변형 모릿 웨이브

변형된 멕시코 모자, 수정된 모릿과 다크 솔리톤 또는 다크 솔리톤 웨이브렛은 쌍곡선(세치)과 쌍곡선 탄젠트(탄치) (다크 솔리톤) 펄스에서 파생된다.이러한 기능은 모렛과 멕시코 모자가 파생되는 방식과 유사한 방식으로 변칙적이고 정상적인 분산체제의 비선형 슈뢰딩거 방정식의 해법에서 직관적으로 도출된다.수정된 Morlet은 다음과 같이 정의된다: $\psi _{2}(t)=C_{\psi _{2}}\cos(\omega _{0}t){\rm {sech}}(t)$ 2 $\psi _{2}(t)=C_{\psi _{2}}\cos(\omega _{0}t){\rm {sech}}(t)$ ( $\psi _{2}(t)=C_{\psi _{2}}\cos(\omega _{0}t){\rm {sech}}(t)$ ) = $\psi _{2}(t)=C_{\psi _{2}}\cos(\omega _{0}t){\rm {sech}}(t)$ $\psi _{2}(t)=C_{\psi _{2}}\cos(\omega _{0}t){\rm {sech}}(t)$ 2 $\psi _{2}(t)=C_{\psi _{2}}\cos(\omega _{0}t){\rm {sech}}(t)$ $\psi _{2}(t)=C_{\psi _{2}}\cos(\omega _{0}t){\rm {sech}}(t)$ ( $\psi _{2}(t)=C_{\psi _{2}}\cos(\omega _{0}t){\rm {sech}}(t)$ 0 $\psi _{2}(t)=C_{\psi _{2}}\cos(\omega _{0}t){\rm {sech}}(t)$ ) $\psi _{2}(t)=C_{\psi _{2}}\cos(\omega _{0}t){\rm {sech}}(t)$ $\psi _{2}(t)=C_{\psi _{2}}\cos(\omega _{0}t){\rm {sech}}(t)$ ( $\psi _{2}(t)=C_{\psi _{2}}\cos(\omega _{0}t){\rm {sech}}(t)$ ) ${\displaystyle \psi _{2}(t)=$ $C_{\psi _{2}}\cos(\omega _{0}t){\rm {sech}(t)}$

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