맥스웰-와그너-실라르 양극화

유전체 분광학에서 특히 낮은 주파수에서 유전체 반응에 대한 큰 주파수 의존적 기여는 전하 축적에서 발생할 수 있다. 이 Maxwell-Wagner-Sillars 양극화(또는 종종 단지 Maxwell-Wagner 양극화)는 내부 유전체 경계 레이어 또는 거시적 스케일의 외부 전극-샘플 인터페이스에서 발생한다. 두 경우 모두 전하의 분리(예: 고갈 계층을 통한)로 이어진다. 전하가 상당한 거리(원자 및 분자 크기에 상대적)에 걸쳐 분리되는 경우가 많으며, 따라서 유전체 손실에 대한 기여는 분자 변동에 의한 유전체 반응보다 큰 규모의 순서가 될 수 있다.^[1]

발생 횟수

맥스웰-와그너 양극화 과정은 서스펜스나 콜로이드, 생물학적 물질, 상분리 폴리머, 혼합물, 결정체 또는 액정 중합체 등의 이종 물질을 조사하는 동안 고려되어야 한다.^[2]

모델

비균질 구조를 설명하는 가장 간단한 모델은 이중 층 배열로, 여기서 각 층은 그 허용률 $ϵ{\displaystyle {}_{}^{}}$ ${\displaystyle {1\mathrm{}}_{}^{}\prime ,}$ ${\displaystyle {}_{}^{}}$ ${\displaystyle {2\mathrm{}}_{}^{}}$ $′,$ \ 2 $엡실론 \epsilon '{1$},$엡실론 '_{2}},$ 전도성$$ ${\displaystyle {\sigma \mathrm{}}_{}}$ 1,${\displaystyle {}_{}{}_{}}$ ${\displaystyle {2\mathrm{}}_{}}$ ${\$ The relaxation time for such an arrangement is given by ${\displaystyle \tau _{MW}=\epsilon _{0}{\frac {\epsilon _{1}+\epsilon _{2}}{\sigma _{1}+\sigma _{2}}}}$. Importantly, since the materials' conductivities are in general frequency dependent, this shows that the double layer composite는 개별 레이어가 주파수 독립 허용성으로 특징지어지더라도 일반적으로 주파수 의존적 이완 시간을 가진다.

인터페이스 양극화를 치료하기 위한 보다 정교한 모델은 맥스웰에^{[citation needed]} 의해 개발되었고, 이후 바그너와 실라르에 의해 일반화되었다.^[4] 맥스웰은 ${\displaystyle {perm\mathrm{}}_{}^{}}$ 1 {\$displaystyle \epsilon '_{2$}} 및 $radius{\displaystyle }$R {\$displaystyle R}$이(가) {$$1 {\$displaystyle$\$epsilon$$_{$1}로 특징지어지는 무한 매체에$$ 매달려 있는 구형 입자를 고려했다$.$ 특정 유럽어록은 ${\displaystyle {1\mathrm{}}_{}}$ 1 ${\$displaystatestatestatestyleasestyleanepyleaneption stylean $\e$ 그리스 문자 Ω(오메가)과 일정하며, 도일의 상수라고도 한다.^[5]

참조

참고 항목