6 인자 공식

6-요인 공식은 비무한 매체에서 핵 연쇄 반응의 곱셈을 결정하기 위해 핵 공학에서 사용된다.

6-요인 공식:

k=\eta fp\varepsilon P_{FNL}P_{TNL}=k_{\infty }P_{FNL}P_{TNL}

=

k=\eta fp\varepsilon P_{FNL}P_{TNL}=k_{\infty }P_{FNL}P_{TNL}

k=\eta fp\varepsilon P_{FNL}P_{TNL}=k_{\infty }P_{FNL}P_{TNL}

k=\eta fp\varepsilon P_{FNL}P_{TNL}=k_{\infty }P_{FNL}P_{TNL}

k=\eta fp\varepsilon P_{FNL}P_{TNL}=k_{\infty }P_{FNL}P_{TNL}

k=\eta fp\varepsilon P_{FNL}P_{TNL}=k_{\infty }P_{FNL}P_{TNL}

N

k=\eta fp\varepsilon P_{FNL}P_{TNL}=k_{\infty }P_{FNL}P_{TNL}

k=\eta fp\varepsilon P_{FNL}P_{TNL}=k_{\infty }P_{FNL}P_{TNL}

k=\eta fp\varepsilon P_{FNL}P_{TNL}=k_{\infty }P_{FNL}P_{TNL}

k=\eta fp\varepsilon P_{FNL}P_{TNL}=k_{\infty }P_{FNL}P_{TNL}

=

k=\eta fp\varepsilon P_{FNL}P_{TNL}=k_{\infty }P_{FNL}P_{TNL}

k=\eta fp\varepsilon P_{FNL}P_{TNL}=k_{\infty }P_{FNL}P_{TNL}

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k=\eta fp\varepsilon P_{FNL}P_{TNL}=k_{\infty }P_{FNL}P_{TNL}

k=\eta fp\varepsilon P_{FNL}P_{TNL}=k_{\infty }P_{FNL}P_{TNL}

k=\eta fp\varepsilon P_{FNL}P_{TNL}=k_{\infty }P_{FNL}P_{TNL}

k=\eta fp\varepsilon P_{FNL}P_{TNL}=k_{\infty }P_{FNL}P_{TNL}

k=\eta fp\varepsilon P_{FNL}P_{TNL}=k_{\infty }P_{FNL}P_{TNL}

{\

k

=\eta fp\varepsilon P_{

기호	이름	의미	공식	대표적인 열원자로 값
$\displaystyle \eta }$	열분열계수(eta)	핵분열에서 생성된 중성자/연료 동위원소 흡수	$\eta ={\frac {\nu \sigma _{f}^{F}{\sigma _{a}^{F}}}}}}}}}$	1.65
$(\displaystyle f}$	열활용계수	연료 동위원소에 흡수된 중성자/어느 곳에서나 흡수된 중성자	$f={\frac {\Sigma _{a}^{F}}{\Sigma _{a}}}}}$	0.71
$(\displaystyle p}$	공명 탈출 확률	핵분열 중성자가 흡수되지 않고 열에너지로 느려짐/총 핵분열 중성자	$p\ \mathrm {exp} \좌(-{\frac {\sum \limits _{i=1}^{N}N_{i}}}I_{r,A,i}}{\왼쪽({\overline {\xi }}}\Sigma _{p}\오른쪽)$	0.87
$\displaystyle \varepsilon }$	고속 핵분열 인자(엡실론)	총 핵분열 중성자 수/열 방출만으로 인한 핵분열 중성자 수	$\varepsilon \약 1+{\frac {1-p}{p}}{p}}{\frac {u_{f}\nu _{f}P_{f}}}{p}}}}}}{p}}}}}}}}}FAF}{f\nu _{t}P_{TAF}P_{TNL}}}$	1.02
$P_{\displaystyle P_{FNL}$	빠른 비누출 확률	원자로에서 누출되지 않는 고속 중성자의 수/모든 연산에 의해 생성된 고속 중성자의 수	$P_{\displaystyle P_{FNL}\ 관련 \matrm {exp} \좌측(-{B_{g}}^{2}\tau _{th}\우측)}$	0.97
$P_{\displaystyle P_{TNL}$	열 비누출 확률	원자로에서 누출되지 않는 열 중성자의 수/모든 출력에 의해 생성된 열 중성자의 수	$P_{\displaystyle P_{TNL}\ 약 {\frac {1}{1+{L_{th}^{2}{B_{g}^{2}}:}$	0.99

기호는 다음과 같이 정의된다.^[2]

$\nu$ ${\displaystyle \nu},$ , $\nu _{f}$ ${\$ $\nu _{t}$ $\nu _{t}$ ${\$ 는 $\nu _{f}$ 매체에서 핵분열당 생성되는 평균 중성자 수(우라늄-분열량의 경우 2.43)이다 $\nu _{t}$ .
$\sigma _{f}^{F}$ $\sigma _{f}^{F}$ ${\$ 와 $\sigma _{f}^{F}$ $\sigma _{a}^{F}$ $\sigma _{a}^{F}$ ${\$ 는 각각 연료에 대한 미세한 핵분열과 흡수 단면이다 $\sigma _{a}^{F}$ .
$\Sigma _{a}^{F}$ $\Sigma _{a}^{F}$ $\Sigma _{a}^{F}$ ${\$ 와 $\Sigma _{a}^{F}$ { $\Sigma _{a}$ ${\$ 는 각각 $\Sigma _{a}$ 연료와 총체에서 거시 흡수 단면이다.
$N_{i}$ $N_{i}$ ${\$ 는 $N_{i}$ 특정 핵종의 원자의 수 밀도다.
$I_{r,A,i}$ , $I_{r,A,i}$ , $I_{r,A,i}$ ${\$ 은(는) 특정 핵종의 흡수를 위한 공진 일체형이다 $I_{r,A,i}$ .
- $I_{r,A,i}=\int _{E_{th}}^{E_{0}}dE'{\frac {\Sigma _{p}^{mod}}{\Sigma _{t}(E')}}{\frac {\sigma _{a}^{i}(E')}{E'}}$ .
$`{\$ 은 ${\overline {\xi }}$ 산란 이벤트당 평균 무기력증 이득이다.
- 무기력은 중성자 에너지의 감소로 정의된다.
$u_{f}$ $u_{f}$ ${\$ 빠른 활용률)은 고속 중성자가 연료에 흡수될 확률이다.
$P_{FAF}$ $P_{FAF}$ $P_{FAF}$ $P_{FAF}$ ${\$ 는 연료 내 중성자 흡수가 빠른 핵분열을 일으킬 확률이다 $P_{FAF}$ .
${\$ $TAF}$ 은 연료의 열 중성자 흡수가 핵분열을 일으킬 확률이다 $P_{TAF}$ .
${B_{g}}^{2}$ ${B_{g}}^{2}$ ${B_{g}}^{2}$ ${\$ 은 ${B_{g}}^{2}$ 기하학적 좌굴이다.
${L_{th}}^{2}$ ${L_{th}}^{2}$ ${L_{th}}^{2}$ ${L_{th}}^{2}$ ${\$ }} ${L_{th}}^{2}$ 열 중성자의 확산 길이 입니다 ${L_{th}}^{2}$ .
- ${L_{th}}^{2}={\frac {D}{\Sigma _{a,th}}}$ ${L_{th}}^{2}={\frac {D}{\Sigma _{a,th}}}$ ${L_{th}}^{2}={\frac {D}{\Sigma _{a,th}}}$ ${L_{th}}^{2}={\frac {D}{\Sigma _{a,th}}}$ = ${L_{th}}^{2}={\frac {D}{\Sigma _{a,th}}}$ ${L_{th}}^{2}={\frac {D}{\Sigma _{a,th}}}$ ${L_{th}}^{2}={\frac {D}{\Sigma _{a,th}}}$ , ${L_{th}}^{2}={\frac {D}{\Sigma _{a,th}}}$ ${L_{th}}^{2}={\frac {D}{\Sigma _{a,th}}}$ ${\$
$\tau _{th}$ $\tau _{th}$ $\tau _{th}$ ${\$ 는 $\tau _{th}$ 보온 연령이다.
- ${\displaystyle \tau =\int _{E_{th}}^{E'}dE''{\frac {1}{E''}}{\frac {D(E'')}{{\overline {\xi }}\left[D(E''){$ $B_{g}^{2}+\Sigma _{t}(E')\오른쪽$
- $\tau _{th}$ $\tau _{th}$ $\tau _{th}$ ${\$ 는 $\tau$ ${\displaystyle \tau$ }의 평가로, 여기서 $\tau _{th}$ $\tau$ $E$ $'$ ${\$ 은 $E'$ 출생 시 중성자의 에너지다.

곱하기

곱셈 계수 $k$ 는 다음과 같이 정의된다(핵 연쇄 반응 참조).

k = 1세대 중성자 수 / 이전 세대 중성자 수

$k$ 가 1보다 크면 연쇄반응은 초임계(supercritical)이며 중성자 수는 기하급수적으로 증가한다.
$k$ 가 1 미만일 경우 연쇄반응은 미임계상태로 중성자 수는 기하급수적으로 붕괴한다.
$k$ = $1일$ 경우 연쇄반응이 중요하며 중성자 모집단은 일정하게 유지된다.

참고 항목

참조

^ Duderstadt, James; Hamilton, Louis (1976). Nuclear Reactor Analysis. John Wiley & Sons, Inc. ISBN 0-471-22363-8.
^ Adams, Marvin L. (2009). Introduction to Nuclear Reactor Theory. Texas A&M University.

[Duderstadt-1] Duderstadt, James; Hamilton, Louis (1976). Nuclear Reactor Analysis. John Wiley & Sons, Inc. ISBN 0-471-22363-8.

[Adams-2] Adams, Marvin L. (2009). Introduction to Nuclear Reactor Theory. Texas A&M University.

[2]

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