G패리티

입자물리학에서 G패리티는 C패리티의 일반화에 의해 입자의 복수 tts에 이르는 곱셈 양자수다.

C-패리티는 중립계에만 적용되며, 파이온 트리플트에서는 only만이⁰ C-패리티를 가진다.반면에 강한 상호작용은 전하를 보지 못하므로 so⁺, π⁰, π을⁻ 구별할 수 없다.C-패리티를 일반화하여 주어진 멀티플릿의 모든 충전 상태에 적용할 수 있다.

${\displaystyle {\begin{pmatrix}\pi ^{+}\\\pi ^{0}\\\pi ^{-}\\\pi ^{pmatrix}}=\eta_{G}{begin{pmatrix}\\pi ^{0}\}\end{pmatrix}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}}$

여기서 η_G = ±1은 G-parity의 고유값이다.G-parity 연산자는 다음과 같이 정의된다.

${\displaystyle {\mathcal{G}={\mathcal {C}\, e^{(i\pi I_{2})}}}}}}}$

여기서 $C{\displaystyle \mathcal{}}$ ${\$은(는) C-패리티 연산자이며$$ Isospin₂ "벡터"의 두 번째 성분과 연관된 연산자다.G-패리티는 전하 결합과 π 래드(180°)의 조합이다.Isospin 공간의 두 번째 축을 중심으로 회전한다.충전 결합과 이소핀이 강한 상호작용에 의해 보존된다는 점을 감안하면 G도 마찬가지다.그러나 약한 전자파 상호작용은 G-parity에서 불변하는 것은 아니다.

G-패리티는 전체 멀티플릿에 적용되기 때문에 충전 결합은 멀티플릿을 중립적인 실체로 보아야 한다.따라서 평균 충전량이 0인 다중값만 G의 고유값이 된다.

${\displaystyle {\bar {Q}={\bar {B}={\bar {Y}=0}$

(Q, B, Y 참조).

일반적으로

${\displaystyle \eta_{G}=\eta_{C}\,(-1)^{I}}$

여기서 η은_C C파리티 고유값이고, 나는 이소핀이다.

시스템이 페르미온 항티피온이든 보손 항티보손이든 ${\displaystyle {간}_{}}$에 , C ${\$는 항상${\displaystyle }$(${\displaystyle }$- ${\displaystyle 1^{}}$) L${\displaystyle {}^{}}$+ ${\displaystyle S^{}}$ ${\$L+$S}$와 같기 때문에$,$ 우리는 (-1${\displaystyle {}^{}}$를 가지고 $있다.$

${\displaystyle {\eta }_{}}$ G${\displaystyle {}_{}}$=${\displaystyle }$(${\displaystyle }$- ${\displaystyle 1{}^{}}$) ${\displaystyle S^{}}$+ L${\displaystyle {}^{}}$+ ${\displaystyle I^{}}$ $displaystyle \eta _{G}=(-1)^{S+L+I}\,}$.

참고 항목

• 쿼크 모델

참조

• T. D. Lee and C. N. Yang (1956). "Charge conjugation, a new quantum number G, and selection rules concerning a nucleon-antinucleon system". Il Nuovo Cimento. 3 (4): 749–753. Bibcode:1956NCim....3..749L. doi:10.1007/BF02744530.
• Charles Goebel (1956). "Selection Rules for NN̅ Annihilation". Phys. Rev. 103 (1): 258–261. Bibcode:1956PhRv..103..258G. doi:10.1103/PhysRev.103.258.

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