탄도 계수

탄도학에서 신체의 탄도 계수(BC, C_b)는 비행 중 공기 저항을 극복하는 능력을 측정하는 척도다.^[1]그것은 음의 가속도에 반비례한다: 높은 숫자는 낮은 음의 가속도를 나타낸다. 즉, 몸의 끌림은 질량에 비례하여 작다.BC는 제곱 미터당 킬로그램(kg/m²) 또는 제곱 인치당 파운드(질량)^[2]로² 표현할 수 있다(여기서 1lb/in은² 703.069581 kg/m에² 해당한다).

공식

이 섹션은 검증을 위해 추가 인용구가 필요하다. 신뢰할 수 있는 출처에 인용문을 추가하여 이 기사를 개선할 수 있도록 도와주십시오. 공급되지 않은 재료는 도전하여 제거할 수 있다.(2021년 1월) (이 템플릿 메시지를 제거하는 방법과 시기 알아보기)

일반

${\displaystyle C_{\text{b,Physics}={\frac {m}{C_{\text{d}}}}A}}}={\frac {\rho \ell}{C_{\text{d}}}}}$

여기서:

• C_b,Physics, 물리 및 공학에 사용되는 탄도 계수
• m, mass
• A, 단면적
• C_d, 드래그 계수
• ${\displaystyle \rho }$ ${\displaystyle \rho$ $\},$ 밀도
• ${\displaystyle \ell }$ ${\displaystyle \ell$ $\},$ 특성 몸 길이

탄도학

소형 및 대형 무기 발사체에 대해서만 탄도 계수를 계산하는 공식은 다음과 같다.

${\displaystyle C_{\text{b,Projectile}={\frac {m}{d^{2}i}}}}$ ^[3]

여기서:

• C_b,Projectile, Siacci 방법(20도 미만)에서 점 질량 궤적에 사용되는 탄도 계수.^[4]
• m, 총알 덩어리
• d, 측정된 발사체 단면(diameter面)
• i, 형태 계수

형태 계수 i는 6가지 방법으로 도출할 수 있으며 사용된 궤적 모델에 따라 다르게 적용할 수 있다: G 모델, Bugless/Coxe; 3 Sky Screen; 4 Sky Screen; 표적 영점화; 도플러 레이더.^[5][6]

다음은 i 또는_d C를 계산하는 몇 가지 방법:

${\displaystyle i={\frac {2}{n}{\\sqrt{\frac {4n-1}{n}}}}}}{n}}}}}}$ ^[7][6][8]

여기서:

또는

드래그 계수는 수학적으로 계산할 수도 있다.

${\displaystyle C_{\text{d}={\frac {8}{\rho v^{2}\pi d^{2}}:}$ ^[9]

여기서:

• C_d, 드래그 계수.
• ${\displaystyle \mathrm{발사체}}$ 밀도$$$【\displaystyle \rho 】.$
• v, 사정거리에서 발사체 속도
• π (pi) = 3.14159…
• d, 측정된 발사체 단면(diameter面)

또는

"G" 모델에 적용되는 표준 물리학부터:

${\displaystyle i={\frac {C_{\text{p}}{C_{\text}}{\text{\text}}}{C_{\text}G}}}$ ^[10]

여기서:

• i, 형태 계수.
• C_G, "G" 모델, 기준 도면,^[11] 발사체로부터 1.00의 드래그 계수
• C_p, 사정거리에서 실제 시험 발사체의 드래그 계수

상업용

이 공식은 소형 무기 사격 공동체 내의 탄도 계수를 계산하기 위한 것이지만, C_b,Projectile:로 중복된다.

${\displaystyle C_{\text{b,Smallarms}={\frac {SD}{i}}}}$ ^[12]

여기서:

• C_b,Smallarms, 탄도 계수
• SD, 단면밀도
• i, 폼 계수(폼 계수^[13])

역사

배경

1537년 니콜로 타르타글리아는 사격의 최대 각도와 사거리를 결정하기 위해 시험 사격을 실시하였다.그의 결론은 거의 45도였다.그는 샷 궤적이 연속적으로 곡선 처리된 점에 주목했다.^[10]

1636년 갈릴레오 갈릴레이는 "두 가지 새로운 과학에 관한 대화"에 결과를 발표했다.그는 떨어지는 시체가 일정한 가속도를 가지고 있다는 것을 발견했다.이것은 갈릴레오가 총알의 궤적이 곡선이라는 것을 보여줄 수 있게 했다.^[14][10]

1665년경 아이작 뉴턴경은 공기저항의 법칙을 도출했다.뉴턴의 항력에 대한 실험은 공기와 액체를 통한 것이었다.그는 드래그 온 샷이 공기(또는 유체)의 밀도, 단면적, 속도의 사각형에 비례하여 증가한다는 것을 보여주었다.^[10]뉴턴의 실험은 약 260m/s(853ft/s)의 저속도에 불과했다.^[15][16][17]

1718년 존 킬은 "발사체가 공중에서 기술할 수 있는 곡선을 찾기 위해 가장 간단한 중력 가정과 반면에 중간 유니폼의 밀도는 저항 속도의 중복 비율"이라고 도전했다.이 도전은 공기 저항이 발사체의 속도에 따라 기하급수적으로 증가한다고 가정한다.^{[verification needed]}킬은 그의 도전에 대해 아무런 해결책도 주지 않았다.요한 베르누이가^{[clarification needed]} 이 도전에 나섰고 곧 문제를 해결했고 공기 저항은 베르누이 방정식으로 알려진 속도의 "어느 힘"^{[verification needed]}으로 다양했다.^{[clarification needed][verification needed]}이는 '표준 발사체' 개념의 전조다.^[15]

1742년 벤자민 로빈스는 탄도 진자를 발명했다.이것은 발사체의 속도를 측정할 수 있는 간단한 기계 장치였다.로빈스는 입마개 속도가 1400ft/s(427m/s)에서 1700ft/s(518m/s)에 이르는 것으로 보고했다.그는 같은 해 발간한 저서 '건너리의 새로운 원리'에서 오일러의 방법에서 나온 수치적 통합을 통해 속도 사각형에 따라 공기저항이 달라진다는 사실을 발견하면서도 음속 속도에 따라 변한다고 주장했다.^[18][10][19]

1753년, 레온하르트 오일러는 베르누이 방정식에 적용되는 그의 방법을 사용하여 이론적 궤적을 계산하는 방법을 보여주었지만, 속도의 제곱에 따라 변화하는 저항에만 적용하였다.^[20]

1844년에 전기-발광 연대기가 발명되었고 1867년에 전기-발광 연대기가 1천만분의 1초 이내로 정확해졌다.^[21]

시험발사

많은 나라들과 군대는 18세기 중반부터 각각의 개별 발사체의 드래그 특성을 결정하기 위해 대형 무기 사용에 대한 시험 발사를 실시했다.이러한 개별 시험 발사는 광범위한 탄도 표에 기록되고 보고되었다.^[22][23]

Of the test firing, most notably were: Francis Bashforth at Woolwich Marshes & Shoeburyness, England (1864-1889) with velocities to 2,800 ft/s (853 m/s) and M. Krupp (1865–1880) of Friedrich Krupp AG at Meppen, Germany, Friedrich Krupp AG continued these test firings to 1930; to a lesser extent General Nikolai V.마예프스키, 당시 성에서 대령(1868–1869)이었다.러시아 페테르부르크, 프랑스 르 가브르에서 열린 Gavre 위원회(1873년 ~ 1889년)와 1830m/s(6,004ft/s), 영국 왕립 포병(1904년–1906년)의 속도.^{[24][25][26][10][27]}

사용된 시험 발사체(샷)는 구면, 구면, 구면, 구면, 구면, 구면체, 구면체, 구면체, 구면체, 구면체, 구면체, 구면체, 구면체, 구면체, 구면체, 구면체, 구면체, 구면체, 구면체, 구면체, 구면체, 구면체, 구면체, 구면체 및 구면체이러한 발사체는 3 kg(6.6 lb)에서 75 mm(3.0 in)까지 187 kg(412.3 lb)에서 254 mm(10.0 in)까지 크기가 다양했다.

방법 및 표준 발사체

1860년대까지 많은 군대는 발사체의 궤적을 계산하기 위해 미적분을 사용했다.단지 하나의 궤적을 계산하는데 필요한 수치적 계산은 길고 지루하며 수작업으로 이루어졌다.그래서 이론적인 드래그 모델을 개발하기 위한 조사가 시작되었다.그 조사로 인해 항력 실험 치료는 크게 간소화되었다.이것이 '표준 발사체'의 개념이었다.탄도표는 다음과 같이 정의되는 실제 발사체에 대해 구성된다: "실제 중량 및 특정한 형태와 치수를 가진 보정기 비율".이는 표준형 발사체의 탄도 계수 계산을 단순화하는데, 이는 실제 발사체가 실제 대기를 통과할 수 있는 것과 동일한 능력으로 수학적으로 표준 대기를 통과할 수 있다.^[31][32][10]

바슈포스 방법

1870년 바슈포스는 자신의 탄도표를 담은 보고서를 발간한다.바슈포스는 시험 발사체의 항력이 속도(v²)의 제곱(v)에서 830ft/s(253m/s)에서 430ft/s(131m/s)까지, 속도(v³)의 세제곱(v)에서 1,000ft/s(305m/s)에서 830ft/s(253m/s)까지 다양하다는 것을 발견했다.1880년 보고서를 기준으로 그는 드래그가 1,100ft/s(335m/s)에서 1,040ft/s(317m/s)까지 v에⁶ 따라 다르다는 것을 발견했다.바쉬포스는 3 in (76 mm), 5 in (127 mm), 7 in (178 mm) 및 9 in (229 mm)의 리프팅 건을 사용했으며, 구형 샷을 발사하기 위해 유사한 크기의 매끄러운 보어 건과 1 incrediber 반경의 오기 머리를 가진 긴 발사체를 추진했다.^[33][34][30]

Bashforth는 탄도 계수의 변수로 b를 사용한다.b가 v와² 같거나 작을 때, b는 발사체 끌기에 대해 P와 같다.다른 형태가 있을 때, 공기는 같은 방향의 발사체 앞부분을 비껴가지 않는다는 것을 발견할 수 있을 것이다.이것은 형태 계수(i)인 b에 두 번째 인자를 도입하는 계기가 되었다.이는 특히 830ft/s(253m/s)보다 큰 높은 속도에서 적용된다.따라서 바슈포스는 830ft/s(253m/s), k > i. 바슈포스는 그 후_v k와 i를 K로 통합하는 이 알 수 없는 효과를 보상하는 k 인자라고 불리는 힘의 "결정되지 않은 승수"를 소개했다.^{[35][15][36][37]}

바슈포스는 '제한구역'을 구상하지는 않았지만 5개의 제한구역이 있다는 것을 수학적으로 보여줬다.바슈포르스는 표준 발사체를 제안하지는 않았지만 이 개념을 잘 알고 있었다.^[38]

마예프스키-시아치법

1872년 마예프스키는 마예프스키 모델을 포함한 자신의 보고서 트리테 발리스티크 엑스테리우레를 발표했다.마예프스키는 1870년 보고서에서 나온 바슈포스의 표와 함께 자신의 탄도표를 이용하여 로그 A와 값 n의 관점에서 발사체의 공기 저항을 계산한 분석 수학 공식을 만들었다.마예프스키의 수학은 바슈포스와는 다른 접근법을 사용했지만, 결과적으로는 공기저항의 계산은 마찬가지였다.마예프스키는 제한구역 개념을 제안했고 발사체에 대한 제한구역이 6개라는 것을 발견했다.^{[39][40][41][10][42]}

1886년, 마예프스키(Circa 1886), M. Krupp(1880)이 만든 실험에 대한 토론의 결과를 발표했다.사용된 오기머리 발사체는 구경이 크게 다르지만, 대부분 길이 3구경, 반지름 2구경 등 기본적으로 표준 발사체와 같은 비율을 가지고 있었다.표준 발사체를 치수 10cm(3.9인치) 및 1kg(2.2파운드)로 한다.^[30][43][44]

1880년에 프란체스코 시아치 대령은 그의 작품 "발리스타"를 출판했다.시아치는 자기 앞에 온 사람들과 마찬가지로 발사체가 점점 더 높은 속도로 공기를 변화시킬 때 공기의 저항과 밀도가 점점 더 커진다는 것을 발견했다.^[45]

시아치의 방법은 출발 각도가 20도 미만인 평탄화 궤도를 위한 것이었다.그는 출발 각도가 공기 밀도가 동일하게 유지될 수 있을 정도로 충분히 작다는 것을 발견했고 탄도표를 쉽게 표로 만들어 발사체의 거리, 시간, 기울기 및 고도를 파악할 수 있었다.바슈포스의 k와 마예프스키의 테이블을 이용해 시아치는 4존 모델을 만들었다.시아치는 마예프스키의 표준 발사체를 사용했다.이 방법과 표준 발사체로부터 시아치는 지름길을 만들었다.^[46][10][23]

Siacci found that within a low-velocity restricted zone, projectiles of similar shape, and velocity in the same air density behave similarly; ${\displaystyle {\tfrac {\delta w}{d^{2}}}}$ or ${\displaystyle {\tfrac {\delta }{C}}}$. Siacci used the variable ${\displaystyle C}$ for ballistic coefficient. 즉, 평탄화 궤도에 대해 공기 밀도는 일반적으로 동일하므로 단면 밀도는 탄도 계수와 같으며 공기 밀도는 떨어질 수 있다.$C{\displaystyle }$ ${\displaystyle C}$이(가) i ${\displaystyle i}$의 도입을 요구할 때 속도가$$ 고속으로$$ $Bashforth$의$$k {\$displaystyle$ k$}$까지 상승함에 따라$,$ 오늘날 사용되는 평균 탄도 계수의 탄도 표에 m ${\displaystyle \frac{{d\mathrm{}}^{}}{}}$ ${\displaystyle \frac{{}^{}}{}}$⋅ ${\displaystyle \frac{{}_{}}{}}$ ${\displaystyle 0\frac{{}_{}}{}}$ ${\$$m}{d^{2}}:}\cdot${\tfrac ${p_{0}{$p}}{p}}}}은(는) $m{\displaystyle \frac{}{}}$ ${\displaystyle \frac{{d\mathrm{}}^{}}{}}$ ${\displaystyle \frac{{}^{}}{}}$i {\$dplaystyle {$m}{$d^{$$dfrac}{i}}}}$과(는) $같으며{\displaystyle {}_{}}$, S$$ ${\displaystyle \frac{}{}}$ ${\$와 동일하다$.$^[47][48]

시아치는 C가 2개 이상의 발사체에 대해 동일한 제한 구역 내에서 궤적 차이는 미미할 것이라고 썼다.따라서 C는 평균 곡선에 동의하며, 이 평균 곡선은 모든 발사체에 적용된다.따라서 지루한 미적분법에 의존할 필요 없이 하나의 궤적을 표준 발사체에 대해 계산할 수 있고, 그 다음 C가 알려진 실제 탄환에 대한 궤적을 단순한 대수학만으로 표준 궤도로 계산할 수 있다.^[49][10]

탄도 테이블

전술한 탄도표는 일반적으로 탄도 공식 계산을 용이하게 하기 위한 기능, 공기 밀도, 사정거리에서의 발사체 시간, 사정거리, 발사체 이탈 정도, 중량 및 직경이다.이 공식은 사정거리, 항력 및 궤적에서 발사 속도를 생성한다.오늘날 상업적으로 출판된 탄도 테이블이나 소형 무기, 스포츠 탄약은 외부 탄도, 궤도 테이블이다.^[50][51][52]

1870 Bashforth 테이블은 2,800 ft/s(853 m/s)에 달했다.마예프스키는 그의 테이블을 이용하여 바슈포스 테이블(제한구역 6개까지)과 크루프 테이블로 보충했다.마예프스키는 7번째 제한 구역을 구상하고 바시포스 테이블을 1,100m/s(3,609ft/s)까지 연장했다.Mayevsky는 Bashforth의 데이터를 영국식 측정 단위에서 미터법 단위(현재 SI 측정 단위)로 변환했다.1884년 제임스 잉걸스는 마예프스키 테이블을 이용해 미군 포병 원형 M에 자신의 테이블을 발표했다.잉걸스는 마예프스키의 탄도 표를 8번째 제한 구역 내에서 5,000ft/s(1,524m/s)까지 확장했지만 여전히 마예프스키의 7번째 제한 구역과 동일한 n 값(1.55)을 가지고 있다.잉걸스, 마예프스키의 결과를 제국 유닛으로 다시 변환했다.영국 왕립 포병대의 결과는 마예프스키의 결과와 매우 유사했으며, n 값을 1.55에서 1.67로 변경하면서 8차 제한구역 내 5000ft/s(1,524m/s)까지 테이블을 확장했다.이 탄도표들은 1909년에 출판되었고 잉걸스의 그것과 거의 동일하다.1971년 시에라 총알 회사는 탄도 테이블을 9개의 제한 구역으로 계산했지만 4,400ft/s(1,341m/s) 내에서만 계산했다.^[30][10][42]

G모델

1881년, 위원회는 다른 나라뿐만 아니라 그들의 시험에서 이용할 수 있는 데이터에 대한 포괄적인 조사를 실시하였다.드래그 데이터에 대해 표준 대기 조건을 채택한 후 Gavre 드래그 기능이 채택되었다.이 항력 기능은 가브르 함수로 알려졌으며 채택된 표준 발사체는 제1형 발사체였다.이후 제1형 표준 발사체는 미국 메릴랜드주 애버딘 증명장의 탄도학 섹션에 의해 위원회 d'Experience de Grev의 이름을 따서 G로₁ 개칭되었다.실용적인 목적을 위해 G의₁ 첨자 1은 일반적으로 G1로 보통 글꼴 크기로 쓰여진다.^[10][53]

G 모델에 채택된 궤도 계산을 위한 일반적인 형태는 Siacci 방법이다.표준형 발사체는 초기 속도가 알려졌을 때 실제 발사체의 궤적을 계산하기 위한 수학적 기준으로 사용되는 '정확한 발사체'이다.채택된 G1 모델 발사체는 2구경 반지름 오기발 머리와 3.28구경의 무차원 측정이다.계산해 보면, 몸길이는 1.96구경이고 머리는 1.32구경이다.^[32][10]

수년간 G1 표준 발사체의 크기, 중량, 반지름에 대해 약간의 혼란이^{[citation needed]} 있었다.이러한 오해는 1886년 간행물인 플랜 파이어의 외부 탄도학에서 잉걸스 대령에 의해 설명될 수 있다; 15페이지, 다음 표에서 첫 번째와 두 번째 열은 지름 1인치 길이에 해당하는 속도 및 그에 상응하는 저항력을 제공하며, 1인치 반의 교정기의 오기발 헤드를 가지고 있다. 이들은 A. G. 그린힐 교수에 의해 바슈포스의 실험에서 추론된 것으로, 왕립 포병연구소 제2권 제13호에 실린 그의 논문에서 따온 것이다.더 나아가 발사체의 무게가 1파운드라고 하는 것이 논의되고 있다.^[54]

모든 표준 발사체(G)의 수학적 편의를 위해 C는_b 1.00이다.발사체의 단면적 밀도(SD)가 1의 질량을 1구경 직경의 제곱으로 나눈 치수가 없는 경우 SD는 1과 같다.그 다음 표준 발사체에 형태 계수 1이 할당된다.$그{\displaystyle {}_{}}$ 다음에 C ${\displaystyle b_{}}$= S ${\displaystyle \frac{}{}}$ i${\displaystyle }$= ${\displaystyle 1\frac{\mathrm{}}{}\frac{1}{}}$ = 1.${\displaystyle 00}$ ${\displaystyle C_{\text{b}}={\tfrac {SD}{i}}}={\tfrac$ {$1}{1$}:{1$}=1$.$$C는_b 일반적으로 플랫파이어 궤적 내에서 소수점 2개까지 수행된다.C는_b 일반적으로 상업 간행물에서 소수점 3까지 수행되는 것으로 확인되는데, 소수의 스포츠 소형 무기 발사체가 탄도 계수의 1.00 수준까지 상승하는 경우가 드물기 때문이다.^[32]

다른 G 모델에 대해 Siacci 방법을 사용할 때 궤적을 계산하는 데 사용되는 공식은 동일하다.다른 점은 표준 프로젝트 참조와 모양이 유사한 실제 발사체 시험을 통해 발견되는 지체 요인이다.이것은 서로 다른 G 모델들 사이에 약간 다른 종류의 지체 요인을 만들어낸다.동일한 G 모델 C에_b 대한 Siacci 수학 공식 내에 올바른 G 모델 지연 계수를 적용할 경우, 어떤 G 모델에 대해서도 보정된 궤적을 계산할 수 있다.

궤적과 탄도 계수를 결정하는 또 다른 방법은 1936년 듀폰트의 월리스 H. 콕스와 에드거 벅리스에 의해 개발되고 출판되었다.이 방법은 모양 비교에 의해 10개의 차트에 그려진 로그 척도 입니다.이 방법은 Ingalls 테이블의 드래그 모델과 관련된 탄도 계수를 추정한다.실제 발사체를 차트 1번의 그려진 구경 반지름과 일치시킬 때, 그것은 i를 제공하고 차트 2를 사용하여 C를 빠르게 계산할 수 있다.Coxe와 Beugless는 탄도 계수에 변수 C를 사용했다.^[55][10]

시아치 방식은 제1차 세계대전이 끝날 무렵 포격을 위해 포기되었다.그러나 미육군 오드넌스 군단은 직접(플랫파이어) 전차포를 위해 20세기 중반까지 시아치 방식을 계속 사용했다.전자기계 아날로그 컴퓨터의 발달은 제2차 세계 대전 중 공중 폭격 궤적을 계산하는 데 기여했다.제2차 세계 대전 이후 실리콘 반도체 기반의 디지털 컴퓨터의 등장으로 유도탄/폭탄, 대륙간탄도탄, 우주선 등의 궤적을 만들 수 있게 되었다.^[10][23]

제1차 세계 대전과 제2차 세계 대전 사이에 미국 메릴랜드주 애버딘 입증 그라운드의 미 육군 탄도학 연구소는 G2, G5, G6의 표준 모델을 개발했다.1965년 윈체스터 웨스턴은 G1, G5, G6, GL을 위한 탄도표 세트를 발행했다.1971년 시에라 총알 회사는 그들의 총알을 모두 재시험하여 G5 모델이 그들의 보트 꼬리 총알에 가장 적합한 모델이 아니라는 결론을 내리고 G1 모델을 사용하기 시작했다.이것은 운이 좋았는데, 전체 상업용 스포츠와 총기 산업이 G1 모델을 바탕으로 계산했기 때문이다.G1 모델과 Mayevski/Siacci Method는 오늘날에도 업계 표준이 되고 있다.이러한 이점은 상업적 스포츠 및 총기 산업 내 궤적에 대한 모든 탄도표를 비교할 수 있게 한다.^[10][48]

최근 몇 년 동안 도플러 레이더와 개인용 컴퓨터 및 휴대용 컴퓨터 장치의 출현으로 평탄화 궤적 계산에 엄청난 진전이 있었다.또한, 박사가 제안한 새로운 방법론도 있다.아서 페즈사와 Berger Bullets, LLC의 탄도 엔지니어인 Bryan Littz가 보트 꼬리 스피처 소총 탄도를 계산하기 위해 사용한 G7 모델과 6 Dof 모델 기반 소프트웨어의 사용은 평사 궤도에 대한 예측을 향상시켰다.^[10][56][57]

서로 다른 수학적 모델과 탄성 계수

대부분의 탄도 수학 모델과 따라서 표나 소프트웨어는 하나의 특정한 드래그 함수가 항력을 정확하게 설명하고 따라서 탄성 계수와 관련된 탄성의 비행 특성을 설명하는 것을 당연하게 여긴다.이러한 모델은 와드커터, 플랫 기반, 스피처, 보트테일, 초저드랙 등 총알 유형이나 모양을 구분하지 않는다.그들은 발행된 BC에서 표시한 대로 하나의 변함없는 드래그 함수를 가정한다.그러나 몇 가지 표준 발사체 모양에 최적화된 여러 가지 드래그 곡선 모델을 사용할 수 있다.

몇 가지 표준 발사체 형상 또는 형식에 대한 결과 드래그 곡선 모델을 다음과 같이 칭한다.

• G1 또는 Ingalls(두 개의 칼리버(블런트) 코 오기가 있는 플랫베이스 - 단연코 가장 인기 있음)^[60]
• G2(Aberdeen J 발사체)
• G5(짧은 7.5° 보트테일, 6.19 교정기 긴 접선 오기브)
• G6(플랫베이스, 6개의 칼리브 긴 secant ogive)
• G7(길이 7.5° 보트테일, 10개의 교정기, 일부 제조업체에서 매우 낮은 드래그 총알을^[61] 선호함)
• G8(플랫베이스, 10개의 칼리브 긴 secant ogive)
• GL(블런트 리드 노즈)

이러한 표준 발사체 형태는 크게 다르기 때문에 Gx BC는 동일한 탄환에 대해서도 Gy BC와 크게 다를 것이다.^[62]이를 설명하기 위해 총탄 제조사 버거는 대부분의 표적, 전술, 박하, 사냥용 총탄에 대해 G1과 G7 BC를 발행했다.^[63]라푸아나 노슬러 같은 다른 탄환 제조회사들도 그들의 목표 탄환 대부분을 위해 G1과 G7을 발표했다.^[64][65]적용된 기준 발사체에서 발사체가 얼마나 벗어나는지는 폼 팩터(i)로 수학적으로 표현된다.적용된 기준 발사체 모양은 항상 폼 팩터(i)가 정확히 1이다.특정 발사체에 하위 1 폼팩터(i)가 있을 경우 이는 해당 발사체가 적용된 기준 발사체 형태보다 낮은 항력을 보인다는 것을 나타낸다.폼 팩터(i)가 1보다 크면 적용된 기준 발사체 형태보다 특정 발사체가 더 많은 드래그를 나타낸다.^[66]일반적으로 G1 모델은 비교적 높은 BC 값을 산출하며 스포츠 탄약 산업에서 자주 사용된다.^[65]

탄성 탄성 계수의 일시적인 특성

정확히 동일한 발사체에 대한 BC 청구권의 변동은 특정 값을 계산하는 데 사용되는 주변 공기 밀도의 차이 또는 명시된 G1 BC 평균의 기준이 되는 범위 속도 측정으로 설명될 수 있다.또한 발사체 비행 중에 BC가 변화하며, BC는 항상 특정 범위 속도 체계에 대한 평균이다.비행 중 발사체 G1 BC의 가변성에 대한 자세한 설명은 외부 탄도 기사에서 확인할 수 있다.외부 탄도 기사는 BC가 어떻게 결정되었는지 아는 것이 명시된 BC 가치 그 자체를 아는 것만큼이나 거의 중요하다는 것을 암시한다.^{[citation needed]}

BC(또는 과학적으로 더 잘 표현된 드래그 계수)의 정확한 설정을 위해 도플러 레이더 측정이 필요하다.그러나 일반 촬영이나 공기역학 애호가들은 이런 값비싼 전문 측정기기를 접할 수 없다.Weibel 1000e 또는 Infinition BR-1001 도플러 레이더는 정부, 전문 탄도학자, 방위군 및 소수의 탄약 제조업체가 관심 발사체의 비행 거동에 대한 정확한 실제 데이터를 얻기 위해 사용한다.^{[citation needed]}

선반이 돌린 단일 고체 .50 BMG(Lost River J40 13.0 밀리미터(0.510인치), 50.1그램(773그램) 단일 고체 탄환/반전 속도 1:380 밀리미터(15인치)의 도플러 레이더 측정 결과는 다음과 같다.

범위(m)		500	600	700	800	900	1000	1100	1200	1300	1400	1500	1600	1700	1800	1900	2000
G1 탄도 계수	(lbs/in2)	1.040	1.051	1.057	1.063	1.064	1.067	1.068	1.068	1.068	1.066	1.064	1.060	1.056	1.050	1.042	1.032
	(kg/m2)	731.2	738.9	743.1	747.4	748.1	750.2	750.9	750.9	750.9	749.5	748.1	745.3	742.4	738.2	732.6	725.6

BC 값의 초기 상승은 발사체의 항상 존재하는 요(Yaw)와 보어 밖으로의 과도현상에 기인한다.테스트 결과는 단 한 번의 슛이 아닌 여러 번의 샷으로 얻은 것이다.탄환 제조사인 로스트 리버 탄도 테크놀로지스가 탄환의 BC 번호에 1.062 lb/in²(746.7 kg/m²)을 할당했다.^{[citation needed]}

다른 총알에 대한 측정은 완전히 다른 결과를 줄 수 있다.핀란드의 탄약 제조업체 라푸아가 만든 여러 8.6mm (.338 in calibre) 소총 탄환에 서로 다른 속도 체계가 어떻게 영향을 미치는지 도플러 레이더가 BC 데이터를 설정했다고 명시한 라푸아 매그넘 제품 브로셔에서 확인할 수 있다.^[67]

일반동향

4.4 ~ 12.7 밀리미터(0.172 ~ 0.50인치)의 칼리브레이크를 가진 스포츠 총알은 C가_b 0.12 lb/in² ~ 1.00 lb/in²(84 kg/m² ~ 703 kg/m²)의 범위를 가진다.더 높은 BC를 가진 총알이 가장 공기역학적이고, 더 낮은 BC를 가진 총알이 가장 적다.C_b ≥ 1.10 lb/in² (773 kg/m² 이상)의 초저격탄은 모노메탈 봉으로 만든 CNC 정밀 격납고로 설계 및 제작할 수 있지만, 특수 통이 달린 풀보어 소총으로 맞춤 제작해 발사해야 하는 경우가 많다.^[68]

탄약 제조사들은 종종 주어진 카트리지에 몇 개의 탄환 중량과 종류를 제공한다.보트테일 디자인이 적용된 중경량(스파이처) 총탄은 정상 범위의 상위 끝에 BC가 있는 반면, 네모난 꼬리와 뭉툭한 코를 가진 가벼운 총탄은 BC가 낮다.6mm와 6.5mm 카트리지는 BC가 높은 것으로 가장 잘 알려져 있으며 300m(328yd)-1000m(1,094yd)의 장거리 표적 일치에 종종 사용된다.6.5와 6.5는 비씨 탄환이 큰 비씨 탄환에 비해 상대적으로 반동이 가벼우며 정확도가 중요한 경기에서는 승자가 쏘는 경향이 있다.예로는 6mm PPC, 6mm Norma BR, 6x47mm SM, 6.5×55mm 스웨덴 마우저, 6.5×47mm 라푸아, 6.5 Cridmoor, 6.5 Grendel, .260 Remington, 6.5-284 등이 있다.6.5mm는 또한 유럽에서 인기 있는 사냥용 경구다.^{[citation needed]}

미국에서는 높은 BC와 적당한 반동을 원할 때 .25-06 레밍턴(6.35mm 구경), .270 윈체스터(6.8mm 구경), .284 윈체스터(7mm 구경) 등의 사냥 카트리지를 사용한다..30-06 스프링필드와 .308 윈체스터 카트리지도 총알의 무게가 무거운 편이지만 몇 개의 높은 BC 하중을 제공한다.^{[citation needed]}

더 큰 구경 범주에서, 라푸아 매그넘과 .50 BMG는 1,000미터 이상을 쏘기 위해 매우 높은 BC 총알로 인기가 있다.더 큰 구역을 가진 범주의 새로운 챔버들은 .375와 .408 샤이엔 전술과 .416 바렛이다.^{[citation needed]}

정보 출처

수년 동안 탄환 제조업체는 궤도 계산에 사용할 탄도 계수의 주요 원천이었다.^[69]그러나 지난 10여 년 동안 독립된 당사자에 의한 탄도 계수 측정이 제조업체 사양보다 정확할 수 있는 경우가 종종 있는 것으로 나타났다.^[70][71][72]탄도 계수는 특정 화기 및 그 밖의 다양한 조건에 따라 달라지기 때문에 개별 사용자가 직접 탄도 계수를 측정하는 방법이 개발됐다는 점이 눈에 띈다.^[73]

위성 및 재진입 차량

높은 탄도 계수를 가진 낮은 지구 궤도(LEO)의 위성은 대기 항력으로 인해 궤도에 더 작은 동요를 경험한다.^{[citation needed]}

대기권 재진입 차량의 탄도 계수는 거동에 상당한 영향을 미친다.매우 높은 탄도 계수 차량은 매우 천천히 속도를 잃고 더 빠른 속도로 지구 표면에 영향을 줄 것이다.이와는 대조적으로, 저탄도 계수는 지면에 도달하기 전에 아음속도에 도달할 것이다.^{[citation needed]}

일반적으로 인간을 우주에서 지구로 다시 운반하는 재진입 차량은 항력이 높고 그에 상응하는 탄도 계수가 낮다.반면 대륙간탄도미사일(ICBM)이 발사한 핵무기를 탑재한 차량은 탄도 계수가 높아 우주에서 육지까지 빠르게 이동할 수 있다.그것은 그 무기를 옆바람이나 다른 기상 현상의 영향을 덜 받게 하고, 추적, 가로채거나 다른 방법으로 방어하는 것을 더 어렵게 만든다.^{[citation needed]}

참고 항목

• 외부 탄도 - 비행 중인 발사체의 동작
• 발사체의 궤적

참조

외부 링크

• 항공우주공사 정의
• 척 호크스 탄도 계수 관련 기사
• 탄도 계수 표
• 외부 Ballistics.com 2013-03-06년 웨이백 머신에 보관
• 총알은 어떻게 날아갈까?독일 비즈바덴의 뤼프레히트 넨스티엘에 의한 탄도 계수(bc)
• 탄도 계수 - 설명
• 탄도 계산기