측면으로 보이는 공중 레이더

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측면으로 보이는 공중 레이더(SLAR)는 비행 방향과 수직(측면으로 보이는)을 가리키는 항공기 또는 위성 탑재 영상 레이더다.^[1] 스쿼딩(수직적이지 않은) 모드도 가능하다. SLAR에는 표준 안테나(실제 애퍼처 레이더) 또는 합성 애퍼처(합성 애퍼처)를 사용하는 안테나가 장착될 수 있다.

레이더의 플랫폼은 x축 방향으로 이동한다. 레이더는 angle(또는 소위 오프 나디르 각도)로 "모양"한다. x축과 시선(LOS) 사이의 각도 α를 원뿔각이라고 하고, x축 사이의 각도 and과 (x; y) 평면에 대한 시선의 투영을 방위각이라고 한다. 원추각과 방위각은 cosα = cosφ ∙ cosε에 의해 연관된다. 지구 표면에서 파형은 이 지점의 수직 축에 대해 (명목 타원형) 입사각 β에서 들어온다. (일부 간행물에서 사건 각도는 θ으로_i 표시된다.) 안테나는 영역, 이른바 발자국을 비춘다. 수평면에 상대적인 유입파의 방향도 측정할 수 있다. 이 각도 γ = 90° - β를 방목각이라고 한다. 각도 = = + + 90°는 구면 좌표계의 수학적 설명에 사용된다.

평지의 근사치(일반적으로 단거리에서 중거리까지의 공기중 레이더에 해당)의 경우 방목각과 우울각은 equal = ε이며 입사각은 β = 180° – ϑ이라고 가정할 수 있다. 소위 LOS-벡터는 안테나에서 지면 산란기로 가리키는 단위 ${\displaystyle {벡터}^{}}$ $u{\displaystyle \stackrel{}{}}$→${\displaystyle }$=${\displaystyle }$(${\displaystyle u}$, ${\displaystyle v}$, w${\displaystyle {}^{}}$) t ${\$빨간색 화살표로 표시된 그림에서)이다. 변수 u, v, w는 x; y; z 축에 대한 방향 코사인 것이다. 변수 u는 시선과 x축(비행 방향) 사이의 방위각으로서 α를 가진 u = cosα이다.

범위 분해능(트랙 간)

SLAR의 범위 분해능(비행 방향에 수직인 영상의 픽셀을 분리하는 기능)은 전송된 펄스의 길이에 따라 달라진다. 지구상에서 범위 분해능은 우울각과 역방향 관계를 가진다.

${\displaystyle \property_{g}={\frac {\tau c_{0}}{2\cos \cos \coses }}}}$

${\displaystyle \tau }$ ${\displaystyle \tau }$ $$= (일치 수신기로 압축될 수 있음) 레이더 펄스 지속 시간

${\displaystyle c_{}}$ ${\displaystyle {0\mathrm{}}_{}}$ ${\$ = 빛의 속도

${\displaystyle \gamma }$ ${\displaystyle \gamma }$ $$= 우울각

펄스 폭 ${\displaystyle \tau }$은(는) 일반적으로 0.4 … 1µs이며$$, ${\displaystyle {즉}_{}}$ $\Delta {\displaystyle {}_{}}$ g ${\$ $$= 8 …200m이다. 펄스 폭 ${\displaystyle \tau}$이(가) 짧을수록 ${\displaystyle {\Delta g}_{}}$ ${\$보다 낮고 범위$$ 분해능이 가장 높지만 에코 신호는 낮을수록 낮음. 이 제한은 펄스 내 변조를 사용하여 극복할 수 있다. 대역폭 B의 스텝 주파수 파형을 사용하는 경우 범위 분해능은 ${\displaystyle {\Delta }_{}}$ r${\displaystyle {}_{}}$= ${\displaystyle {c\mathrm{}}_{}}$ 0${\displaystyle {}_{}}$/ ${\displaystyle 2\mathrm{}}$ ${\displaystyle B}$ ${\displaystyle \delta _{r}=c_{0}/2B}$ 입니다$.$

방위각 분해능(트랙을 따라)

방위각 분해능(교차 분해능으로 더 잘 알려져 있음)은 레이더 안테나의 빔 폭에 따라 달라진다. 안테나(실제 구멍)의 물리적 크기 대 사용된 파장의 비율에서 도출된다. 빔의 확산에 의해 그것은 또한 경사 범위에 의존한다.

${\displaystyle \delta _{Az}={\frac {\rho \lambda }{2}L}}}={\frac {H\lambda }{L\sin \gamma }}}$

${\displaystyle \lambda }$ ${\displaystyle \lambda }$ $$= 파장

${\displaystyle L}$ ${\displaystyle L}$ $$= 안테나 길이(비행 방향)

${\displaystyle \rho }$ ${\displaystyle \rho }$ $$= 경사 범위

${\displaystyle H}$ ${\displaystyle H}$ $$= 플랫폼 높이

SLAR 안테나는 실제 개구부로서 원하는 방위 분해능을 달성할 수 있을 정도로 크게 제작할 수 없다는 것이 명백하다. 사실, SLAR은 안테나가 너무 크고 우주에서의 발사가 너무 비싸기 때문에 우주에서 사용될 수 없었다. 합성 조리개 레이더는 방위각 분해능(범위 분해능이 아님)을 향상시키는 방법을 말한다.

참고 항목

• 레이더 영상화

참고 및 참조

외부 링크

• 라다토토리얼
• 1966년 SLA에 관한 비행 기사 "A Sideo Glance"