며, 이 온도에서 "포화증기 압력"(0.04982 atm)이다.He-I와 He-II가 공존할 수 있는 가장 높은 압력은 1.762K(-271.388°C), 29.725atm(3011.9kPa)^[2]에서 헬륨 고체로 이루어진 BCC-He-I-He-II 트리플포인트이다.

점의 이름은 그리스 문자 람다 $\lambda$ {\(\ $displaystyle \lambda$ 와 유사한 온도 함수로서 비열 용량을 표시한 그래프(그림)에서 유래했습니다. 비열 용량은 온도만큼 날카로운 피크를 가집니다.람다 포인트에 접근합니다.피크의 끝은 매우 날카로우므로 열 용량의 분산을 특징짓는 임계 지수는 무중력 상태에서만 정확하게 측정하여 상당한 양의 유체에서 균일한 밀도를 제공할 수 있습니다.따라서 ^[3]열 용량은 1992년 우주왕복선 페이로드에 포함된 실험에서 전이 아래의 2nK 내에서 측정되었다.

물리학의 미해결 문제:

헬륨-4의 ^[4]초유체 전이에 대한 열 용량 임계 $지수α$ 의 실험 및 이론적 측정 간의 차이를 설명한다.

(물리학의 풀리지 않은 문제가 더 많다)

열 용량은 피크를 가지지만 무한대로 향하지는 않지만(그래프가 시사하는 것과 반대로), ^[3]위와 아래에서 천이에 접근할 때 유한한 제한값을 갖는다.피크 부근의 열용량 거동은 $C\approx A_{\pm }t^{-\alpha }+B_{\pm }$ $t=|1-T/T_{c}|$ $C\approx A_{\pm }t^{-\alpha }+B_{\pm }$ A ± $C\approx A_{\pm }t^{-\alpha }+B_{\pm }$ - $C\approx A_{\pm }t^{-\alpha }+B_{\pm }$ + $C\approx A_{\pm }t^{-\alpha }+B_{\pm }$ ± {\ $display style$ C $\approx A_{\pm }$ t^{-\alpha $}+B_$ {\pm $C\approx A_{\pm }t^{-\alpha }+B_{\pm }$ }} ( $t=|1-T/T_{c}|$ 서 t $=$ 1 - $t=|1-T/T_{c}|$ $t=|1-T/T_{c}|$ $displaystyle$ t= 1 - $T/$ T/ $T_{$ $T_{c}$ $})$ } $T_{c}$ $,$ $A_{\pm },B_{\pm }$ ± , $A_{\pm },B_{\pm }$ ± {\ $displaystyle A_{\pm$ }, $B_$ {\pm $\alpha =-0.0127(3)$ ^[3]^[5]는 $A_{\pm },B_{\pm }$ 상수(전이 온도 이상과 $이하$ 가 다름)이며, $\alpha =-0.0127(3)$ 는 임계 지수: $α =$ - $0.0127(3)$ 입니다. 이 지수는 초유체 ^[6]전이가 음수이므로 유한 전이가 유지됩니다.

인용된 $실험값$ α는 고온 팽창 기법, 몬테 카를로 방법 및 등각 부트스트랩에서 도출된 가장 정확한 이론적 결정과^[8]^[9]^[10] 상당한 차이가^[7]^[4] 있다.

「」를 참조해 주세요.

람다 포인트 냉장고

레퍼런스

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^ 다른 위상 $\alpha$ 의 경우 α $($ $\alpha \approx +0.1$ : Ising 임계 지수를 갖는 액체-증기 임계 지점의 경우 α $\alpha \approx +0.1$ δ + $\alpha \approx +0.1$ .1 $\alpha \approx +0.1$ \ $displaystyle \alpha$ $\alpha$ $\approx$ + $0$ 1)가 $\alpha$ 음수일 수 있습니다.이러한 상전이의 경우 특정 열은 무한대에 도달하는 경향이 있습니다.
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외부 링크

초유체란 무엇인가?

[Donnelly-1] Donnelly, Russell J.; Barenghi, Carlo F. (1998). "The Observed Properties of Liquid Helium at the Saturated Vapor Pressure". Journal of Physical and Chemical Reference Data. 27 (6): 1217–1274. Bibcode:1998JPCRD..27.1217D. doi:10.1063/1.556028.

[Hoffer-2] Hoffer, J. K.; Gardner, W. R.; Waterfield, C. G.; Phillips, N. E. (April 1976). "Thermodynamic properties of ⁴He. II. The bcc phase and the P-T and VT phase diagrams below 2 K". Journal of Low Temperature Physics. 23 (1): 63–102. Bibcode:1976JLTP...23...63H. doi:10.1007/BF00117245. S2CID 120473493.

[JPL-3] Lipa, J.A.; Swanson, D. R.; Nissen, J. A.; Chui, T. C. P.; Israelsson, U. E. (1996). "Heat Capacity and Thermal Relaxation of Bulk Helium very near the Lambda Point". Physical Review Letters. 76 (6): 944–7. Bibcode:1996PhRvL..76..944L. doi:10.1103/PhysRevLett.76.944. hdl:2060/19950007794. PMID 10061591.

[Rychkov-4] Rychkov, Slava (2020-01-31). "Conformal bootstrap and the λ-point specific heat experimental anomaly". Journal Club for Condensed Matter Physics. doi:10.36471/JCCM_January_2020_02.

[5] Lipa, J. A.; Nissen, J. A.; Stricker, D. A.; Swanson, D. R.; Chui, T. C. P. (2003-11-14). "Specific heat of liquid helium in zero gravity very near the lambda point". Physical Review B. 68 (17): 174518. arXiv:cond-mat/0310163. Bibcode:2003PhRvB..68q4518L. doi:10.1103/PhysRevB.68.174518. S2CID 55646571.

[6] 다른 위상 $\alpha$ 의 경우 α $($ $\alpha \approx +0.1$ : Ising 임계 지수를 갖는 액체-증기 임계 지점의 경우 α $\alpha \approx +0.1$ δ + $\alpha \approx +0.1$ .1 $\alpha \approx +0.1$ \ $displaystyle \alpha$ $\alpha$ $\approx$ + $0$ 1)가 $\alpha$ 음수일 수 있습니다.이러한 상전이의 경우 특정 열은 무한대에 도달하는 경향이 있습니다.

[7] Vicari, Ettore (2008-03-21). "Critical phenomena and renormalization-group flow of multi-parameter Phi4 theories". Proceedings of the XXV International Symposium on Lattice Field Theory — PoS(LATTICE 2007). Regensburg, Germany: Sissa Medialab. 42: 023. doi:10.22323/1.042.0023.

[8] Campostrini, Massimo; Hasenbusch, Martin; Pelissetto, Andrea; Vicari, Ettore (2006-10-06). "Theoretical estimates of the critical exponents of the superfluid transition in $^{4}\mathrm{He}$ by lattice methods". Physical Review B. 74 (14): 144506. arXiv:cond-mat/0605083. doi:10.1103/PhysRevB.74.144506. S2CID 118924734.

[9] Hasenbusch, Martin (2019-12-26). "Monte Carlo study of an improved clock model in three dimensions". Physical Review B. 100 (22): 224517. arXiv:1910.05916. Bibcode:2019PhRvB.100v4517H. doi:10.1103/PhysRevB.100.224517. ISSN 2469-9950. S2CID 204509042.

[10] Chester, Shai M.; Landry, Walter; Liu, Junyu; Poland, David; Simmons-Duffin, David; Su, Ning; Vichi, Alessandro (2020). "Carving out OPE space and precise O(2) model critical exponents". Journal of High Energy Physics. 2020 (6): 142. arXiv:1912.03324. Bibcode:2020JHEP...06..142C. doi:10.1007/JHEP06(2020)142. S2CID 208910721.

[2]

[3]

[4]

[5]

[6]

[8]

[9]

[10]

[7]

v t 물질 상태(목록)
주	단단한 액체. 가스/증기 플라즈마
저에너지	보스-아인슈타인 응축수 페르미온 응축수 퇴화 물질 퀀텀 홀 리드버그 물질 리드버그 폴라론 이상한 일 초유체 초솔리드 포토닉 분자
고에너지	QCD 물질 격자 QCD 쿼크-글루온 플라즈마 색유리 응축수 초임계 유체
기타 주	콜로이드 유리 크리스탈 액정 시간 결정 양자 스핀 액체 이색 물질 프로그램 가능 물질 암흑 물질 반물질 자기 순서 반강자석 페리마그넷 강자석 스트링 네트 액체 슈퍼글라스
이행	끓다 비등점 응축 임계선 임계점 결정화 퇴적 증발 플래시 증발 냉동 화학 이온화 이온화 람다점 녹는 녹는점 재결합 레귤레이션 포화 유체 승화 과냉각 트리플 포인트 기화 유리화
수량	융해 엔탈피 승화 엔탈피 기화 엔탈피 잠열 잠재 내부 에너지 트라우톤의 법칙 변동성
개념	바리온 물질 바이노달 압축 유체 냉각 곡선 상태 방정식 라이덴프로스트 효과 거시 양자 현상 음펨바 효과 순서와 무질서(물리학) 스피노달 초전도 과열 증기 과열 열유전 효과

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