마그네틱 내성

마그네틱 내성
마그네틱 내성
공통 기호
SI 단위	H−1
에서 파생됨; 다른 수량	{\frac r
치수	M–1 L–2 T2 I2

자기저항, 즉 자기저항은 자기회로를 분석하는 데 사용되는 개념이다. 자속 대비 자력력(mmf)의 비율로 정의된다. 자속에 대한 반대를 나타내며, 물체의 기하학적 구조와 구성에 따라 달라진다.

자기회로의 자기저항은 저항이 전류의 반대 측도라는 점에서 전기회로의 전기저항과 유사하다. 자력 기피의 정의는 이 점에서 옴의 법칙과 유사하다. 그러나 난색을 통과하는 자속은 저항을 통한 전류처럼 열의 소산을 일으키지 않는다. 따라서, 에너지가 자기 영역과 전기 영역 사이를 가로지르는 시스템의 에너지 흐름을 모델링하는 데 이 비유를 사용할 수 없다. 에너지 흐름을 올바르게 나타내는 난해성 모델과 대체적으로 유사하게 Gyrator-capacitor 모델을 들 수 있다.

자기저항은 전기저항과 비슷한 스칼라 광대한 양이다. 자성을 꺼리는 단위는 역 헨리, H이다⁻¹.

역사

거부감이라는 용어는 1888년 5월 올리버 헤비사이드에 의해 만들어졌다.^[1] "자기저항"의 개념은 1840년 제임스 줄에 의해 처음 언급되었다.^[2] 폐전기회로에 대한 옴의 법칙과 유사한 자속법칙에 대한 생각은 1873년 논문에서 헨리 아우구스투스 롤랜드의 덕분으로 여겨진다.^[3] Rowland는 또한 1880년에 자전력이라는 용어를 고안해냈는데,^[4] 1883년에 보산켓에 의해 독자적으로 만들어진 것으로 보인다.^[5]

거부감은 보통 필기체 자본 $\scriptstyle {\mathcal {R}}$ ${\$ 로 표현된다 $\scriptstyle {\mathcal {R}}$

정의들

AC와 DC 양쪽 장에서, 난해한 점은 자성 회로에 있는 자기력(MMF)과 이 회로의 자속 비율이다. 맥동 DC 또는 AC 필드에서는 거부감도 맥동한다(파서 참조).

그 정의는 다음과 같이 표현할 수 있다.

{\mathcal{R}={\frac {\mathcal {F}{\\\\피 }

어디에

$\scriptstyle {\mathcal {R}}$ ${\$ R")은 베버당 암페어 턴(헨리당 턴에 해당하는 단위)을 꺼리는 것이다. "턴즈"는 인덕터를 구성하는 전기 도체의 권선 번호를 가리킨다.
$\scriptstyle {\mathcal {F}}$ ${\$ F")은 암페어 턴의 자전력(MMF)이다.
φ("Phi")은 웨버의 자속이다.

때로는 홉킨슨의 법칙으로 알려져 있으며, 저항으로 대체된 저항, MMF에 의한 전압, 자속에 의한 전류로 옴의 법칙과 유사하다.

투과도는 난색을 역행하는 것이다.

{\mathcal{P}={\frac {1}{\mathcal{R}}}}}

그것의 SI 유도 단위는 헨리(두 개념은 구별되지만 인덕턴스의 단위와 동일)이다.

자속은 맥스웰 방정식에서 설명한 바와 같이 항상 닫힌 루프를 형성하지만, 루프의 경로는 주변 물질의 내성 여부에 따라 달라진다. 그것은 최소한의 꺼림칙한 길 주변에 집중되어 있다. 공기와 진공상태는 거부감이 높은 반면 연철과 같은 쉽게 자화된 물질은 거부감이 적다. 저유량 재료의 플럭스 농도는 강한 임시 폴을 형성하고, 플럭스가 높은 지역으로 재료를 이동시키는 경향이 있는 기계적 힘을 유발하므로 항상 매력적인 힘(당김)이다.

균일한 자기 회로의 내성은 다음과 같이 계산할 수 있다.

{\mathcal{R}={\frac {l}{\mu _{0}\mu _{r}A}}={\frac {l}{\mu A}

어디에

l는 회로의 길이(미터 단위)이다.
$\scriptstyle \mu _{0}$ $\scriptstyle \mu _{0}$ ${\$ \scriptstyle $\mu_{0}$ 은(또는, $4\pi \times 10^{-7}\scriptstyle {\frac {\text{henry}}{\text{metre}}}$ $\scriptstyle {\frac {{\text{kilogram}}\times {\text{meter}}}{{\text{ampere}}^{2}\times {\text{second}}^{2}}}$ $\scriptstyle {\frac {{\text{kilogram}}\times {\text{meter}}}{{\text{ampere}}^{2}\times {\text{second}}^{2}}}$ $\scriptstyle {\frac {{\text{kilogram}}\times {\text{meter}}}{{\text{ampere}}^{2}\times {\text{second}}^{2}}}$ $\scriptstyle {\frac {{\text{kilogram}}\times {\text{meter}}}{{\text{ampere}}^{2}\times {\text{second}}^{2}}}$ $\scriptstyle {\frac {{\text{kilogram}}\times {\text{meter}}}{{\text{ampere}}^{2}\times {\text{second}}^{2}}}$ $4\pi \times 10^{-7}\scriptstyle {\frac {\text{henry}}{\text{metre}}}$ $\scriptstyle {\frac {{\text{kilogram}}\times {\text{meter}}}{{\text{ampere}}^{2}\times {\text{second}}^{2}}}$ 두 $\scriptstyle {\frac {{\text{kilogram}}\times {\text{meter}}}{{\text{ampere}}^{2}\times {\text{second}}^{2}}}$ $4\pi \times 10^{-7}\scriptstyle {\frac {\text{henry}}{\text{metre}}}$ $\$ $4\pi \times 10^{-7}\scriptstyle {\frac {\text{henry}}{\text{metre}}}$ cription $style {\pi$ $\7}\pi \compi$ \criptionability $)}}$ 에 해당하는 진공 $\scriptstyle \mu _{0}$ $4\pi \times 10^{-7}\scriptstyle {\frac {\text{henry}}{\text{metre}}}$ 투과 $({{{{{{{{{{{{{{{{{{{{{{{{{{{{{{{{{}}}}}}}}}}}).$ $}}\times {\text{meter}}}{{\text{ampere}}^{2}\times {\text{second}}^{2}}}}$ = $\scriptstyle {\frac {{\text{second}}\times {\text{volt}}}{{\text{ampere}}\times {\text{meter}}}}$ = ${\displaystyle \scriptstyle {\frac {\text{joule}}{{\text{$ $암페어}^{2}\cHB {\text{met$
$\scriptstyle \mu _{r}$ $\scriptstyle \mu _{r}$ ${\$ 는 소재의 상대적 자기 투과성(무중 $\scriptstyle \mu _{r}$ )이다.
$[\$ }은 $($ 는 $\scriptstyle \mu$ ) 소재의 투과성( $\scriptstyle \mu \;=\;\mu _{0}\mu _{r}$ = $\scriptstyle \mu \;=\;\mu _{0}\mu _{r}$ 0 $\scriptstyle \mu \;=\;\mu _{0}\mu _{r}$ $[\$ \;\ $mu _{$ 0}\ $mu _{r$
A는 회로의 단면적(제곱미터)이다.

적용들

일정한 공극은 특정 변압기의 중심부에 생성되어 포화 효과를 줄일 수 있다. 이것은 자성 회로의 거부감을 증가시키고, 코어 포화 전에 더 많은 에너지를 저장할 수 있게 한다. 이 효과는 플라이백 변압기에도 사용된다.
가변 공기 갭은 이동형 키퍼에 의해 코어 내에 생성되어 회로의 일정한 자전력을 변화시키지 않고 자기 회로의 자속량을 변화시키는 플럭스 스위치를 만들 수 있다.
난해함의 변화는 난해성 모터(또는 가변 난해성 발생기)와 알렉산더슨 교류 발전기의 원리다. 또 다른 방법은 저항력이 최대한 정렬된 자기 회로와 최소 공극 거리를 위해 노력하는 것이다.
멀티미디어 확성기는 텔레비전과 다른 CRT로 인한 자기 간섭을 줄이기 위해 일반적으로 자기적으로 차폐된다. 스피커 자석은 연철과 같은 재질로 덮여 있어 표류 자장을 최소화한다.

꺼림칙은 다음과 같은 경우에도 적용될 수 있다.

참조

^ Hubiside O. (1892) 전기 논문, 제2권 – L.; N.Y.: 맥밀런, 페이지 166
^ Joule J. (1884) 과학 논문, 1, 페이지 36
^ Rowland, Henry A. (1873). "XIV. On magnetic permeability, and the maximum of magnetism of iron, steel, and nickel". Philosophical Magazine. Series 4. 46 (304): 140–159. doi:10.1080/14786447308640912.
^ Rowland, Henry A, "전자기 작용의 일반 방정식, 새로운 자기 매력 이론에 적용, 그리고 빛의 양극화 평면의 자기 회전 이론에 적용" (제2부), 미국 수학 저널, 제3권 제1-2호, 제89권–113, 1880년 3월.
^ Bosanquet, R.H.M. (1883). "XXVIII.On magnetomotive force" (PDF). Philosophical Magazine. Series 5. 15 (93): 205–217. doi:10.1080/14786448308628457.

[1] Hubiside O. (1892) 전기 논문, 제2권 – L.; N.Y.: 맥밀런, 페이지 166

[2] Joule J. (1884) 과학 논문, 1, 페이지 36

[3] Rowland, Henry A. (1873). "XIV. On magnetic permeability, and the maximum of magnetism of iron, steel, and nickel". Philosophical Magazine. Series 4. 46 (304): 140–159. doi:10.1080/14786447308640912.

[4] Rowland, Henry A, "전자기 작용의 일반 방정식, 새로운 자기 매력 이론에 적용, 그리고 빛의 양극화 평면의 자기 회전 이론에 적용" (제2부), 미국 수학 저널, 제3권 제1-2호, 제89권–113, 1880년 3월.

[5] Bosanquet, R.H.M. (1883). "XXVIII.On magnetomotive force" (PDF). Philosophical Magazine. Series 5. 15 (93): 205–217. doi:10.1080/14786448308628457.

[1]

[2]

[3]

[4]

[5]

마그네틱 내성
공통 기호	${\mathcal {R}}$ ${\$ ${\mathcal {S}}$ ${\$
SI 단위	H⁻¹
에서 파생됨 다른 수량	${\frac {1}{\mathcal {P}}}$ ${\frac {1}{\mathcal {P}}}$ ${\$ ${\frac {\mathcal {F}}{\Phi }}$ ${\frac {\mathcal {F}}{\Phi }}$ ${\$ {\frac ${\mathcal}{F}{\\\\}\$ $Phi$ ${\frac {\mathcal {F}}{\Phi }}$ ${\frac {l}{\mu _{0}\mu _{r}A}}$ ${\frac {l}{\mu _{0}\mu _{r}A}}$ r ${\frac {l}{\mu _{0}\mu _{r}A}}$ ${\$ $A}}$
치수	M^–1 L^–2 T² I²

Search

마그네틱 내성

네임스페이스

더

목차

역사

정의들

적용들

참조

자기 회로
다음에 대한 시리즈 일부
모델
저항-유인성 모델 Gyrator-capacitor 모델
변수
기전력 ${\mathcal{F}$ 자기력선속 $\displaystyle \Phi }$
요소들
투과율 마그네틱 내성 ${\mathcal{R}$ 자기 임피던스 $Z_{\mathrm{M}}}}$ 자기 인덕턴스 $L_{\mathrm{M}}}}$
물리포털
v t