슈밥-젤도비치 공식

Shvab-Zeldovich 공식은 보존 방정식이 공통 형태로 표현될 때 독립 변수의 선형 조합을 통해 에너지 및 화학 종에 대한 보존 방정식에서 화학 소스 용어를 제거하는 접근법이다.보존 방정식을 공통 형태로 표현하는 것은 종종 제제의 적용 범위를 제한합니다.이 방법은 1948년 V^[1]. A. Shvab과 1949년 ^[2]Yakov Zeldovich에 의해 처음 도입되었습니다.

방법

단순화를 위해 단일 전역 불가역 반응에서 연소가 발생한다고 가정합니다.

$\displaystyle \sum _{i=1}^{N}\nu _{i}\rightarrow \sum _{i=1}^{N}\nu _{i}\Re _{i}$

여기서 $\Re _{i}$ i $({$ })는 $\Re _{i}$ $총$ N(\ $displaystyle$ N $)$ 종의 $N$ ith 화학종이며, $\nu _{i}'$ $(\$ $displaystyle\nu_{i$ })와 $\nu _{i}'$ δi(\ $displaystyle\nu_{i})$ 는 $\nu _{i}''$ 각각 반응물과 생성물의 화학량계수이다.그 후 질량 작용의 법칙을 통해 $\omega$ 종의 단위 부피당 생성되는 몰의 비율이 일정하고 $다음$ 과 $\omega$ 같이 나타난다는 것을 알 수 있다 $.$

${\displaystyle\mega=black {w_{i}}{W_{i}(\nu _{i}'-\nu _{i}'})$

$w_{i}$ 서 w $i$ { display style w $_$ { $i$ }는 $w_{i}$ 단위 부피당 생산 또는 소비되는 종의 $W_{i}$ 이고 $W_{i}$ i { $style W_{i}$ 는 $W_{i}$ 종 i의 분자량이다.

Shvab-Zeldovich 공식에 관련된 주요 근사치는 모든 종 쌍의 이진 확산 $계수$ D $(\style$ D $)$ 가 $D$ 열 확산도와 동일하고 동일하다는 것이다.다시 말해, 모든 종의 루이스 수는 일정하고 1과 같다.실제로 메탄, 에틸렌, 산소 및 기타 반응물질을 제외하고 루이스의 숫자는 통일성과 상당히 다르기 때문에 이것은 제제의 적용 범위에 제한을 가한다.크기 조정된 독립^[3] 변수 측면에서 종과 에너지에 대한 안정적이고 낮은 마하 수 보존 방정식

$\displaystyle \alpha _{i}=Y_{i}/[W_{i}(\nu _{i}'-\nu _{i}')\cisco \text {and}\context \alpha _{T}=contrac {int _{T_{ref}}^{T}c_{p},\mathrm {d} T}{\sum _{i=1}^{N}h_{i}^{0}W_{i}(\nu _{i}-\nu _{i}')}}$

$Y_{i}$ 서 $({$ 는 $Y_{i}$ 종i, cp $c_{p}=\sum _{i=1}^{N}Y_{i}c_{p,i}$ $c_{p}=\sum _{i=1}^{N}Y_{i}c_{p,i}$ $=$ $c_{p}=\sum _{i=1}^{N}Y_{i}c_{p,i}$ $c_{p}=\sum _{i=1}^{N}Y_{i}c_{p,i}$ $c_{p}=\sum _{i=1}^{N}Y_{i}c_{p,i}$ $c_{p}=\sum _{i=1}^{N}Y_{i}c_{p,i}$ { $display c_{p$ }=\ $sum$ _ { $i=1}^{N}Y_{i}c_{p,i})$ 는 $c_{p}=\sum _{i=1}^{N}Y_{i}c_{p,i}$ 혼합물의 일정한 압력에서의 특정 열이며 $,$ $h_{i}^{0}$ ({ $displaystyle$ h)는 $h_{i}^{0}$ 이다 $T$ $.$ 종 i의 엔탈피, 환원

$\displaystyle \cdot [\rho \boldsymbol {v}\alpha _{i}-\rho D\nabla \alpha _{i}=\mega ,\cdot [\rho \boldsymbol {v}-\ro dnabla \cdot =_{i}$

여기서 $\rho$ \ $rho)$ 는 $\rho$ 가스 ${\boldsymbol {v}}$ 이고 ${\boldsymbol {v}}$ v(\ $displaystyle$ { $boldsymbol$ {v $})$ 는 ${\boldsymbol {v}}$ 유속입니다. $N+1$ 의 N $N+1$ + $N+1$ { $displaystyle$ N $+1}$ 비선형 $N+1$ 방정식 세트는 공통 형식으로 표현되며 $,$ N { $displaystyle$ N $}$ 선형 방정식과 1개의 비선형 $N$ 으로 대체될 수 있습니다.비선형 방정식이 $\alpha _{1}$ 1 $(\$ _ ${1})$ 에 $\alpha _{1}$ 대응한다고 가정하면 다음과 같이 됩니다.

$\displaystyle \cdot [\rho {\boldsymbol {v}}\alpha _{1}-\rho D\nabla \alpha _{1}=\mega }$

그런 다음 선형 $\beta _{T}=\alpha _{T}-\alpha _{1}$ $\beta _{T}=\alpha _{T}-\alpha _{1}$ T $\beta _{T}=\alpha _{T}-\alpha _{1}$ $α$ T - $\beta _{T}=\alpha _{T}-\alpha _{1}$ 1 {T} = \ $alpha$ _ ${T}$ - \ $alpha$ $_{1$ $\beta _{i}=\alpha _{i}-\alpha _{1}$ $\beta _{i}=\alpha _{i}-\alpha _{1}$ i $\beta _{i}=\alpha _{i}-\alpha _{1}$ $\beta _{i}=\alpha _{i}-\alpha _{1}$ $\beta _{i}=\alpha _{i}-\alpha _{1}$ - $\beta _{i}=\alpha _{i}-\alpha _{1}$ 1 { $displaystyle \alpha _{i}$ = \ $alpha$ _ ${1}$ 을 $\beta _{i}=\alpha _{i}-\alpha _{1}$ $i\neq 1$ 하여 $i\neq 1$ display $i\neq 1$ 1 \ $displaystyle$ i\ $neq$ $style$ $,$

$\displaystyle \cdot [\rho \boldsymbol {v}\cdot _{i}-\rho D\nabla \cdot _{i}}=0,\rho \cdot [\boldsymbol {v}-\rho D\nabla 0={i}_T}\end { aligned}}$

선형 조합은 $N$ 의 N $\displaystyle$ N 방정식에서 $N$ 비선형 반응 항을 자동으로 제거합니다.

슈밥-젤도비치-리난 공식

불꽃이 얇은 반응 시트로 나타나도록 화학적 시간 척도가 무한히 작은 확산-불꽃 문제를 위해 1991년^[4]^[5] Amable Linnn에 의해 Shvab-Zeldovich-Lihn 제제를 도입했다(Burke-Schumann 한계).반응물은 반드시 1과 같을 필요는 없는 루이스 번호를 가질 수 있다.

연료 질량 $Y_{F}$ $Y_{F}$ F $(연료$ 스트림에서 단위 값을 취하도록 정의됨 $),$ 산화제 질량 $Y_{O}$ Y $(산화제 스트림$ 에서 단위 값을 취하도록 $정의$ 됨) $Y_{O}$ 및 비차원 $온도$ T $(디스플레이 스타일$ T)에 대한 비차원 스칼라 방정식을 가정합니다.}( $T$ 산화제 스트림 온도 단위로 계산)은 다음과^[6] 같이 주어진다 $.$

\displaystyle \frac Y_{F}\rho {\partial t}+\rho \mathbf {v} \cdot \cdot \cdla Y_{F}&=cdfrac {1} {Le_{}F}}\nabla \cdot (\rho D_{T}\nabla Y_{F})-\promega,\rho {\frac {\partial t}}+\rho \mathbf {v} \cdot \cdla Y_{O}&frac {\f}O}}\nabla \cdot (\rho D_{T}\nabla Y_{O})-S\operate,\rho \frac {\partial t}+\rho \mathbf {v} \cdot \nabla \cdot ( d_AB)

$\omega =Da\,Y_{F}Y_{O}e^{-E/RT}$ 서 $\omega =Da\,Y_{F}Y_{O}e^{-E/RT}$ $\omega =Da\,Y_{F}Y_{O}e^{-E/RT}$ $\omega =Da\,Y_{F}Y_{O}e^{-E/RT}$ $\omega =Da\,Y_{F}Y_{O}e^{-E/RT}$ $\omega =Da\,Y_{F}Y_{O}e^{-E/RT}$ $\omega =Da\,Y_{F}Y_{O}e^{-E/RT}$ $\omega =Da\,Y_{F}Y_{O}e^{-E/RT}$ e - $\omega =Da\,Y_{F}Y_{O}e^{-E/RT}$ / $\omega =Da\,Y_{F}Y_{O}e^{-E/RT}$ {\ $displaystyle \omega$ = $Da,$ $Y_{F}Y_{O}e^{-E/RT}$ 는 $\omega =Da\,Y_{F}Y_{O}e^{-E/RT}$ $Da$ 이며, $Da$ {\ $displaystyle$ Da $}$ 는 $Da$ 적절한 Damköhler 번호이며 $,$ $S$ {\ $displaystyle$ S $}$ 는 $S$ 연료 흐름의 단위 질량을 연소시키는 데 필요한 산화제 스트림의 $q$ 이며,q { $displaystyle$ q $q$ }는 연소된 연료 $e^{-E/RT}$ 의 열량 당 방출량이다 $e^{-E/RT}$ $e^{-E/RT}$ {\ $displaystyle$ e $^{-E/RT}}$ 는 $e^{-E/RT}$ Arrenius 지수입니다 $.$ $D_{T}$ 서 $Le_{F}$ F $({$ F $Le_{F}$ })와 $Le_{O}$ O $({$ Le_ ${O$ $})$ 는 $Le_{O}$ 각각 연료와 산소의 Lewis $D_{T}$ 이고 D $T({$ Displaystyle $D_{$ T $D_{T}$ })는 열확산도입니다. $Da\rightarrow \infty$ 한계에서 D a $→$ 평형 상태로 이어지는 {\ $displaystyle$ Da $\rightarrow\infty$

Y_{F}Y_{O}=0

Y_{O}=0

입니다.

이 경우 오른쪽에 있는 반응 항이 디랙 델타 함수가 됩니다.이 문제를 해결하기 위해 리안은 다음과 같은 기능을 도입했다.

{\begin{aligned}Z=biginfrac {SY_{F}-Y_{O}+1}-Y_{O}+1}{\qquad {\tilde {Z}=biginfrac {S+1},\qquad {\tilde {S}},\H=param frac {T-T_{0}}{T_{s}-T_{0}}+Y_{F}+Y_{O}-1,&\qquad({tilde {H}})=blac {T-T_{0}}{T_{s}-T_{0}}+{\frac {Y_{O}}{Le_{O}}+{\frac {Y_F}-1}{Le_{F}}\end {aligned}

${\tilde {S}}=SLe_{O}/Le_{F}$ 서 ${\tilde {S}}=SLe_{O}/Le_{F}$ S ~ ${\tilde {S}}=SLe_{O}/Le_{F}$ ${\tilde {S}}=SLe_{O}/Le_{F}$ ${\tilde {S}}=SLe_{O}/Le_{F}$ e ${\tilde {S}}=SLe_{O}/Le_{F}$ / ${\tilde {S}}=SLe_{O}/Le_{F}$ ${\tilde {S}}=SLe_{O}/Le_{F}$ F { $displaystyle$ { $s$ } $=$ $SLe_{O}/Le_{F$ $T_{0}$ 0 $({$ 은 $T_{0}$ 연료 흐름 온도, $({$ 는 $T_{s}$ 산화제 흐름 온도 단위로 측정되는 단열 화염 온도입니다.이러한 함수를 도입하면 지배 방정식이 다음과 같이 감소합니다.

\displaystyle \frac {\partial t} + \rho \mathbf {v} \cdot \cdot \nabla Z&=\frac {1} \nabla \cdot (\rho D_{T} \nabla {Z} \cdot ) ,

$Le_{m}=Le_{O}(S+1)/({\tilde {S}}+1)$ 서 L $Le_{m}=Le_{O}(S+1)/({\tilde {S}}+1)$ m $=$ $Le_{m}=Le_{O}(S+1)/({\tilde {S}}+1)$ $Le_{m}=Le_{O}(S+1)/({\tilde {S}}+1)$ O ( $Le_{m}=Le_{O}(S+1)/({\tilde {S}}+1)$ + $Le_{m}=Le_{O}(S+1)/({\tilde {S}}+1)$ ) / $Le_{m}=Le_{O}(S+1)/({\tilde {S}}+1)$ ( $Le_{m}=Le_{O}(S+1)/({\tilde {S}}+1)$ ~ $Le_{m}=Le_{O}(S+1)/({\tilde {S}}+1)$ + $Le_{m}=Le_{O}(S+1)/({\tilde {S}}+1)$ ){ $displaystyle Le_{m}=Le_{O}(S+1)/({\tilde {S}}+$ 1)}는 $Le_{m}=Le_{O}(S+1)/({\tilde {S}}+1)$ 평균(또는 유효) Lewis 숫자이다. $Z($ ${\tilde {Z}}$ 스타일 Z $)$ 와 Z $Z$ $($ 스타일 $Z)$ 사이의 ${\tilde {Z}}$ $관계$ 및 H $(디스플레이 스타일$ H $)$ 와 $H$ H $($ 스타일 $H)$ 사이의 ${\tilde {H}}$ $H$ 는 평형 상태에서 도출할 수 있습니다.

화학량계 표면(불꽃 표면)에서 Y $F(\$ Y_ ${F})$ 와 $Y_{F}$ Y $(\$ 는 $Y_{O}$ 모두 0이므로 Z ${\tilde {Z}}={\tilde {Z}}_{s}=1/({\tilde {S}}+1)$ $=$ $Z=Z_{s}=1/(S+1)$ s $Z=Z_{s}=1/(S+1)$ / ( $Z=Z_{s}=1/(S+1)$ + $Z=Z_{s}=1/(S+1)$ $)(\displaystyle Z_{s$ } $Z=Z_{s}=1/(S+1)$ ${\tilde {Z}}={\tilde {Z}}_{s}=1/({\tilde {S}}+1)$ 1 $/(S+1)$ ${\tilde {Z}}={\tilde {Z}}_{s}=1/({\tilde {S}}+1)$ ~ ${\tilde {Z}}={\tilde {Z}}_{s}=1/({\tilde {S}}+1)$ = ${\tilde {Z}}={\tilde {Z}}_{s}=1/({\tilde {S}}+1)$ ~ S ${\tilde {Z}}={\tilde {Z}}_{s}=1/({\tilde {S}}+1)$ $H=H_{s}=(T_{f}-T_{0})/(T_{s}-T_{0})-1$ ${S}}+1$ $H=H_{s}=(T_{f}-T_{0})/(T_{s}-T_{0})-1$ $H=H_{s}=(T_{f}-T_{0})/(T_{s}-T_{0})-1$ $H=H_{s}=(T_{f}-T_{0})/(T_{s}-T_{0})-1$ $H=H_{s}=(T_{f}-T_{0})/(T_{s}-T_{0})-1$ ( $H=H_{s}=(T_{f}-T_{0})/(T_{s}-T_{0})-1$ $H=H_{s}=(T_{f}-T_{0})/(T_{s}-T_{0})-1$ - $H=H_{s}=(T_{f}-T_{0})/(T_{s}-T_{0})-1$ 0 $H=H_{s}=(T_{f}-T_{0})/(T_{s}-T_{0})-1$ ) / ( $H=H_{s}=(T_{f}-T_{0})/(T_{s}-T_{0})-1$ $H=H_{s}=(T_{f}-T_{0})/(T_{s}-T_{0})-1$ - $H=H_{s}=(T_{f}-T_{0})/(T_{s}-T_{0})-1$ ) - $H=H_{s}=(T_{f}-T_{0})/(T_{s}-T_{0})-1$ ( { $displaystyle$ H $=$ H _ { s } = ( $T$ _ { $f$ } - $T_$ { $0 }$ ) / ( $T_$ { 0 $H=H_{s}=(T_{f}-T_{0})/(T_{s}-T_{0})-1$ } ) ${\tilde {H}}={\tilde {H}}_{s}=(T_{f}-T_{0})/(T_{s}-T_{0})-1/Le_{F}$ ${\tilde {H}}={\tilde {H}}_{s}=(T_{f}-T_{0})/(T_{s}-T_{0})-1/Le_{F}$ ${\tilde {H}}={\tilde {H}}_{s}=(T_{f}-T_{0})/(T_{s}-T_{0})-1/Le_{F}$ $H=H_{s}=(T_{f}-T_{0})/(T_{s}-T_{0})-1$ （ ${\tilde {H}}={\tilde {H}}_{s}=(T_{f}-T_{0})/(T_{s}-T_{0})-1/Le_{F}$ _ { 0 ）。 $T_{f}$ {\ $displaystyle T_{f}}$ 는 $T_{f}$ $Le_{F}=Le_{O}=1$ e F $Le_{F}=Le_{O}=1$ $Le_{F}=Le_{O}=1$ $Le_{F}=Le_{O}=1$ O $Le_{F}=Le_{O}=1$ {\ $displaystyle Le_{F$ } = $Le_{$ s $}$ 가 $T_{s}$ 아닌 $T_{s}$ $Le_{F}=Le_{O}=1$ (산화제 스트림 온도 단위)입니다 $.$ $O}=1$ 연료 흐름에는 Y $Y_{F}-1=Y_{O}=T-T_{0}=0$ - $Y_{F}-1=Y_{O}=T-T_{0}=0$ $Y_{F}-1=Y_{O}=T-T_{0}=0$ $Y_{F}-1=Y_{O}=T-T_{0}=0$ $Y_{F}-1=Y_{O}=T-T_{0}=0$ $Y_{F}-1=Y_{O}=T-T_{0}=0$ - $Y_{F}-1=Y_{O}=T-T_{0}=0$ $Y_{F}-1=Y_{O}=T-T_{0}=0$ $Y_{F}-1=Y_{O}=T-T_{0}=0$ ({ $displaystyle Y_{F$ }- $1 =$ Y _ { $Z-1={\tilde {Z}}-1=H={\tilde {H}}=0$ $}$ = T _ { $Z-1={\tilde {Z}}-1=H={\tilde {H}}=0$ } = 0 $)$ 이 $Z-1={\tilde {Z}}-1=H={\tilde {H}}=0$ Z - $Z-1={\tilde {Z}}-1=H={\tilde {H}}=0$ $Z-1={\tilde {Z}}-1=H={\tilde {H}}=0$ Z $Z-1={\tilde {Z}}-1=H={\tilde {H}}=0$ - $Z-1={\tilde {Z}}-1=H={\tilde {H}}=0$ $Z-1={\tilde {Z}}-1=H={\tilde {H}}=0$ H $Z-1={\tilde {Z}}-1=H={\tilde {H}}=0$ H - $style$ $Y_{F}=Y_{O}-1=T-1=0$ Z $Z={\tilde {Z}}=H-(1-T_{0})/(T_{s}-T_{0})={\tilde {H}}-(1-T_{0})/(T_{s}-T_{0})-1/Le_{O}+1/Le_{F}=0$ = $Z={\tilde {Z}}=H-(1-T_{0})/(T_{s}-T_{0})={\tilde {H}}-(1-T_{0})/(T_{s}-T_{0})-1/Le_{O}+1/Le_{F}=0$ - ( $Z={\tilde {Z}}=H-(1-T_{0})/(T_{s}-T_{0})={\tilde {H}}-(1-T_{0})/(T_{s}-T_{0})-1/Le_{O}+1/Le_{F}=0$ 1 - $Z={\tilde {Z}}=H-(1-T_{0})/(T_{s}-T_{0})={\tilde {H}}-(1-T_{0})/(T_{s}-T_{0})-1/Le_{O}+1/Le_{F}=0$ 0 $Z={\tilde {Z}}=H-(1-T_{0})/(T_{s}-T_{0})={\tilde {H}}-(1-T_{0})/(T_{s}-T_{0})-1/Le_{O}+1/Le_{F}=0$ ) / ( $Z={\tilde {Z}}=H-(1-T_{0})/(T_{s}-T_{0})={\tilde {H}}-(1-T_{0})/(T_{s}-T_{0})-1/Le_{O}+1/Le_{F}=0$ s - $Z={\tilde {Z}}=H-(1-T_{0})/(T_{s}-T_{0})={\tilde {H}}-(1-T_{0})/(T_{s}-T_{0})-1/Le_{O}+1/Le_{F}=0$ $Z={\tilde {Z}}=H-(1-T_{0})/(T_{s}-T_{0})={\tilde {H}}-(1-T_{0})/(T_{s}-T_{0})-1/Le_{O}+1/Le_{F}=0$ ) $Z={\tilde {Z}}=H-(1-T_{0})/(T_{s}-T_{0})={\tilde {H}}-(1-T_{0})/(T_{s}-T_{0})-1/Le_{O}+1/Le_{F}=0$ = $Z={\tilde {Z}}=H-(1-T_{0})/(T_{s}-T_{0})={\tilde {H}}-(1-T_{0})/(T_{s}-T_{0})-1/Le_{O}+1/Le_{F}=0$ ~ - ( $Z={\tilde {Z}}=H-(1-T_{0})/(T_{s}-T_{0})={\tilde {H}}-(1-T_{0})/(T_{s}-T_{0})-1/Le_{O}+1/Le_{F}=0$ - $Z={\tilde {Z}}=H-(1-T_{0})/(T_{s}-T_{0})={\tilde {H}}-(1-T_{0})/(T_{s}-T_{0})-1/Le_{O}+1/Le_{F}=0$ 0 $Z={\tilde {Z}}=H-(1-T_{0})/(T_{s}-T_{0})={\tilde {H}}-(1-T_{0})/(T_{s}-T_{0})-1/Le_{O}+1/Le_{F}=0$ ) / ( $Z={\tilde {Z}}=H-(1-T_{0})/(T_{s}-T_{0})={\tilde {H}}-(1-T_{0})/(T_{s}-T_{0})-1/Le_{O}+1/Le_{F}=0$ $Z={\tilde {Z}}=H-(1-T_{0})/(T_{s}-T_{0})={\tilde {H}}-(1-T_{0})/(T_{s}-T_{0})-1/Le_{O}+1/Le_{F}=0$ - $Z={\tilde {Z}}=H-(1-T_{0})/(T_{s}-T_{0})={\tilde {H}}-(1-T_{0})/(T_{s}-T_{0})-1/Le_{O}+1/Le_{F}=0$ $Z={\tilde {Z}}=H-(1-T_{0})/(T_{s}-T_{0})={\tilde {H}}-(1-T_{0})/(T_{s}-T_{0})-1/Le_{O}+1/Le_{F}=0$ ) $Z={\tilde {Z}}=H-(1-T_{0})/(T_{s}-T_{0})={\tilde {H}}-(1-T_{0})/(T_{s}-T_{0})-1/Le_{O}+1/Le_{F}=0$ / ( T $Z={\tilde {Z}}=H-(1-T_{0})/(T_{s}-T_{0})={\tilde {H}}-(1-T_{0})/(T_{s}-T_{0})-1/Le_{O}+1/Le_{F}=0$ - 0 ) / $Z={\tilde {Z}}=H-(1-T_{0})/(T_{s}-T_{0})={\tilde {H}}-(1-T_{0})/(T_{s}-T_{0})-1/Le_{O}+1/Le_{F}=0$ $Z={\tilde {Z}}=H-(1-T_{0})/(T_{s}-T_{0})={\tilde {H}}-(1-T_{0})/(T_{s}-T_{0})-1/Le_{O}+1/Le_{F}=0$ O + $Z={\tilde {Z}}=H-(1-T_{0})/(T_{s}-T_{0})={\tilde {H}}-(1-T_{0})/(T_{s}-T_{0})-1/Le_{O}+1/Le_{F}=0$ / $Z={\tilde {Z}}=H-(1-T_{0})/(T_{s}-T_{0})={\tilde {H}}-(1-T_{0})/(T_{s}-T_{0})-1/Le_{O}+1/Le_{F}=0$ = 0 ( \ $display$ style Z = $tilde$ {Z } - { 1 } - $H$ ( 1 )가 있습니다 $.$ ${F}=0$

평형 조건은^[7] 다음을 정의합니다.

{\tilde {Z}}<\tilde {Z}}_{s}:&\qquad Y_{F}=0,,,,, Y_{O}=1-{\tilde {Z}}=1-{\tilde {z}}}=1-{\tilde {\frAC}{Z}}}{\frAC}{Z}}}}}{{{\}}}}}}}}}}}{{\frc}}}}}}}}}}}}{{{{\\end { aligned}

위의 관계에서 부분 $Z({\tilde {Z}})$ Z $Z({\tilde {Z}})$ ~ $Z({\tilde {Z}})$ )({ $displaystyle$ Z $({\tilde {Z}}))$ 를 정의합니다.

{{displaystyle Z=begin{case}{\tilde {Z}}/{m},\tilde {Z},{\tilde {Z}},{\tilde {Z}},{s}+Le({\tilde {Z}-{s},{tilde {Z}},{m}}})

$Le_{m}={\tilde {Z}}_{s}/Z_{s}=(S+1)/(S/Le_{F}+1)$ 서 $Le_{m}={\tilde {Z}}_{s}/Z_{s}=(S+1)/(S/Le_{F}+1)$ $Le_{m}={\tilde {Z}}_{s}/Z_{s}=(S+1)/(S/Le_{F}+1)$ m $Le_{m}={\tilde {Z}}_{s}/Z_{s}=(S+1)/(S/Le_{F}+1)$ ~ $Le_{m}={\tilde {Z}}_{s}/Z_{s}=(S+1)/(S/Le_{F}+1)$ / $Le_{m}={\tilde {Z}}_{s}/Z_{s}=(S+1)/(S/Le_{F}+1)$ $Le_{m}={\tilde {Z}}_{s}/Z_{s}=(S+1)/(S/Le_{F}+1)$ $Le_{m}={\tilde {Z}}_{s}/Z_{s}=(S+1)/(S/Le_{F}+1)$ ( $Le_{m}={\tilde {Z}}_{s}/Z_{s}=(S+1)/(S/Le_{F}+1)$ + $Le_{m}={\tilde {Z}}_{s}/Z_{s}=(S+1)/(S/Le_{F}+1)$ ) $Le_{m}={\tilde {Z}}_{s}/Z_{s}=(S+1)/(S/Le_{F}+1)$ / ( $Le_{m}={\tilde {Z}}_{s}/Z_{s}=(S+1)/(S/Le_{F}+1)$ / $Le_{m}={\tilde {Z}}_{s}/Z_{s}=(S+1)/(S/Le_{F}+1)$ $Le_{m}={\tilde {Z}}_{s}/Z_{s}=(S+1)/(S/Le_{F}+1)$ + $Le_{m}={\tilde {Z}}_{s}/Z_{s}=(S+1)/(S/Le_{F}+1)$ ) $Le_{m}={\tilde {Z}}_{s}/Z_{s}=(S+1)/(S/Le_{F}+1)$ （ $displaystyle Le_{m$ } = $s_{s}$ / $Z_{s$ }=( $S+1)/(S/Le_{F}+1)$ 은 $Le_{m}={\tilde {Z}}_{s}/Z_{s}=(S+1)/(S/Le_{F}+1)$ Lewis의 평균값입니다.이로 인해 Z ${\tilde {Z}}$ ~ {\ $displaystyle {Z$ 의 ${\tilde {Z}}$ 방정식이 발생합니다 $H-{\tilde {H}}$ H - $H-{\tilde {H}}$ ~ {\ $displaystyle$ H - {\ $tilde {H}}$ 는 $H-{\tilde {H}}$ $Y_{F}$ $Y_{F}$ F {{ $F}}$ 의 함수일 $Y_{O}$ 이며 $Y_{O}$ {\ $displaystyle Y_$ O}}는 H $H({\tilde {Z}},{\tilde {H}})$ ~ $H({\tilde {Z}},{\tilde {H}})$ H의 $H({\tilde {Z}},{\tilde {H}})$ 일 뿐이므로 $H-{\tilde {H}}$ 의 식을 사용하여 Z를 정의할 $H({\tilde {Z}},{\tilde {H}})$ 있습니다. $스타일 H({\tilde {Z}},{\tilde {H}}})$

H=paramentilde {H}+{\begin{case}(1/Le_{F}-1)-(1/Le_{O}-1)(1-{\tilde {Z}}}/{\tilde {Z}}},\quad {text{if},{\tilde},{Z}}}}} {Z

H ${\tilde {H}}$ ~ {\ $displaystyle {H$ 에 ${\tilde {H}}$ 적절한 경계 조건으로 문제를 해결할 수 있습니다.

Z ${\tilde {Z}}$ ~ ${\displaystyle$ { $Z}}$ ${\tilde {H}}$ H ${\tilde {H}}$ ~ ${\displaystyle$ {H $}}$ 는 ${\tilde {Z}}$ ${\tilde {H}}$ 보존된 스칼라이며, 즉 반응 시트를 통과할 때 유도체가 연속적인 $반면$ Z {\ $displaystyle$ Z $}$ 및 $H$ {\ $displaystyle$ H $}$ 는 $Z$ $H$ 화염 시트에서 경사로 점프가 ${\tilde {Z}}$ 을 알 수 있습니다.

레퍼런스

^ Shvab, V.A. (1948년)가스 버너 불꽃의 온도장과 속도장 간의 관계.고스, 에너지모스크바 레닌그라드 이즈드
^ Y. B. 젤도비치, 주르Tekn. Fiz. 19,1199(1949), 영어 번역, NACA Tech.메모 제1296호(1950년)
^ 윌리엄스, F. A. (2018년)연소 이론.CRC 프레스
^ A. Li then, 연소 이론의 유체 역학적 측면에서의 확산 화염의 구조, M. 오노프리와 A.영국 할로우의 테세이, ed.Longman 과학기술, 1991년, 11~29페이지
^ 리난, A. & 윌리엄스, F. A. (1993)연소의 기본적인 측면들.
^ 리난, A. (2001)확산 제어 연소'새로운 멜레니엄을 위한 기계학' (487-502페이지)스프링거, 도르트레흐트
^ 리난, A., 올란디, P., Verzicco, R. 및 Higuera, F. J.(1994)확산 화염에 대한 루이스 수의 영향

[1] Shvab, V.A. (1948년)가스 버너 불꽃의 온도장과 속도장 간의 관계.고스, 에너지모스크바 레닌그라드 이즈드

[2] Y. B. 젤도비치, 주르Tekn. Fiz. 19,1199(1949), 영어 번역, NACA Tech.메모 제1296호(1950년)

[3] 윌리엄스, F. A. (2018년)연소 이론.CRC 프레스

[4] A. Li then, 연소 이론의 유체 역학적 측면에서의 확산 화염의 구조, M. 오노프리와 A.영국 할로우의 테세이, ed.Longman 과학기술, 1991년, 11~29페이지

[5] 리난, A. & 윌리엄스, F. A. (1993)연소의 기본적인 측면들.

[6] 리난, A. (2001)확산 제어 연소'새로운 멜레니엄을 위한 기계학' (487-502페이지)스프링거, 도르트레흐트

[7] 리난, A., 올란디, P., Verzicco, R. 및 Higuera, F. J.(1994)확산 화염에 대한 루이스 수의 영향

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