셰어링 간섭계

피복 간섭계의 원리.

피복 간섭계는 간섭을 관찰하고 특히 간섭에 대한 기본 조건이 완전하도록 전단 판의 두께(그래픽 참조)보다 일반적으로 상당히 긴 일관 길이를 가진 레이저 선원에서 이 현상을 사용하여 광선의 시준을 시험하는 매우 단순한 수단이다.가득 찬

함수

시험 장치는 N-BK7과 같은 고품질 광학 유리로 구성되며, 극도로 평평한 광학 표면은 보통 서로 약간씩 각도를 이룬다.최대 감도를 주는 45° 각도에서 평면파가 입사할 때 두 번 반사된다.두 개의 반사는 판의 유한한 두께와 쐐기로 인해 횡방향으로 분리된다.이러한 분리를 전단이라고 하며 계측기에 이름을 부여했다.전단 또한 그라프트에 의해 생산될 수 있다. 아래 외부 링크를 참조하십시오.

평행측 전단판을 사용하는 경우도 있지만 쐐기판의 간섭 프링에 대한 해석은 비교적 쉽고 간단하다.쐐기형 전단 판은 전면과 후면 표면 반사 사이의 차등화된 경로 차이를 생성한다. 그 결과, 빛의 평행 빔은 겹침 내에 선형 프린지 패턴을 생성한다.

With a plane wavefront incident, the overlap of the two reflected beams shows interference fringes with a spacing of $d_{f}={\frac {\lambda }{2n\theta }}$ , where $d_{f}$ is the spacing perpendicular to shear, $\lambda$ is the wavelength of the beam,굴절률 및 $\theta$ $\theta$ 쐐기 각도.이 방정식은 쐐기전단판으로부터 관측면까지의 거리가 관측면 곡률의 파전단 반경에 비해 작다는 것을 단순화한다.프링의 간격은 동일하며 웨지 방향과 정확히 수직이며 피복 간섭계의 빔 축을 따라 정렬된 일반적으로 존재하는 와이어 커서와 평행하게 된다.프링의 방향은 빔이 완전히 시준되지 않을 때 변한다.쐐기 전단 판에 비시준 빔이 발생한 경우, 곡률의 부호에 따라 완벽한 콜리메이션의 경우보다 두 반사파형 파동 사이의 경로 차이가 증가하거나 감소한다.The pattern is then rotated and the beam's wavefront radius of curvature $R$ can be calculated: $R=-{\frac {s\cdot d_{f}}{\lambda \tan \gamma }}$ , with $s$ the shear distance, $d_{f}$ the fringe distance, $\lambda$ 완벽한 콜리메이션에서 프린지 선형의 각도 $\gamma$ 편차(각선 편차)와 $\lambda$ 파장(파장) 및 파장 $($ 파장) $\gamma$ {\디스플레이 스타일 $\gamma$ $\lamb$ da \ $display$ style \ $da }$ 프링에 대한 정규 간격을 대신 사용할 경우, 이 $R=-{\frac {s\cdot k_{f}}{\lambda \sin \gamma }}$ 은 $R=-{\frac {s\cdot k_{f}}{\lambda \sin \gamma }}$ R = - $R=-{\frac {s\cdot k_{f}}{\lambda \sin \gamma }}$ k f $sin$ sin $R=-{\frac {s\cdot k_{f}}{\lambda \sin \gamma }}$ ⁡ { { { { { { { $R=-{\frac {s\cdot k_{f}}{\lambda \sin \gamma }}$ { { { { { { { { { { { { { $\prac {s\cdot$ $k_{f$ $}{\lambda$ \ $lambda$ \sina $R=-{\frac {s\cdot k_{f}}{\lambda \sin \gamma }}$ \}}}}}}}}}}}}}}}}}이 되고 $k_{f}$ 서 $k_f$ k ${$ na \lambda $\$ $da$ \da \ $sin$ ^[1]