미셸슨 간섭계

그림 1광원과 검출기를 포함하지 않는 기본적인 Michelson 간섭계.

이 이미지는 단순하지만 전형적인 Michelson 간섭계를 보여줍니다.밝은 노란색 선은 빛의 경로를 나타냅니다.

Michelson 간섭계는 광학 간섭계를 위한 일반적인 구성이며 19/20세기 미국의 물리학자 Albert Abraham Michelson에 의해 발명되었습니다.빔 스플리터를 사용하여 광원을 두 개의 암으로 분할합니다.각각의 빛은 중첩 원리를 사용하여 빔플리터 쪽으로 반사되며 빔플리터는 그 진폭을 결합한다.선원을 향하지 않는 간섭 패턴은 일반적으로 광전 검출기 또는 카메라를 향한다.간섭계를 서로 다른 용도로 사용할 경우, 두 광로의 길이가 서로 다르거나 광학 소자 또는 테스트 대상 재료를 포함할 수 있습니다.

그 마이컬슨 간섭계( 다른 간섭계 구성 중) 많은 과학 실험에서 잘 마이켈슨과 에드워드 몰리에 의해 그 유명한 Michelson–Morley 실험(1887년)[1]에서로 되어 빛을 내는 aether을 통해 대부분은 지구의 움직임을 감지할 수 있을질 수 있는 구성에서 사용되기 때문에 알려져 있ph.ysi광파가 전파되는 매개체라고 믿었던 그 당시 cists.그 실험의 무효 결과는 에테르의 존재를 근본적으로 반증했고, 결국 20세기 초에 특수 상대성 이론과 물리학 혁명으로 이어졌다.2015년에는 마이클슨 간섭계의 또 다른 응용 프로그램인 LIGO가 최초로 중력파를 ^[2]직접 관측했다.그 관찰은 일반 상대성 이론의 중요한 예측을 확인시켜주었고, 대규모 우주 사건의 맥락에서 시공간 왜곡에 대한 이론의 예측을 검증했다.

배열

그림 2Michelson 간섭계의 빛의 경로.

Michelson 간섭계는 최소₁₂ 미러 M&M과 빔 스플리터 M으로 구성된다.그림 2에서 소스 S는 점 C에서 빔 스플리터(이 경우는 플레이트 빔 플리터) 표면 M에 부딪치는 빛을 발한다.M은 부분적으로 반사되기 때문에 빛의 일부는 점 B로 투과되고 일부는 A 방향으로 반사된다.두 빔은 C' 지점에서 재결합하여 E 지점(또는 사람의 눈의 망막)에서 검출기에 입사하는 간섭 패턴을 생성한다.예를 들어 2개의 반송빔 사이에 약간의 각도가 있으면 그림 3b와 같이 정현파적인 프린지 패턴을 화상검출기에 기록한다.돌아오는 빔 사이에 완벽한 공간 정렬이 있는 경우 그러한 패턴이 아니라 차분 경로 길이에 따라 빔 위에 일정한 강도가 존재합니다. 이는 어렵기 때문에 빔 경로를 매우 정밀하게 제어해야 합니다.

그림 2는 간섭성(레이저) 선원의 사용을 보여줍니다.방전으로부터의 협대역 스펙트럼광 또는 백색광도 사용할 수 있지만, 상당한 간섭 대비를 얻으려면 차분 경로 길이를 광원의 일관성 길이 이하로 줄여야 한다.아래 설명과 같이 백색광의 경우 마이크로미터에 불과합니다.

무손실 빔플리터를 사용하면 광에너지가 절약되고 있음을 알 수 있습니다.간섭 패턴의 모든 지점에서 E에서 검출기로 향하지 않는 전력은 오히려 광원의 방향으로 되돌아오는 빔(표시되지 않음)에 존재한다.

그림 3Michelson 간섭계에서의 가장자리 형성

이 사진은 단색광(나트륨 D라인)을 이용한 미셸슨 간섭계에 의한 프린지 패턴입니다.

그림 3a, 3b와 같이 관찰자는 빔 스플리터를 통해 본 미러₁ M을 직접 보고 미러₂ M의 반사상 M'₂을 본다.이들 테두리는 원원 S의 2개의 가상 화상 ₁S', S'₂로부터의 빛의 간섭에 의한 것으로 해석할 수 있다.간섭 패턴의 특성은 광원의 특성과 미러 및 빔 스플리터의 정확한 방향에 따라 달라집니다.그림 3a에서 광학소자는 관찰자에 대해 ₁S'₂ 및 S'가 일직선이 되도록 배향되어 있으며, 그 간섭패턴은 법선~M₁'₂을 중심으로 하는 원(동일한 기울기의 테두리)으로 구성되어 있다.그림 3 b와 같이₁ M과 M'₂이 서로 기울어져 있으면 간섭 테두리가 일반적으로 원뿔형상(하이퍼볼라)이 되지만, M과 M'₂이 겹치면₁ 축 근방의 테두리는 직선, 평행, 등간격(프링 두께가 동일)이 된다.그림과 같이 S가 점원이 아닌 확장 선원일 경우, 그림 3a의 가장자리를 무한대로 설정한 망원경으로 관찰해야 하며 그림 3b의 가장자리를 ^[3]^{: 17}거울에 위치시킨다.

소스 대역폭

그림 4흰색 광원을 사용한 Michelson 간섭계

백색광은 매우 작은 간섭 길이를 가지며 Michelson(또는 Mach-Zehnder) 간섭계에서는 사용하기 어렵다.협대역(또는 "준단색") 스펙트럼 선원도 간섭계를 비추는 데 사용할 때 색 분산 문제에 세심한 주의를 기울여야 한다.2개의 광경로는 소스에 존재하는 모든 파장에서 실질적으로 동일해야 합니다.이 요건은 두 광로가 동일한 분산 유리의 동일한 두께를 교차하는 경우 충족될 수 있다.그림 4a에서 수평빔은 빔 스플리터와 3회 교차하고 수직빔은 빔 스플리터와 1회 교차한다.분산을 균등화하기 위해 빔 스플리터의 기판과 동일한 이른바 보상판을 수직빔의 ^[3]^{: 16}경로에 삽입할 수 있다.그림 4b에서 우리는 큐브 빔 스플리터를 사용하는 것이 이미 유리의 경로 길이와 같다는 것을 알 수 있다.레이저에서 나오는 극단적으로 좁은 대역의 빛을 사용함으로써 분산 등화의 필요성이 없어집니다.

가장자리 범위는 선원의 일관성 길이에 따라 달라집니다.그림 3b에서 테두리 그림에 사용된 노란색 나트륨 빛은 촘촘한 한 쌍의 선₁ D와 D로₂ 구성되어 있으며, 이는 수백 개의 테두리 후에 간섭 패턴이 흐릿해지는 것을 암시한다.단일 세로 모드 레이저는 매우 일관성이 높고 수백만 또는 수십억 파장의 다른 경로 길이로 높은 대비 간섭을 일으킬 수 있습니다.한편, 흰색(광대역)의 빛을 사용하면 중앙 가장자리가 날카롭지만, 중앙 가장자리에서 벗어나면 가장자리가 착색되어 눈에 잘 띄지 않는다.

마이클슨과 몰리(1887)^[1]와 밀러(1933)^[4]와 같이 추정되는 광원 에테르에 대한 지구 속도를 검출하려는 초기 실험자들은 간섭계의 초기 정렬과 거친 경로 등화에만 준단색광을 사용했다.그 후 백색광 간섭계를 사용하여 (위상 모듈로 2µ가 아닌) 절대 위상 균등화 지점을 측정할 수 있었기 때문에 두 암의 경로 ^[5]^{[note 1]}^[6]^{[note 2]}길이를 동일하게 설정할 수 있었다.더 중요한 것은 백색광 간섭계에서는 후속 "프링 점프"(파장 1개의 차이 경로 길이 이동)가 항상 감지된다는 것입니다.

적용들

그림 5푸리에 변환 분광법.

Michelson 간섭계 구성은 다양한 용도로 사용됩니다.

푸리에 변환 분광계

그림 5는 기본적으로 하나의 미러를 이동 가능한 Michelson 간섭계인 푸리에 변환 분광계의 작동을 나타내고 있다(실용적인 푸리에 변환 분광계는 기존의 Michelson 간섭계의 평면 미러를 코너 큐브 반사체로 대체하지만 단순성을 위해 그림에는 이를 나타내지 않는다.) 이동 미러의 여러 개별 위치에서 신호를 측정하여 간섭도를 생성합니다.푸리에 변환은 간섭도를 실제 ^[7]스펙트럼으로 변환합니다.푸리에 변환 분광계는 특정 조건에서 분산형(즉, 격자 및 프리즘) 분광계에 비해 상당한 이점을 제공할 수 있다. (1) Michelson 간섭계의 검출기는 실제로 전체 측정에서 모든 파장을 동시에 모니터링한다.적외선 파장과 같은 소음 검출기를 사용하면 단일 검출기 요소만 사용하는 동안 신호 대 잡음비가 증가한다. (2) 간섭계는 높은 스펙트럼을 달성하기 위해 들어오는 빛이 좁은 슬릿을 통과해야 하는 격자 또는 프리즘 분광계처럼 제한된 조리개를 필요로 하지 않는다.결의안.이는 들어오는 빛이 단일 공간 ^[8]모드가 아닐 때 유용합니다.자세한 내용은 Felgett의 장점을 참조하십시오.

Twyman-Green 간섭계

그림 6Twyman-Green 간섭계.

Twyman-Green 간섭계는 1916년 Twyman과 Green에 의해 발명되고 특허를 받은 Michelson 간섭계의 변형입니다.Michelson 구성과 구별되는 기본 특성은 단색 점 광원과 콜리메이터의 사용이다.Michelson(1918)은 Twyman-Green 구성이 사용 가능한 광원의 간섭 길이가 제한되었기 때문에 대형 광학 부품의 테스트에 적합하지 않다고 비판했다.Michelson은 제한된 일관성 길이로 인해 강요된 기하학적 제약으로 인해 테스트 미러와 동일한 크기의 참조 미러를 사용해야 하므로, Twyman-Green은 여러 ^[9]용도로 실용적이지 않다고 지적했다.수십 년 후, 레이저 광원의 등장은 Michelson의 반대에 대답했습니다.

하나의 암에 그림 참조 거울을 사용하면 Twyman-Green 간섭계를 렌즈 또는 망원경 ^[10]거울과 같은 다양한 형태의 광학 부품을 테스트하는 데 사용할 수 있습니다.그림 6은 렌즈를 테스트하기 위해 설정된 Twyman-Green 간섭계를 보여줍니다.단색광의 점원은 발산렌즈(그림시하지 않음)에 의해 확대되어 평행빔으로 시준된다.볼록구면미러는 그 곡률 중심이 피시험 렌즈의 초점과 일치하도록 배치된다.응급 빔은 분석을 ^[11]위해 영상촬영 시스템에 의해 기록됩니다.

레이저 불균등 경로 간섭계

"LUPI"는 Twyman-Green 간섭계이며 간섭성 레이저 광원을 사용합니다.레이저의 높은 일관성 길이는 테스트 암과 레퍼런스 암의 패스 길이가 일정하지 않기 때문에 대규모 광학 컴포넌트 테스트에 Twyman-Green 구성을 경제적으로 사용할 수 있습니다.타자말 M은 LDA 시스템의 두 팔 균형을 맞추기 위해 박사 논문(Manchester University UK, 1995)에서 유사한 계획을 사용했다.이 시스템은 광섬유 방향 결합기를 사용했습니다.

별의 측정값

미셸슨 항성 간섭계는 별의 직경을 측정하는 데 사용됩니다.1920년, Michelson과 Francis G. Pease는 이것을 Betelgeuse의 직경을 측정하는데 사용했는데, 이것은 태양 이외의 별의 직경이 처음으로 측정되었을 때였다.

중력파 검출

Michelson 간섭계는 중력파를 직접 검출하는 주요 방법이다.이것은 강한 중력파로 인해 간섭계의 두 긴 팔에 불균등하게 영향을 미치는 공간 자체의 작은 변종들을 감지하는 것을 포함한다.2015년에는 레이저 간섭계 중력파 ^[12]관측소를 구성하는 각각 4km 암이 있는 두 개의 Michelson 간섭계를 사용하여 중력파의 첫 번째 탐지가 이루어졌다.이것은 알버트 아인슈타인의 일반 상대성이론에 의해 예측된 중력파의 첫 번째 실험 검증이었다.유럽에 처녀자리 간섭계가 추가됨에 따라 세 ^[13]^[14]^[15]검출기 사이의 작은 도착 시간 차이를 사용하여 중력파가 발생하는 방향을 계산할 수 있게 되었다.2020년 인도는 중력파 탐지를 위해 네 번째 미켈슨 간섭계를 제작하고 있었다.

기타 응용 프로그램

그림 7태양 표면의 가스 흐름 속도를 보여주는 HMI 도플러그램.빨간색은 관찰자로부터 멀어지는 움직임을 나타내고 파란색은 관찰자를 향한 움직임을 나타냅니다.

그림 7은 태양 표면의 도플러그램을 생성하기 위해 조정 가능한 협대역 필터로서 Michelson 간섭계를 사용하는 방법을 보여줍니다.조정 가능한 협대역 필터로 사용할 경우 Michelson 간섭계는 Fabry-Péro 간섭계 또는 Lyot 필터와 같은 경쟁 기술과 비교할 때 많은 장점과 단점을 보입니다.Michelson 간섭계는 특정 파장에 대해 가장 큰 시야를 가지며 상대적으로 조작이 간단한데, 이는 튜닝이 압전 결정이나 리튬 니오베이트 광변조기의 고전압 제어가 아닌 파판의 기계적 회전을 통해서 이루어지기 때문이다.이중 굴절 소자를 사용하는 라이엇 필터에 비해 마이클슨 간섭계는 상대적으로 온도 감도가 낮다.부정적인 면에서는 Michelson 간섭계는 상대적으로 제한된 파장 범위를 가지며, 투과율을 제한하는 프리필터를 사용해야 합니다.Michelson 간섭계의 신뢰성은 우주에서의 사용을 선호하는 경향이 있는 반면, Fabry-Péro 간섭계의 넓은 파장 범위와 전체적인 단순성은 지상 ^[16]시스템에서 사용하는 것을 선호한다.

그림 8싱글 포인트 OCT의 표준 광학 셋업

Michelson 간섭계의 또 다른 적용은 광학 간섭 단층 촬영(OCT)에 있습니다. OCT는 내부 조직 미세 구조의 단층 촬영 시각화를 제공하기 위해 저 간섭 간섭계를 사용하는 의료 영상 기술입니다.그림 8과 같이 일반적인 OCT 시스템의 핵심은 Michelson 간섭계이다.간섭계 암 하나는 조직 샘플에 초점을 맞추고 X-Y 세로 래스터 패턴으로 샘플을 스캔합니다.다른 간섭계 암은 참조 미러에 의해 튕겨집니다.조직 샘플의 반사광은 기준의 반사광과 결합됩니다.광원의 간섭성이 낮기 때문에 간섭 신호는 제한된 샘플 깊이에서만 관찰됩니다.따라서 X-Y 스캔은 샘플의 얇은 광학 슬라이스를 한 번에 하나씩 기록합니다.여러 스캔을 수행하고 각 스캔 간에 기준 미러를 이동하면 조직의 전체 3차원 ^[17]^[18]영상을 재구성할 수 있습니다.최근의 발전은 간섭 간섭계의 나노미터 위상 검색과 낮은 간섭 ^[19]간섭계의 범위 지정 능력을 결합하기 위해 노력하고 있다.

다른 응용 프로그램에는 DWDM 네트워크에서 위상 변조를 진폭 변조로 변환하는 지연 라인 간섭계, 고주파 ^[20]^[21]회로의 특성, 저비용 THz 발전 ^[22]등이 있습니다.

대기 및 우주 응용 프로그램

Michelson Interferometer는 공기 광선과 오로라 스펙트럼의 도플러 폭과 변화를 측정하여 우주 전달 및 지상 기기를 모두 사용하여 온도와 바람을 밝히는 데 중요한 역할을 했다.예를 들어, 바람 영상 간섭계, WINDII,[23]에 대기 연구 위성, UARS,(9월 12일 1991년에 발사되)측정한 세계적인 바람과 온도 패턴에서 80명으로 300km를 사용하여 보이는 airglow 방출에서 이러한 고도로 목표와 고용하고 있는 광학 도플러 간섭계 측정하는 작은 물결.렌방출 종을 운반하는 대기의 부피 속도에 의해 유도되는 좁은 원자 및 분자 공광 방출 라인의 g번째 변화.이 기기는 무채색 및 열보정 위상단차 Michelson 간섭계와 간섭계를 통해 공광 사지를 촬영하는 베어 CCD 검출기였다.위상 스텝 영상의 시퀀스를 처리하여 두 직교 뷰 방향에 대한 풍속을 도출하여 수평 바람 벡터를 생성했다.

편광된 Michelson Interferometer를 협대역 필터로 사용하는 원리는 Evans에 의해 최초로 설명되었으며, Evans는 편광빔 스플리터에 의해 입사광이 두 개의 직교 편광 구성요소로 분할되는 이중 굴절 광도계를 개발하였다.이것이 처음 양극화된wide-field 마이컬슨 간섭계 제목과 태양 관찰에 사용되는 램지[25]에 설명된;그리고 세련된 악기 진동의 태양의 대기에서 측정에 지원하면서 관측소의 지구의 주변을 도는 네트워크 글로벌 Oscillations Netw으로 알려져 고용하고 있는의 발전을 이끌었다.오케스트라.그룹(GONG)^[26]

그림 9.태양역학천문대의 태양지진 및 자기이미저(HMI)에 의해 촬영된 자기강도의 영역(활성영역)을 흑백으로 보여주는 태양의 자기그래픽(자기이미지)

그 Polarizing 대기 마이컬슨 간섭계, PAMI, 버드(al.,[27]에 의해 스펙트럼 영상은 Atmosphere,[28]의에서 논의되었던 개발한 셰퍼드(알과 제목과 램지[25]의 양극화 현상이 튜닝 기술을 결합한 것이다.방출률 측정에서 순차적인 경로 변화를 바람과 온도를 파생시키는[29]기술이라고 하지만 그 scann.PAMI가 사용하는 ing 시스템은 내부 가동 부품이 없다는 점에서 이동 미러 시스템보다 훨씬 단순하며 간섭계 외부 편광기로 스캔합니다.PAMI는 Fabry-Péro 분광계와 성능을 비교한 관측 캠페인에서 입증되었으며, E 지역 바람을 측정하는 데 사용되었다.

보다 최근에, 태양역학 관측소의 태양 지진 및 자기 이미저(HMI)는 편광자 및 다른 조절 가능한 요소들과 함께 두 개의 Michelson Interferometer를 사용하여 태양의 가변성을 연구하고 자기 활동의 다양한 구성요소와 함께 태양의 내부를 특징짓습니다.HMI는 전체 가시 디스크에 걸쳐 세로 및 벡터 자기장을 고해상도로 측정하므로 이전 버전인 SOHO의 MDI 계측기의 성능이 확장됩니다(그림 ^[31]9 참조).HMI는 태양 변동성의 내부 소스와 메커니즘, 그리고 태양 내부의 물리적 과정이 표면 자기장과 활동과 어떻게 관련되어 있는지를 결정하기 위해 데이터를 생성한다.또한 확장된 태양 대기의 변동성에 대한 연구를 위해 코로나 자기장을 추정할 수 있는 데이터를 생성한다.HMI 관측은 태양 변동과 ^[32]그 영향을 이해하기 위해 내부 역학과 자기 활동 사이의 관계를 확립하는 데 도움이 될 것이다.

MDI를 사용한 한 예로, 스탠포드 과학자들은 태양 ^[33]원반에 나타나기 1~2일 전에 태양의 깊은 내부에서 여러 개의 흑점 영역이 발견되었다고 보고했다.따라서 태양 내부의 흑점 탐지는 우주 일기 예보의 예측을 개선하고 확장하는 데 사용될 수 있는 다가오는 표면 자기 활동에 대한 귀중한 경고를 제공할 수 있다.

기술적인 토픽

단계 간섭계

이것은 Michelson 간섭계이며, 한쪽 팔의 거울이 Gires-Tournois 에탈론으로 ^[34]대체됩니다.Gires-Tournois 에탈론에 의해 반사된 고도로 분산된 파장은 다른 거울에 반사된 원래의 파장과 간섭한다.Gires-Tournois 에탈론으로부터의 위상 변화는 파장의 거의 스텝과 같은 함수이기 때문에 결과 간섭계는 특별한 특성을 가집니다.광인터리버로서 광섬유 통신에 응용된다.

Michelson 간섭계의 두 거울은 Gires-Tournois 에탈론으로 대체할 수 있다.따라서 위상 대 파장의 단계적 관계가 더욱 뚜렷해지고 이를 사용하여 비대칭 광학 인터리버를 ^{[citation needed]}구성할 수 있습니다.

위상공역간섭계

두 광선의 위상결합거울에 의한 반사는 위상차 $\displaystyle \Delta \varphi }$ 과 $\Delta \varphi$ 반대 광선 $\displaystyle -\Delta \varphi$ $-\Delta \varphi$ 의 위상차이 δ\displaystyle \delta \varphi }의 위상차이므로 트윈빔 간섭계의 간섭패턴이 크게 변화한다.반파장 $\lambda /2$ / $(\displaystyle \lambda /2$ 주기의 기존 Michelson 간섭 곡선과 비교:

$I(\Delta L)\sim [1+\gamma (\Delta L)\cos(2k\Delta L)]$ $I(\Delta L)\sim [1+\gamma (\Delta L)\cos(2k\Delta L)]$ $I(\Delta L)\sim [1+\gamma (\Delta L)\cos(2k\Delta L)]$ L $I(\Delta L)\sim [1+\gamma (\Delta L)\cos(2k\Delta L)]$ [ $I(\Delta L)\sim [1+\gamma (\Delta L)\cos(2k\Delta L)]$ + $I(\Delta L)\sim [1+\gamma (\Delta L)\cos(2k\Delta L)]$ ( $I(\Delta L)\sim [1+\gamma (\Delta L)\cos(2k\Delta L)]$ L ) $I(\Delta L)\sim [1+\gamma (\Delta L)\cos(2k\Delta L)]$ ( $I(\Delta L)\sim [1+\gamma (\Delta L)\cos(2k\Delta L)]$ $I(\Delta L)\sim [1+\gamma (\Delta L)\cos(2k\Delta L)]$ $I(\Delta L)\sim [1+\gamma (\Delta L)\cos(2k\Delta L)]$ L $I(\Delta L)\sim [1+\gamma (\Delta L)\cos(2k\Delta L)]$ ) $]{$ $display style$ I ( \ $Delta$ L ) \ $sim$ [ $1$ + \ $gamma$ ( \ $Delta$ L ) \ $cos$ ( $2$ k \ $Delta$ L ) $}$ ,

여기서 $\gamma (\Delta L)$ ( $\gamma (\Delta L)$ L $\gamma (\Delta L)$ ) $\gamma (\Delta L)$ {\ $displaystyle$ \delta L $(\Delta$ L $)}$ 은 $\gamma (\Delta L)$ 2차 상관 함수이며 위상차 간섭계의 간섭 곡선은 반사된 빔의 주파수 이동 $\delta \omega =\Delta kc$ $=$ $\delta \omega =\Delta kc$ $\delta \omega =\Delta kc$ c { $displaystyle$ \displaystyle \ $mega$ =\ $Delta$ kc $}$ 로 $\delta \omega =\Delta kc$ 정의된 주기가 훨씬 길다.

$I(\Delta L)\sim [1+[\gamma (\Delta L)+0.25]\cos(\Delta k\Delta L)]$ ( $I(\Delta L)\sim [1+[\gamma (\Delta L)+0.25]\cos(\Delta k\Delta L)]$ L ) $I(\Delta L)\sim [1+[\gamma (\Delta L)+0.25]\cos(\Delta k\Delta L)]$ ~ [ $I(\Delta L)\sim [1+[\gamma (\Delta L)+0.25]\cos(\Delta k\Delta L)]$ + [ $I(\Delta L)\sim [1+[\gamma (\Delta L)+0.25]\cos(\Delta k\Delta L)]$ ( $I(\Delta L)\sim [1+[\gamma (\Delta L)+0.25]\cos(\Delta k\Delta L)]$ L $I(\Delta L)\sim [1+[\gamma (\Delta L)+0.25]\cos(\Delta k\Delta L)]$ ) + $I(\Delta L)\sim [1+[\gamma (\Delta L)+0.25]\cos(\Delta k\Delta L)]$ ] $I(\Delta L)\sim [1+[\gamma (\Delta L)+0.25]\cos(\Delta k\Delta L)]$ ]( $I(\Delta L)\sim [1+[\gamma (\Delta L)+0.25]\cos(\Delta k\Delta L)]$ k $I(\Delta L)\sim [1+[\gamma (\Delta L)+0.25]\cos(\Delta k\Delta L)]$ L $I(\Delta L)\sim [1+[\gamma (\Delta L)+0.25]\cos(\Delta k\Delta L)]$ ) \ $display style$ I ( \ $Delta$ L ) \ $sim$ [ $1$ + \ $gamma$ ( \ $Delta$ L ) + $0.25$ ( $Delta$ , $Delta$ )광학 위상 결합 미러의 위상 변동의 중요하지 않은 특성은 두 개의 독립된 PC ^[36]미러를 가진 Michelson 간섭계를 통해 연구되었다.레이저 증폭기의 간섭성의 합에 대한 phase-conjugating 마이컬슨 간섭계 각광 받는 기술 배열 N{N\displaystyle}의 레이저 광선 위상 변화에 의해 동기화되의 N/2{N/2\displaystyle}beamsplitters를 .[37]추정적이며 간섭 a. 증폭 빔의 밝기 증가할 수 있s $({$ 스타일 $N^{2$ ^[38]

「」를 참조해 주세요.

간섭계 종류 목록
LIGO 레이저 간섭계 중력파 관측소
NPOI
GEO600
처녀자리
카그라

메모들

^ Michelson(1881)은 다음과 같이 썼다. "...그것들(나트륨 빛을 이용한 가장자리)이 편리한 폭과 최대의 날카로움일 때, 나트륨 불꽃이 제거되고 램프가 다시 교체되었다."그런 다음 밴드들이 다시 나타날 때까지 나사 m을 천천히 돌렸습니다.중앙 밴드가 거의 검은색에 가까웠다는 점을 제외하고는 물론 유색인종이었습니다.
^ 샹클랜드(1964년)는 1881년 실험에 대해 다음과 같이 썼다. "간섭 테두리는 처음에 나트륨 광원을 사용하여 발견되었고, 최대의 가시성을 위해 조정한 후, 선원은 흰색 빛으로 바뀌었고, 그 후 색 테두리가 배치되었다. 간섭 패턴의 위치 변화를 쉽게 관찰할 수 있도록 흰 빛 테두리를 사용했습니다."그리고 1887년 실험에 관해 페이지 31: "이 새로운 간섭계를 사용하여, 기기가 수평면에서 90°의 각도로 회전했을 때 예상되는 백색광 간섭 패턴의 이동의 크기는 0.4였다. (포츠담 간섭계의 대응하는 변화는 0.04 프린지였다.)"

참조

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외부 링크

[6] Michelson(1881)은 다음과 같이 썼다. "...그것들(나트륨 빛을 이용한 가장자리)이 편리한 폭과 최대의 날카로움일 때, 나트륨 불꽃이 제거되고 램프가 다시 교체되었다."그런 다음 밴드들이 다시 나타날 때까지 나사 m을 천천히 돌렸습니다.중앙 밴드가 거의 검은색에 가까웠다는 점을 제외하고는 물론 유색인종이었습니다.

[8] 샹클랜드(1964년)는 1881년 실험에 대해 다음과 같이 썼다. "간섭 테두리는 처음에 나트륨 광원을 사용하여 발견되었고, 최대의 가시성을 위해 조정한 후, 선원은 흰색 빛으로 바뀌었고, 그 후 색 테두리가 배치되었다. 간섭 패턴의 위치 변화를 쉽게 관찰할 수 있도록 흰 빛 테두리를 사용했습니다."그리고 1887년 실험에 관해 페이지 31: "이 새로운 간섭계를 사용하여, 기기가 수평면에서 90°의 각도로 회전했을 때 예상되는 백색광 간섭 패턴의 이동의 크기는 0.4였다. (포츠담 간섭계의 대응하는 변화는 0.04 프린지였다.)"

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