분자혼란

물리학에서 기체의 운동 이론에서 분자 혼돈 가설(Paul Ehrenfest의^[1][2] 저서에서 Stosszahlansatz라고도 함)은 충돌 입자의 속도가 상관관계가 없고, 입장과는 무관하다는 가정이다.이는 주어진 속도를 가진 입자 쌍이 충돌할 확률을 각 입자를 개별적으로 고려하여 계산할 수 있으며, 속도 v를 가진 한 입자를 찾을 확률과 작은 지역 Δr에서 다른 속도를 찾을 확률 사이의 상관관계를 무시한다.제임스 서점 맥스웰은 1867년에^[3] 이 근사치를 소개했는데, 비록 그것의 기원은 1860년 운동 이론에 대한 그의 첫 연구로 거슬러 올라갈 수 있다.^[4][5]

분자 혼돈의 가정은 충돌 용어에 나타나는 2-입자 분포 함수를 1-입자 분포의 산물로 줄임으로써 BBGKY 계층 구조에서 볼츠만의 방정식으로 진행할 수 있는 핵심 성분이다.이는 결국 1872년 볼츠만의 H-테옴으로 이어지며,^[6] 이는 완전한 무질서가 아닌 상태에서 준비된 기체의 엔트로피는 가스 분자가 충돌할 수 있기 때문에 필연적으로 증가해야 한다는 것을 보여주기 위해 운동 이론을 사용하려 했다.이는 시간대칭 역학 및 시간대칭 형식주의로부터 되돌릴 수 없는 과정을 추론할 수 없어야 한다는 로스슈미트의 반론을 이끌어냈다.이 역설의 해상도(1895)는 충돌 후 두 입자의 속도가 더 이상 진정으로 상관관계가 없는 것이 아니라는 것이다.볼츠만은 초기 시간 이후 때때로 인구에서 이러한 상관관계를 무시해도 된다고 주장함으로써 자신의 계산의 형식주의를 통해 시간 비대칭의 요소를 도입했다.^{[citation needed]}

보통 스토셀란사츠(Stosszahlansatz)는 물리적으로 근거가 있는 가설로 이해되지만, 최근에는 휴리스틱 가설로도 해석될 수 있다는 점이 부각되었다.이 해석은 안사츠를 고차분포함수로 일반화하기 위해 최대 엔트로피의 원리를 사용할 수 있게 한다.^[7]

참조

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