C 패리티

물리학에서 C 패리티 또는 전하 패리티는 전하 결합의 대칭적 작동 하에서 그들의 동작을 설명하는 일부 입자의 곱셈 양자수다.

전하 결합은 전하를 포함한 모든 양자 전하(즉, 첨가 양자수)의 기호를 변화시키며, 전하를 비롯한 바리온수, 렙톤수 등이며, 그 맛은 기묘함, 매력, 보텀성, 탑니스, 이소스핀(I₃)을 충전한다. 대조적으로, 그것은 입자의 질량, 선형 운동량 또는 스핀에 영향을 주지 않는다.

형식주의

입자를 항정신병 물질로 변환하는 ${\mathcal {C}}$ ${\mathcal {C}}$ C ${\$ {\ $mathcal {C}$ 을(를) 고려하십시오.

{\mathcal{C}\, \psi \rangele = {\bar {\psi }\rangele .

두 주 모두 정상화가 가능해야 한다.

1=\langle \psi \langle =\langle {\bar}}{\psi }}}{\langle \psi }}}{\mathcal {C}}\psi \rangele,

${\mathcal {C}}$ , ${\mathcal {C}}$ C {\ $displaystyle$ {\ $mathcal{$ C}}이(가 $)$ 단일하다는 것을 의미하며,

{\mathcal {C}{\mathcal {C}^{\dager }=\mathbf {1}.

${\mathcal {C}}$ ${\$ 연산자를 ${\mathcal {C}}$ 사용하여 입자에 두 번 작용함으로써

{\mathcal{C}^{2} \psi \rangele ={\mathcal {C}{\bar{\psi }\rangele = \psi \rangele ,

${\mathcal {C}}^{2}=\mathbf {1}$ ${\mathcal {C}}^{2}=\mathbf {1}$ = ${\mathcal {C}}^{2}=\mathbf {1}$ ${\$ mathcal ${}^{2}=\mathbf {1}{$ 1}, ${\mathcal {C}}={\mathcal {C}}^{-1}$ = ${\mathcal {C}}={\mathcal {C}}^{-1}$ - ${\mathcal {C}}={\mathcal {C}}^{-1}$ ${\$ 이 모든 것을 종합해 보면 우리는 알 수 있다.

{\mathcal{C}={\mathcal {C}^{\daugger}}

즉, 충전 결합 운영자가 에르미트인이므로 물리적으로 관측 가능한 수량이다.

아이겐값

전하 결합의 고유상태의 경우,

{\mathcal {C}}\,|\psi \rangle =\eta _{C}\,|{\psi }\rangle

{\mathcal {C}}\,|\psi \rangle =\eta _{C}\,|{\psi }\rangle

=

{\mathcal {C}}\,|\psi \rangle =\eta _{C}\,|{\psi }\rangle

{ {

{

{\

displaystyle

{\

mathcal{C}\,

\

psi \rangele

=\

eta _{C}\\\\\psi

패리티 변환과 마찬가지로 ${\mathcal {C}}$ ${\$ 을(를) 두 번 ${\mathcal {C}}$ 적용하면 입자의 상태가 변경되지 않아야 한다.

{\mathcal{C}^{2} \psi \rangele =\eta }{C}{\mathcal {C}}{\psi }\rangele =\c}{C}^{C}}}}}\psi \rangele = \psi \rangele }}}}}}

$\eta _{C}=\pm 1$ C = $\eta _{C}=\pm 1$ ± $\eta _{C}=\pm 1$ 1 {\ $displaystyle \eta _{C}=\pm 1}$ 의 $\eta _{C}=\pm 1$ 고유 값만 허용하는 이른바 입자의 C-패리티 또는 전하 패리티.

아이겐스타테스

위의 내용은 ${\mathcal {C}}|\psi \rangle$ ${\mathcal {C}}|\psi \rangle$ ${\mathcal {C}}|\psi \rangle$ ${\mathcal {C} \psi \rangele$ 과 ${\mathcal {C}}|\psi \rangle$ $|\psi \rangle$ $\psi \rangele$ 이(가) 정확히 동일한 양자 전하를 가지므로 $|\psi \rangle$ 모든 양자 전하와 자기 모멘트가 0인 시스템만이 진정으로 중립적인 전하 패리티, 즉 광자와 입자-반성의 고유물임을 의미한다.중성 파이온, η 또는 양전자와 같은 입자 결합 상태.

다중기사 시스템

자유 입자 시스템의 경우, C 패리티는 각 입자에 대한 C parity의 산물이다.

한 쌍의 바운드 중간에는 궤도 각도 운동량 때문에 추가 성분이 있다. 예를 들어, 2개의 피온의 경계상태에서 궤도 각도운동량 L을 가진⁺ π π에서⁻ π을⁺ 교환하고 π은⁻ 상대 위치 벡터를 반전시켜 패리티 연산과 동일하다. 이 작업에서 공간파함수의 각도 부분은 위상계수(-1)^L에 기여하는데 여기서 L은 L과 연관된 각도운동량 양자수다.

C

{\mathcal {C}}\,|\pi ^{+}\,\pi ^{-}\rangle =(-1)^{L}\,|\pi ^{+}\,\pi ^{-}\rangle

+

{\mathcal {C}}\,|\pi ^{+}\,\pi ^{-}\rangle =(-1)^{L}\,|\pi ^{+}\,\pi ^{-}\rangle

-

{\mathcal {C}}\,|\pi ^{+}\,\pi ^{-}\rangle =(-1)^{L}\,|\pi ^{+}\,\pi ^{-}\rangle

=

{\mathcal {C}}\,|\pi ^{+}\,\pi ^{-}\rangle =(-1)^{L}\,|\pi ^{+}\,\pi ^{-}\rangle

(

{\mathcal {C}}\,|\pi ^{+}\,\pi ^{-}\rangle =(-1)^{L}\,|\pi ^{+}\,\pi ^{-}\rangle

- 1

{\mathcal {C}}\,|\pi ^{+}\,\pi ^{-}\rangle =(-1)^{L}\,|\pi ^{+}\,\pi ^{-}\rangle

)

{\mathcal {C}}\,|\pi ^{+}\,\pi ^{-}\rangle =(-1)^{L}\,|\pi ^{+}\,\pi ^{-}\rangle

{\mathcal {C}}\,|\pi ^{+}\,\pi ^{-}\rangle =(-1)^{L}\,|\pi ^{+}\,\pi ^{-}\rangle

+

{\mathcal {C}}\,|\pi ^{+}\,\pi ^{-}\rangle =(-1)^{L}\,|\pi ^{+}\,\pi ^{-}\rangle

-

{\mathcal {C}}\,|\pi ^{+}\,\pi ^{-}\rangle =(-1)^{L}\,|\pi ^{+}\,\pi ^{-}\rangle

⟩ -

{\mathcal {C}}\,|\pi ^{+}\,\pi ^{-}\rangle =(-1)^{L}\,|\pi ^{+}\,\pi ^{-}\rangle

{ { {

\\displaystyle {\mathcal {C}\, \pi ^{+}\, \

pi ^{+}\}\,

\-}\pi

{\mathcal {C}}\,|\pi ^{+}\,\pi ^{-}\rangle =(-1)^{L}\,|\pi ^{+}\,\pi ^{-}\rangle

2-페미온 시스템을 사용하면 두 가지 추가 요인이 나타난다. 하나는 파장 함수의 스핀 부분에서 나온 것이고, 두 번째는 반엽제에 의한 페르미온의 교환에서 나온 것이다.

{\mathcal {C}\, f\,{\bar {f}\\\c}-1)^{L}(1)^{S+1}-1(-1)\, f\, {\bar {f}\rangele =(-1)^{L+S}\, f\}, {fbar {f}}}

경계 상태는 분광 표기법 L_J(용어 기호 참조)으로 설명할 수 있으며, 여기서 S는 총 스핀 양자 번호, L 총 궤도 운동량 양자 번호, J 총 각도 운동량 양자 번호로 설명된다. 예: 양전자는 수소 원자와 유사한 바운드 상태 전자 양전자다. 파라포시트로늄과 정형외과시트로늄은 S와₀ S 상태에₁ 해당한다.

S = 0 회전은 반병렬이고 S = 1 회전은 평행이다. 이것은 각각 1 또는 3의 다중성(2S+1)을 제공한다.
총 궤도 각도 운동량 양자수는 L = 0(분광기법에서 S)이다.
총 각운동량 양자수는 J = 0, 1이다.
C 패리티 η_C = (-1) ^{L + S}= +1, -1 각각. 전하 패리티가 보존되므로 광자( in(γ_C) = -1)에서 이러한 상태를 소멸시키는 것은 다음과 같아야 한다.

	¹S₀	→	γ + γ		³S₁	→	γ + γ + γ
η_C:	+1	=	(−1) × (−1)		−1	=	(−1) × (−1) × (−1)

C-패리티 보존에 대한 연구

$\pi ^{0}\rightarrow 3\gamma$ $\pi ^{0}\rightarrow 3\gamma$ → $\pi ^{0}\rightarrow 3\gamma$ {\ $displaystyle \pi ^{0}\오른쪽$ 화살표 $3\gamma }$ : 중성 파이온, $\pi ^{0}$ 0 ${\$ ^{ $0$ 는 두 개의 광자, phot+γ으로 부패하는 것이 관찰된다. 따라서 파이온에 $\eta _{C}=(-1)^{2}=1$ C $\eta _{C}=(-1)^{2}=1$ = $\eta _{C}=(-1)^{2}=1$ ( - $\eta _{C}=(-1)^{2}=1$ ) $\eta _{C}=(-1)^{2}=1$ = $\eta _{C}=(-1)^{2}=1$ {\ $displaystyle \eta _{C}=(-1)^{2}=1$ }가 있다고 유추할 수 있지만, 각각의 추가 γ은 파이온의 전체 C 패리티에 -1 계수를 도입한다 $\eta _{C}=(-1)^{2}=1$ 3˚로 감소하면 C 패리티 보존을 위반할 수 있다. 이 붕괴에 대한 검색은 $\pi ^{-}+p\rightarrow \pi ^{0}+n$ $\pi ^{-}+p\rightarrow \pi ^{0}+n$ - + $\pi ^{-}+p\rightarrow \pi ^{0}+n$ → $\pi ^{-}+p\rightarrow \pi ^{0}+n$ + n ${\displaystyle \pi ^{-}+pi \rightarrow$ \pi $^{0$ }+ $n}$ 에서 생성된 피온을 사용하여 수행되었다^[1] $\pi ^{-}+p\rightarrow \pi ^{0}+n$
$\eta \rightarrow \pi ^{+}\pi ^{-}\pi ^{0}$ → $\eta \rightarrow \pi ^{+}\pi ^{-}\pi ^{0}$ + $\eta \rightarrow \pi ^{+}\pi ^{-}\pi ^{0}$ - $\eta \rightarrow \pi ^{+}\pi ^{-}\pi ^{0}$ 0 ${\$ ^[2]: Eta meson의 부패.
$'{\$ p ${\bar{p}}$ 전멸 $p{\bar {p}}$ ^[3]

참고 항목

G패리티

참조

^ MacDonough, J.; et al. (1988). "New searches for the C-noninvariant decay π⁰→3γ and the rare decay π⁰→4γ". Physical Review D. 38 (7): 2121–2128. Bibcode:1988PhRvD..38.2121M. doi:10.1103/PhysRevD.38.2121. PMID 9959363.
^ Gormley, M.; et al. (1968). "Experimental Test of C Invariance in η→π⁺π⁻π⁰". Phys. Rev. Lett. 21 (6): 402. Bibcode:1968PhRvL..21..402G. doi:10.1103/PhysRevLett.21.402.
^ Baltay, C; et al. (1965). "Mössbauer Effect in K⁴⁰ Using an Accelerator". Phys. Rev. Lett. 14 (15): 591. Bibcode:1965PhRvL..14..591R. doi:10.1103/PhysRevLett.14.591.

[1] MacDonough, J.; et al. (1988). "New searches for the C-noninvariant decay π⁰→3γ and the rare decay π⁰→4γ". Physical Review D. 38 (7): 2121–2128. Bibcode:1988PhRvD..38.2121M. doi:10.1103/PhysRevD.38.2121. PMID 9959363.

[2] Gormley, M.; et al. (1968). "Experimental Test of C Invariance in η→π⁺π⁻π⁰". Phys. Rev. Lett. 21 (6): 402. Bibcode:1968PhRvL..21..402G. doi:10.1103/PhysRevLett.21.402.

[3] Baltay, C; et al. (1965). "Mössbauer Effect in K⁴⁰ Using an Accelerator". Phys. Rev. Lett. 14 (15): 591. Bibcode:1965PhRvL..14..591R. doi:10.1103/PhysRevLett.14.591.

[1]

[2]

[3]

v t C, P, T 대칭
C대칭 P-대칭 T-대칭
CP CP 대칭 CPT 대칭
치랄리티 핀으로 묶음

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